Бесконечное пространство

Cтраница 3

Эта формулировка приобретает совершенно строгий смысл в бесконечном пространстве элементарных событий, но в действительности мы имеем дело только с совместными распределениями конечных наборов случайных величин. [31]

Наиболее известные из имеющихся результатов относятся к изучению бесконечного пространства с начальными условиями ( задача Коши), краевых задач для полупространства и некоторых специальных областей, допускающих разделение переменных. [32]

Положив Ьх, мы получим случай сферы в бесконечном пространстве. [33]

Согласно решению (4.14) соответствующая газовая модель звезды занимает все бесконечное пространство и имеет бесконечную массу. Очевидно, что масса конечна внутри любой сферы S конечного радиуса, па поверхности которой давление ps может быть весьма малым. При фиксировании ps па поверхности 5 наличие бесконечной массы вне сферы S не оказывает никакого влияния на равновесие масс внутри сферы S. Таким образом, равновесие конечной массы внутри сферы S не связано существенным образом с законами распределения характеристик равновесия вне сферы S. Для получения приближенных решений с конечной массой можно воспользоваться решением типа (4.14) внутри некоторой сферы S, а вне этой сферы решение может быть продолжено с непрерывным изменением давления 1) и с некоторой иной закономерностью для изменения плотности, обеспечивающей конечность и заданную величину массы. [34]

Согласно решению (4.14) соответствующая газовая модель звезды занимает все бесконечное пространство и имеет бесконечную массу. Очевидно, что масса конечна внутри любой сферы S конечного радиуса, на поверхности которой давление ps может быть весьма малым. При фиксировании ps на поверхности S наличие бесконечной массы вне сферы S не оказывает никакого влияния на равновесие масс внутри сферы S. Таким образом, равновесие конечной массы внутри сферы S не связано существенным образом с законами распределения характеристик равновесия вне сферы S. Для получения приближенных решений с конечной массой можно воспользоваться решением типа (4.14) внутри некоторой сферы S, а вне этой сферы решение может быть продолжено с непрерывным изменением давления1) и с некоторой иной закономерностью для изменения плотности, обеспечивающей конечность и заданную величину массы. [35]

Но если бы это вещество было равномерно распределено в бесконечном пространстве, то оно никогда не собралось бы в одну массу, часть его объединилась бы в одну массу, другая часть - в другую, так что образовалось бы бесконечное число больших масс, отстоящих друг от друга на большом расстоянии и рассеянных по всему этому бесконечному пространству. Быть может, именно таким образом сформировались Солнце и неподвижные звезды, если допустить, что нам ясна природа вещества, существовавшего в то время. [36]

И много труднее полагать, что все частицы в бесконечном пространстве должны размешаться настолько точно одна относительно другой, чтобы оставаться в совершенном равновесии. По моим расчетам, это так же трудно, как заставить каждую из бесконечного их числа ( все, сколько ни есть частиц в бесконечном пространстве) не сдвинуться и на толщину иглы и оставаться точно в занимаемых ими положениях. [37]

Уравнение (6.10) позволяет вычислить предельное для распространения пламени в бесконечном пространстве значение ип икр, соответствующее критической интенсивности тепловых потерь излучением; величина Фс характеризует в данном случае именно такие потери. [38]

Если, например, А0 - поле всех подмножеств какого-нибудь бесконечного пространства и Дп - идеал всех конечных подмножеств, то булева алгебра А АО / АО безатомна. В самом деле, если з Л Д ( А Л0) не является нулевым элементом алгебры Л, то множество А бесконечно. [39]

Если, например, АО - поле всех подмножеств какого-нибудь бесконечного пространства и До - идеал всех конечных подмножеств, то булева алгебра А Л0 / Да безатомна. В самом деле, если а А А ( А е 40) не является нулевым элементом алгебры А, то множество А бесконечно. [40]

Мы определяем Тг аналитически, для того чтобы избежать ссылок на бесконечные пространства элементарных событий, изучение которых выходит за рамки этой книги, но можно надеяться, что и вероятностные основания интуитивно вполне ясны. Понятие рекуррентного события служит для того, чтобы прийти в некоторых общих случаях к суммам независимых случайных величин. [41]

Очевидно, эта неоднозначность ньютоновской теории получается именно в результате рассмотрения бесконечного пространства, заполненного веществом. В задаче с плотностью, достаточно быстро спадающей на бесконечности, где можно поставить условие ф О на бесконечности, это условие вместе с уравнением Пуассона полностью определяет потенциал. [42]

Если тело достаточно велико, то его внутреннюю область можно считать бесконечным пространством, в котором происходят исследуемые явления. Эпитет бесконечное в данном случае означает лишь то, что внутри тела законы, которым подчиняются эти явления, не зависят от его границ. [43]

Если токи сосредоточены в ограниченной области, то, распространяя интегрирование на бесконечное пространство, можно прийти к выводу об уничтожении поверхностного интеграла. [44]

Распределение концентрации элемента матрицы в однофазном покрытии. [45]

Страницы: 1 2 3 4