Налетающий протон

Cтраница 1

Налетающий протон тратит часть своей энергии ( - 10 МэВ) на прямое возбуждение простых степеней свободы ядра. Высокий максимум при энергии Е 5 - 7 МэВ соответствует испарительным протонам. Область спектра от 10 - 12 МэВ до 50 МэВ не описывается ни статистической теорией ядерных реакций, ни рассматриваемыми ниже в § 10 прямыми реакциями. Существование такой области спектра характерно для реакции ( р, р) не только на Fe54, но и на других ядрах. [1]

Если налетающий протон имеет небольшую энергию ( порядка 1 МэВ), то, как будет объяснено в гл. [2]

Если налетающий протон сталкивается с протоном, связанным в ядре, то пороговая энергия понижается, так как протон-мишень связан. [3]

Чему равна кинетическая энергия налетающих протонов. [4]

Возможны 4 комбинации направлений спинов налетающих протонов и протонов мишени. Две из них соответствуют параллельным, а две - антипараллельным спинам. [5]

При какой кинетической энергии WK налетающего протона на покоящийся протон в реакции р р - d я некоторые из возникающих пионов покоятся в лабораторной системе. [6]

Сначала предположим, что кинетическая энергия налетающего протона несоизмеримо мала по сравнению с Мрс2, так что столкновение может рассматриваться с нерелятивистских позиций. [7]

I ] и когерентно взаимодействуют с налетающим протоном. [8]

Зависимость интенсивности - излучения лития от энергии налетающих протонов. [9]

Мэв, представлена в зависимости от энергии налетающих протонов Ер и угла вылета нейтронов 6L в лабораторной системе координат. [10]

Функция возбу. [11]

При сверхвысоких энергиях ( й 50 Мэв) налетающего протона или а - частицы механизм ядерной реакции иной, чем следует из теории составного ядра, но на этом мы не будем останавливаться. [12]

Может сложиться впечатление, что ядерные превращения происходят только в том случае, когда налетающий протон приближается к ядру на очень малое расстояние; однако дело обстоит не так. Минимальное расстояние между протоном и ядром нетрудно вычислить, приравнивая потенциальную энергию e2Z / r на этом расстояния к кинетической энергии протона eVt где V - ускоряющий потенциал. [13]

Полюсная диаграмма.| Полюсная диаграмма реакции ( d, р, отвечающая механизму тяжелого подхвата.| Угловые распределения в реакции срыва, протекающей в со.| Диаграммы, отвечающие учету взаимодействия в начальном и конечном состояниях. [14]

В этом случае ядро-мишень А виртуально испускает дейтрон с образованием остаточного ядра В, после чего происходит упругое рассеяние налетающего протона р на дейтроне, в результате к-рого дейтрон, получив достаточно большую энергию, вылетает. В обоих случаях ( рис. 1 и 2) угловое распределение вылетающих частиц в системе центра инерции сталкивающихся частиц вытянуто вперед. [15]

Страницы: 1 2