Cтраница 2
Приводимая операторная функция 142 Произведение операторов 70 Пуассон ( Poisson С. [16]
Стп матрицы, представляющей произведение операторов А и В, нужно элементы т-ой строки матрицы А умножить на элементы п-го столбца матрицы В и сложить. [17]
А выражается через сумму произведений операторов рождения и уничтожения, в которых операторы рождения всегда находятся слева от операторов уничтожения. Оператор, упорядоченный таким образом, называют нормально упорядоченным. Мы убедимся, что нормально упорядоченные операторы естественно возникают при описании фотоэлектрических измерений электромагнитного поля и, таким образом, являются особенно важными в квантовой оптике. [18]
Из определений суммы операторов и произведения оператора на число, данных в (3.4), и формального определения сопряженного оператора можно видеть, что множество линейных операторов удовлетворяет всем четырем аксиомам - алгебры. Таким образом, совокупность линейных операторов на линейном пространстве образует - алгебру; - подалгебра этой алгебры называется операторной - алгеброй. В квантовой механике предполагается, что физические системы описываются операторными - алгебрами. [19]
Отметим, что такая замена произведений операторов их - произведениями в классических формулах (1.16), ( 1.16 а) для энергии-импульса и заряда поля и дает непосредственно их значения (1.18) с нулевым средним в состоянии вакуума. [20]
Учтите, что при действии произведения операторов АВ сначала действует оператор В, а затем на полученный результат действует оператор А. В нашем случае действие В сводится к умножению / ( х) на х, действие А - к дифференцированию полученного произведения. [21]
В выражение (10.4.3) входят четыре произведения операторов рождения и уничтожения фотонов. Рассмотрим матричные элементы для этих произведений. [22]
Найти оператор, эрмитово сопряженный произведению операторов А и В. [23]
Амплитуды Р1 и Тс различаются произведением операторов. [24]
Соотношение между мультиплетными структурами и произведениями декартовых операторов, содержащихся в разложении оператора плотности, мы рассматривали для 1 М - спектроскопии в разд. [25]
Пользуясь правилом вычисления матричных элементов от произведения операторов и используя вид матричных элементов а % и ak и Ъ, bf, мы легко найдем, что из всей суммы ( 56 1) останется только один матричный элемент. [26]
Всегда можно построить такие линейные комбинации произведений операторов, которые являются эрмитовыми. Однако даже эта симметризационная процедура не единственна. [27]
Задача сводится к вычислению вейлевских символов произведений операторов. [28]
Оператор инверсии для системы частиц равен произведению соответствующих одночас-тичных операторов. [29]
Матричные элементы оператора Ь2, представляющего суперпозицию произведений операторов eg и С -, отличны от нуля только для двухфотонных переходов в поле излучения. [30]