Безграничное пространство

Cтраница 1

Безграничное пространство, по представлению Герике, должно существенно отличаться от материальных тел. Все материальное, или, как он выражался, все сотворенное, имеет верхнюю и нижнюю границу. [1]

Для безграничного пространства второй интеграл обращается в нуль. [2]

В безграничном пространстве различие между этими типами неустойчивости относительно в том смысле, что при переходе от одной системы отсчета к другой, движущейся вместе с возмущением, А. [3]

В безграничном пространстве турбулентно движущуюся жидкость можно описывать как жидкость, обладающую некоторой, как говорят, турбулентной вязкостью v, отличной от истинной кинематической вязкости. Такое феноменологическое описание свободной турбулентности ( в отсутствии границ) дает хорошие результаты в теории турбулентных струй и в некоторых других случаях. [4]

В однородном безграничном пространстве сопротивление RA пропорционально истинному удельному электрическому сопротивлению среды и зависит от геометрии заземлителя. В неоднородном пространстве сопротивление заземления определяется осредненной величиной удельного эффективного сопротивления рэ неоднородной среды, а также геометрией заземлителя. RA имеет ту же-величину, что и в данной неоднородной среде. [5]

В случае безграничного пространства или при некоторых видах граничных условий имеет место непрерывный спектр, и ряд заменится интегралом. [6]

Однородная турбулентность в безграничном пространстве является математической идеализацией, а предположение, о стационарности еще усугубляет дело, поскольку из-за наличия диссипации энергии стационарное течение вязкой жидкости должно иметь внешние источники энергии и поэтому не может быть однородным. Однако вывод формулы (10.31) требует лишь, чтобы течение было однородным в направлении Од. Это позволяет указать реальные течения, к которым могут быть применены полученные результаты. В самом деле, пусть направление трубы совпадает с осью Ох; тогда по этому направлению течение будет однородным. Рассмотрим компоненту Ki ( t) смещения жидкой частицы за время т по направлению Ох. Однако через некоторое время после момента t выхода рассматриваемой частицы влияние ее начального положения х практически перестанет сказываться, так что далее функцию V ( х, о т) можно будет считать не зависящей от х и стационарной. [7]

Распространение закрученной струи в безграничном пространстве, затопленном той же жидкостью, Прикл. [8]

Распространение закрученной струп в безграничном пространстве, затопленном той же жидкостью / / Прикл. [9]

Распространение закрученной струи в безграничном пространстве, затопленном той же жидкостью, Прикл. [10]

Полем этой функции является все безграничное пространство, за исключением одной точки - начала координат, где функция (9.23) обращается в бесконечность. [11]

Твердая частица, падающая в безграничном пространстве, испытывает действие силы тяжести, силы сопротивления среды и подъемной ( архимедовой) силы. После установления равенства между силой тяжести и суммой сил сопротивления среды и архимедовой скорость свободного падения твердой частицы становится постоянной. В условиях пневмотранспорта архимедова подъемная сила, определяемая разностью плотностей транспортируемой и транспортирующей фаз, пренебрежимо мала, так как плотность газа обычно на три порядка меньше плотности твердых частиц. [12]

Будем предполагать, что газ занимает безграничное пространство и что вдали перед телом он однороден и покоится. [13]

Истечение изотермической струи в безграничное пространство. [14]

Предположим, что струя движется в безграничном пространстве, заполненном неподвижным воздухом с теми же физическими свойствами, что и воздух струи. Предположим также, что скорость воздуха в момент вытекания из отверстия постоянна по всему сечению. [15]

Страницы: 1 2 3 4