Cтраница 1
Локальная производная dv / dt характеризует изменение вектора скорости v в точке М ( х, у, г) пространства вследствие изменения только одного времени при неизменных х, у, г. Полная производная Dv / Dt равна локальной производной dv / dt в тех точках пространства, в которых екорость в рассматриваемый момент времени равна нулю. [1]
Локальная производная по времени дает скорость изменения параметра потока в данном сечении, однако необходимо учесть, что в два последовательные момента времени в этом сечении находятся разные частицы среды. [2]
Локальная производная используется при эйлеровом описании процесса деформирования, а материальная производная - при ла-гранжевом. В МДТТ, в основном, пользуются лагранжевым описанием деформирования сплошной среды, поэтому в дальнейшем локальные производные величин не рассматриваются. [3]
Такая локальная производная от физической величины может быть отлична от нуля только в том случае, когда поле рассматриваемой физической величины нестационарно. [4]
Но локальная производная от вектора АВ по времени является скоростью точки В относительно подвижной системы координат Аху. [5]
Такая локальная производная от физической величины может быть отлична от нуля только в том случае, когда поле рассматриваемой физической величины нестационарно. [6]
Поэтому локальная производная в рассматриваемом уравнении равна нулю. [7]
Для установившегося течения локальная производная скорости равна нулю. [8]
Таким образом, локальная производная скорости имеет существенно меньший порядок, чем силы молекулярного трения. [9]
Отсюда следует, что локальная производная вектора равна скорости изменения его относительно подвижной системы координат. [10]
Если течение стационарное, т.е. локальная производная по времени Э () / dt 0, то последнее уравнение упрощается. [11]
Если воспользоваться проекциями, то локальная производная любого вектора а относительно системы Oxyz может быть определена как вектор, проекции которого на оси этой системы равны производным от проекции вектора а на те же оси. [12]
Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии: локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции от плотности потока энергии. [13]
Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии: локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции плотности потока энергии. [14]
Когда этот параметр велик, уравнения по существу линейны, т.е. локальная производная по времени преобладает над нелинейным. Предположим, что скорость V достаточно велика, так что нелинейные члены так же важны, как и локальное ускорение. [15]