Налетающий протон
Cтраница 2
Большая множественность частиц, рождаемых в е е - аннигиляции, чем в рр-взаимодействиях при той же энергии, объясняется тем, что в рр-столкновениях налетающие протоны не уничтожаются ( барионное число В сохраняется. [16]
Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. [17]
 |
Области энергий, в которых преобладают основные процессы взаимодействия у-квантов с веществом. [18] |
Протоны обладают положительным электрическим зарядом и взаимодействуют с орбитальными электронами атомов. При одинаковой энергии с налетающим электроном налетающий протон в результате меньшей скорости при взаимодействии с орбитальным электроном быстрее теряет свою энергию. [19]
На неподвижный вначале тонов. Начальная протон налетает с большого рас - скорость налетающего протона состояния другой протон. [20]
 |
Потенциальная яма ядра для нейтронов ( сплошная линия и протонов ( пунктир. [21] |
У легких ядер этот барьер для протонов невысок. В этих случаях благодаря эффекту просачивания ( § 63) наблюдается проникновение в дро налетающих протонов, имеющих кинетическую энергию меньше высоты потенциального барьера. [22]
Из этого соотношения видно, что чем легче налетающая частица, тем меньше ее энергия, достаточная для возбуждения атома. Например, при возбуждении атома налетающим электроном ( m - ф М) практически достаточно, чтобы его энергия была равна энергии возбуждения W. Если же атом гелия возбуждается налетающим протоном ( т М / 4), то, как видно из формулы ( 3), кинетическая энергия прогона должна быть в 1 25 раза больше энергии возбуждения. Поэтому электрон с энергией 24 эВ может возбудить атом гелия ( но может рассеяться и упруго, законы сохранения энергии и импульса допускают и такой процесс. [23]
Из этого соотношения видно, что чем легче налетающая частица, тем меньше ее энергия, достаточная для возбуждения атома. Например, при возбуждении атома налетающим электроном ( т М) практически достаточно, чтобы его энергия была равна энергии возбуждения W. Если же атом гелия возбуждается налетающим протоном ( m Af / 4), то, как видно из формулы ( 3), кинетическая энергия протона должна быть в 1 25 раза больше энергии возбуждения. Поэтому электрон с энергией 24 эВ может возбудить атом гелия ( но может рассеяться и упруго, законы сохранения энергии и импульса допускают и такой процесс. [24]
 |
Сечения рр-столкновений ( RPP, Phys. Rev. D. 1996. V. 54. No. 1. [25] |
Столкновение частиц - один из основных процессов, в которых проявляются их свойства. Эти столкновения могут быть упругими, когда конечное состояние содержит те же частицы, что и начальное, и неупругими, когда рождаются новые частицы. На рис. 4.1 представлены величины полного ( Jtot и упругого jei сечений рр-столкновений в зависимости от импульса налетающих протонов в лабораторной системе координат. [26]
Упругое рассеяние на ядре нуклонов, как и электронов, дает дифракционную картину. Положение 1-го дифракционного минимума в угловом распределении определяется радиусом ядра, а глубина этого минимума характеризует размытость ядерной поверхности. Однако, в отличие от рассеяния электронов, интерпретация результатов по рассеянию нуклонов основана на модельных представлениях. Строго говоря, рассеяние налетающего протона или нейтрона определяется не распределением нуклонов ядра, а эффективным ядерным потенциалом. Соответ-стгующие им области в основном совпадают вследствие короткодействующего характера ядерных сил. Однако радиус области взаимодействия зависит не только от радиуса ядра, но и от радиуса налетающей частицы. Потенциал ядра спадает медленнее, чем плотность ядерного вещества. [27]
Если налетающий протон сталкивается с протоном, связанным в ядре, то пороговая энергия понижается, так как протон-мишень связан. Экспериментально наблюдаемая пороговая энергия образования антипротона составляет 4 4 ГэВ, что на 1 2 ГэВ меньше вычисленной для свободного-покоящегося протона-мишени. Этот порог в лабораторной системе отсчета представляет собой минимальную кинетическую-энергию, которой должен обладать налетающий протон, чтобы вызвать рассматриваемую реакцию. [28]
Излученная энергия пренебрежимо мала по сравнению с полной энергией протона. Поэтому кинетическая энергия протона после рассеяния остается прежней. Скорость протона в процесс рассеяния пово рачивается на малый угол 9 С 1, не меняясь по абсолютной величине. Это обстоятельство позволяет вычислить угол рассеяния 9 следующим образом. Выберем ось X по направлению скорости YI налетающего протона, а плоскость XY совместим с плоскостью рассеяния. [29]
Страницы: 1 2