Заселенность - состояние
Cтраница 3
Ei, зависит от числа молекул, которые имеют данную начальную энергию. Это число называется заселенностью состояния с энергией Ei. [31]
До сих пор мы рассматривали активную нелинейную среду как усиливающую генерируемое в лазере излучение. В условиях глубокого насыщения заселенности состояний сравниваются, поэтому становится почти одинаковым число переходов вверх и вниз, и излучение в среде распространяется без усиления. Аналогичная ситуация возникает, если изначально более заселен нижний уровень, а среда поглощает излучение. С увеличением поля эффективно заселяется верхнее состояние и поглощение уменьшается. Можно сказать, что среда просветляется под действием сильного поля. За счет этого в лазерной генерации проявляются некоторые новые эффекты. [32]
Матрица плотности р представляет собой метод наиболее общего описания любой квантовой системы. Диагональные элементы р, pmm описывают заселенности состояний, а неднагональные элементы р т, pmn - корреляцию между этими состояниями. Величина g pmn / ( pnnpmm) явлется мерой когерентности системы. [33]
С учетом этого процесса они получили оценку, по которой примерно половина актов рекомбинации N N приводит к образованию состояния В, однако при давлениях выше 1 мм рт. ст. дезактивация состояния В происходит быстрее излучения. Кэмпбелл и Траш пришли к выводу, что заселенность состояния 52, имеющего малую глубину потенциальной ямы, даже если оно находится в равновесии с процессом N N, недостаточна для обеспечения высокой скорости - образования состояния В. [34]
Термическая константа скорости мономолекулярного распада существенно зависит от k ( e) лишь в пределе высоких давлений и в примыкающей к нему переходной области. Однако при таких давлениях вполне достаточным механизмом выравнивания заселенностей изоэнергетических состояний являются многократно повторяющиеся дезактивационные и активационные столкновения. На фоне этого механизма трудно заметить какую-либо другую причину выравнивания заселенностей, которая может быть существенной при более низких давлениях. Во всяком случае, микроканоническое распределение активных молекул при достаточно высоких давлениях не вызывает сомнений. В статистической теории, однако, полагается, что такое распределение справедливо при любых давлениях. Именно поэтому в статистической теории константа k ( e) не зависит от давления. Это положение не бесспорно и нуждается в экспериментальной проверке. [35]
Это означает, что вероятность получить - еще один - бозон в состоянии, где уже есть п бозонов, в п l раз больше вероятности получить еще один различимый микрообъект в состоянии, где уже есть п таких микрообъектов. Отметим далее, что для различимых микрообъектов несущественна степень предварительной заселенности состояния. В ( Применении IK бозонам это аналогично ситуации, когда бозон появляется в состоянии, которое до этого было не занято. [36]
На такой диаграмме будут показаны энергия, время жизни и заселенность состояний Si и TI. Такая информация позволяет значительно упростить интерпретацию фотореакций и даже предсказывать наиболее вероятные пути фотохимических превращений. [37]
При комнатной температуре в полупроводнике с не слишком большой концентрацией примесей вероятность заселенности состояния высока в валентной зоне и низка в зоне проводимости. [38]
 |
Сигнал спада свобод-ной индукции. [39] |
В квантово-механическом описании при выполнении условия ЯМР осуществляется переход спиновой системы из нижнего энергетического состояния в верхнее с поглощением энергии. При этом может происходить нарушение равновесного больцмановского распределения ядерных спинов и так называемое насыщение ( выравнивание заселенности состояний) с постепенным исчезновением сигнала ЯМР. Чтобы насыщения не происходило, система должна успевать релаксировать к равновесному состоянию. [40]
 |
Схематическое изображение спектра ЯМР первого порядка для двухпротонной системы АХ. [41] |
Таким образом, каждый протон имеет свою собственную характеристическую частоту резонанса, но сигнал каждого из них расщеплен в результате взаимодействия с другим протоном. Полные интенсивности сигналов для двух протонов одинаковы, поскольку каждый набор состоит всего из одного протона и поскольку больцмановская заселенность состояний практически одинакова. [42]
Таким образом, при облучении вещества направленным монохроматическим излучением его большая часть пройдет без изменения, а очень небольшая доля ( порядка 10 - 5) рассеется по различным направлениям, так как вероятность двухквантовых переходов очень мала. В рассеянном излучении будет наблюдаться излучение трех частот: vo, VQ-vi, VQ VI, если считать что заселенность состояния v 2 пренебрежимо мала. [43]
Эти произведения по причинам, которые станут ясны из дальнейшего, называются матричными элементами; они соответствуют классическим компонентам дипольного момента. Но это полностью противоречит опыту. Существенным для излучения является заселенность состояния с более высокой энергией и вероятность перехода, определяемая матричным элементом. Если, например, в газовом разряде все атомы водорода находятся в состоянии, соответствующем п 2, то согласно изложенному представлению о размазанном заряде излучения быть не может, тогда как на самом деле переходы в состояние с п1 будут по-прежнему иметь место. Таким образом, первоначальное толкование волновой функции приводит к трудностям, заключающимся в следующем. Распределение заряда находится в результате решения уравнения Шредингера, после чего расчет излучения ведется классическими методами. Однако в случае многоэлектронных систем ф-функция зависит от координат всех электронов атома, и ее нельзя представить в трехмерном пространстве. [44]
На рис. 1.23 видно распределение интенсивностей линий вращательной структуры в колебательно-вращательных спектрах. Оно характерно тем, что с увеличением вращательного квантового числа / интенсивность линий вращательной структуры в Р - и Pv-ветвях сначала возрастает, а потом постепенно падает. При увеличении температуры газа заселенность состояний с большими / увеличивается и соответственно максимумы интенсивностей в Р - и Pv-ветвях смещаются в разные стороны от центра полосы. При этом число наблюдаемых линий вращательной структуры увеличивается, а интенсивность линий в максимуме падает. Квантовое число максимума интенсивности оценивается по той же формуле (11.11), что и для чисто вращательного спектра. [45]
Страницы: 1 2 3 4