Cтраница 1
Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется нормальным ускорением; проекция полного ускорения на касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [1]
Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется HJO р мальным ускорением; проекция полного ускорения на: касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [2]
Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется нормальным ускорением; проекция полного ускорения на касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [3]
Проекция полного ускорения точки на какую-нибудь ось равна ускорению проекции точки в ее прямолинейном движении по атой оси. [4]
Так выражаются проекции полного ускорения на оси координат, если начало координат помещается в центре ускорения и если движение совершается параллельно плоскости Оху. [5]
Заметив, что проекция полного ускорения /, изображенного вектором MN ( фиг. [6]
Составив подобным образом проекции полного ускорения абсолютного движения на оси Оу и Ог, умножаем все три полученные проекции соответственно на dx, dij, dz и берем интеграл от их суммы. [7]
Составим, наконец, проекцию полного ускорения на ось Ох в движении переносном. С, а последние будем двигать так, как они двигались. [8]
Трансверсальным ускорением ач называют проекцию полного ускорения а на направление, перпендикулярное радиальному. [9]
Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется нормальным ускорением; проекция полного ускорения на касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [10]
Проекция полного ускорения на нормаль к траектории называется HJO р мальным ускорением; проекция полного ускорения на: касательную к траектории называется касательным ускорением. Касательное ускорение иногда называют тангенциальным. [11]
Все слагаемые в уравнениях Навье-Стокйа, так же как и в уравнениях Эйлера, имеют размерность ускорения; в левые части входят проекции полного ускорения частицы, в правые части - проекции ускорения от объемных, сил, от сил гидродинамического давления и от сил вязкости. Отличие от уравнений Эйлера заключается в том, что здесь появляются дополнительные ускорения частицы, происходящие исключительно от вязкости и не зависящие от действия объемных сил и давления. [12]
Физический смысл системы уравнений (1.29) остается аналогичным смыслу уравнения (1.23): это равенство полного ускорения алгебраической сумме ускорений действующих в потоке жидкости сил тяжести, разности давления и вязкого трения. Лишь в отличие от уравнений (1.23) и (1.30) в каждом уравнении системы (1.29) записаны проекции полных ускорений и сил, действующих на жидкость, на оси координат. [13]
Если нет свободных поверхностен, то силы, действующие на частицы жидкой массы, не оказывают никакого влияния на их движения. Если бы имелась только одна свободная поверхность, находящаяся под постоянным внешним давлением, и нам удалось бы найти движение несжимаемой жидкости, удовлетворяющее ее кинематическим условиям, при котором полные ускорения имеют потенциальную функцию ( циркуляция полного ускорения по всякому замкнутому контуру равна нулю), то оставалось бы только посмотреть, будет ли для всех точек свободной поверхности проекция полного ускорения на касательную плоскость геометрически равна проекции на эту плоскость действующей силы. [14]
Проводим через касательную МТ ( фиг. Вообразим в точке М перпендикуляр к этой плоскости. Если проекция полного ускорения на этот перпендикуляр равна нулю, то это и значит, что полное ускорение лежит в соприкасающейся плоскости. [15]