Пропагатор
Cтраница 2
Иными словами, квантовый пропагатор остается корректно определенным при любых значениях, заданных на двух поверхностях, независимо от того, какие осложнения возникают при этом в классической задаче. [16]
УФ-расходимости обусловлены особенностями пропагаторов ( одночастичных ф-ций Грина) Штюкель-берга - Фейнмана [ G. Поскольку радиационные поправки к матричным элементам выражаются в этом представлении через произведения пропагаторов, приходится оперировать с произведениями подобных сингулярностей, напр. [17]
Если принять для пропагаторов выражения типа (25.31) и (25.32), то уравнения (25.30) становятся функциональными уравнениями для неизвестных функций d, а и Ь, что позволяет использовать изящный математический метод. Отметим только, что в настоящее время не существует какой-либо детальной информации об истинных пропагаторах, которая не основывалась бы на теории возмущений. [18]
 |
Пропагатор скалярной частицы с радиационными поправками низших порядков в модели ф4. [19] |
Радиационные поправки к пропагаторам свободных полей обусловлены диаграммами собственно энергетического типа. Их сумма приводит к полной функции Грина скалярного поля. [20]
 |
Вершины диаграмм Фейнмана в КХД. Сплошные линии изображают кварки, спиральные - глюоны, пунктирные - , пухи Фаддеева - Попова. g - константа. [21] |
УФ расходимости в глюонном пропагаторе типа рис. 3 собираются в константу ренормировки глюонных полей. Точно так же расходимости в пропагаторах кварков и духов собираются в добавку к массе кварка ( массы глюона и духа вследствие калибровочной инвариантности не перенормируются) и в константы ренормировки кваркового и духового полей, а расходимости вершинных частей кварк-глюопной, трех - и четырех-глюонной и дух-глюонлой - в константы ренормировки заряда. [22]
С другой стороны, пропагатор ( как величина, составленная квадратично из операторов поля) играет для виртуальной частицы роль, аналогичную роли матрицы плотности реальной частицы. [23]
Меня не интересует сам пропагатор, меня интересует только его след. [24]
С другой стороны, пропагатор ( как величина, составленная квадратично из операторов поля) играет для виртуальной частицы роль, аналогичную роли матрицы плотности реальной частицы. [25]
Диаграммная техника, выражающая точный пропагатор в виде ряда по е2, строится путем перехода от гейзенберговского представления к представлению Фарри - в точности так, как мы производили ранее переход к представлению взаимодействия. [26]
Покажем теперь, что свободный пропагатор / Св есть просто функция Грина для уравнения Шредингера. [27]
Диаграммная техника, выражающая точный пропагатор Q в виде ряда по е2, строится путем перехода от гейзенберговского представления к представлению Фарри - в точности так, как мы производили ранее переход к представлению взаимодействия. [28]
Грина в обкладках из пропагаторов. [29]
Вычисляя среднее от произведения пропагаторов, можно изучать распространение связанного состояния ( кварков и глюонов) с различными квантовыми числами. [30]
Страницы: 1 2 3 4