Cтраница 2
Для этого при теоретическом анализе переходной области в уравнениях, определяющих заселенности состояний, следует учесть не только спонтанный распад и активационные ( дезактивационные) столкновения, как это обычно делается в статистической теории мономолекулярных реакций, но и переходы без изменения или с очень малым изменением энергии. Эта задача еще не решена. [16]
Возникновение одно - или многофотонного возбуждения атомов ( молекул) приводит к изменению средней заселенности состояний. Если в отсутствие возбуждения все атомы находятся в начальном состоянии п, то при возбуждении определенная часть атомов находится в состоянии га. [17]
Число молекул, находящихся в данном энергетическом состоянии ( в спектроскопии широко распространен термин заселенность состояния), зависит от температуры вещества, энергии и степени вырождения состояния. [18]
На практике работа некоторых газовых лазеров зависит от столкновений метастабильных атомов, дающих частичный вклад в инверсию заселенности излучающего состояния. [19]
По всей видимости, вымораживание фононных мод при низких температурах увеличивает среднюю длину свободного пробега носителей настолько, что заселенность состояний с импульсами вблизи края зоны Бриллюэна оказывается существенной. [20]
Незначительное изменение PJQ, полученной по сигналу поглощения, демонстрирует увеличение роли быстрых процессов V - V -обмена в дезактивации заселенности высокочастотных состояний. [21]
Если между материалами tt - типа и р-типа образуется переход, то величина EF одинакова для всей среды, и, следовательно, заселенность состояний вблизи перехода имеет вид, показанный на фиг. [22]
Если между материалами n - типа и р-типа образуется переход, то величина EF одинакова для всей среды, и, следовательно, заселенность состояний вблизи перехода имеет вид, показанный на фиг. [23]
Вследствие несовпадения частоты безфононного резонансного перехода 1 - 3 с частотой лазерной генерации, вынужденные переходы будут происходить между состояниями 2 и 3, а заселенность состояния 2 определяется температурой образца и подчиняется распределению Больцмана. Введение в рассмотрение состояния 2 делает удобным исследование возбуждения светом, частота которого смещена относительно резонанса в длинноволновый край линии поглощения. [24]
Существенное различие этих двух механизмов заключается в том, что при сильных столкновениях равновесная заселенность обедняется только для состояний, лежащих выше порога реакции, а при ступенчатом возбуждении - ниже порога реакции, причем в последнем случае реакция приводит к полному уничтожению заселенности состояний для Е Еа. Обеднение равновесной заселенности ниже порога Еа означает существование узкого места в колебательном возбуждении, скорость прохождения через которое и определяет скорость реакции. Еэфф понижается по сравнению с Еа на величину средней колебательной энергии реагирующих молекул. [25]
Какова относительная интенсивность первых линий ( / 1, 3, 5, 7, 9) чисто вращательного спектра поглощения молекулы Н35С1 при комнатной температуре ( - 300 К) и температуре 1000 К, если принять, что интенсивность линий определяется только частотой перехода и заселенностью состояний. [26]
Какова относительная интенсивность первых линий ( 71, 3, 5, 7, 9, 11) чисто вращательного спектра поглощения молекулы 12С16О при комнатной температуре ( - ЗООК) и температуре 1000 К, если принять, что интенсивность линий определяется только частотой перехода и заселенностью состояний. [27]
ЭНЕРГИЯ МОЛЕКУЛЫ, складывается в основном из энергий поступ. Заселенность состояний зависит от т-ры и обычно определяется больцмановским распределением молекул по энергиям. [28]
ЭНЕРГИЯ МОЛЕКУЛЫ, складывается в основном из энергий поступ. Заселенность состояний зависит от т-ры н обычно определяется больцмановским распределением молекул по энергиям. [29]
С повышением температуры максимум расширяется, повышается и смещается в сторону больших значений /, как видно на рис. 1.13, в. Максимум заселенности состояния зависит и от природы молекулы, точнее ее вращательной постоянной: чем меньше В, тем при больших значениях / будет максимум заселенности. Площадь под кривыми на рис. 1.13 0 равна сумме ( см. (8.2)) по вращательным состояниям, Qr, для данной температуры. [30]