Профиль - осевая скорость
Cтраница 2
 |
Зависимость критического значения относительного расширения канала от параметра закрут-киовх.| Профили осевой и вращательной скорости при расширении умеренно закрученного потока STBX 0 8. [16] |
На рис. 5.12 приведены результаты расчета по уравнениям (5.21) осевой и вращательной скоростей по длине расширяющегося канала. Профиль осевой скорости при этом становится вогнутым. [17]
 |
Характеристики вихревых труб при угле изгиба а камеры энергетического разделения. [18] |
Изгиб камеры на 15 практически не влияет на дат ( рис. 25, а), как и изгиб на 90 при его большом радиусе, а при малом радиусе изгиб на 45, и особенно на 90 приводит к резкому уменьшению оч в месте изгиба. Изменяются профили осевой скорости, давления и температуры по радиусу. Если радиус изгиба значительно превышает радиус камеры, то влияние изгиба на КПД незначительно. Применение изогнутых камер разделения облегчает компоновку вихревых труб с другими агрегатами. [19]
Однако модифицированная формула уже переставала соответствовать решению Бюргерса, которое имеет ясный физический смысл. С профилем осевой скорости дело обстояло еще хуже. [20]
Форма задания граничных условий для закрученных потоков имеет свои особенности. Они обусловлены неоднородностью профиля осевой скорости во входном сечении канала. [21]
Наличие в неоднородном температурном поле градиентов температуры вызывает появление в потоке массовых сил, под влиянием которых в гравитационном и инерционных силовых полях возникает тепловая конвекция. Поле массовых сил вызывает изменение профиля осевых скоростей и может привести к возникновению поперечной циркуляции среды. Одновременно неизотермичность течения изменяет поле коэффициентов вязкости, которое определяется распределением температуры в потоке. [22]
Расчетное значение интегрального параметра закрутки на входе в канал Фвх г определяют по геометрическим размерам закручивающих устройств. Расчетные уравнения выведены из условия равномерности профиля осевой скорости на выходе из завихрителя, отсутствия азимутальной асимметрии и полного соответствия профиля вращательной скорости геометрии закручивающего устройства. [23]
Следовательно, свойство постоянства комплекса Z г tg / на большей части сечения канала сохраняется при произвольных способах закрутки потока. Этот факт может быть использован для определения профиля осевой скорости по известному распределению вращательной скорости и наоборот ( см. гл. [24]
При затопленном истечении в случае достаточно интенсивного вращения па месте воронки размещается циркуляционная зона. Течение в этой зоне оказывается сильно турбулизироваштым из-за наличия в профиле осевой скорости точек, перегиба, генетически связанных с тангенциальным разрывом, который имел бы место в идеальной жидкости. Целью дальнейшего является использование решений второго типа, рассмотренных в § 1 для описания вращающегося потока, наделенного турбулентной вязкостью, зависящей от состояния движения. Турбулентная вязкость не задается, а определяется феноменологически из некоторого вариационного принципа. [25]
При совх 2 неучет продольных производных приводит к рассогласованию данных расчета по уравнениям (5.21) и эксперимента. Результаты численного расчета полей скорости в канале с плавным расширением и сужением показывают, что на упервом участке профиль осевой скорости является вогнутым, а на участке сужения - выпуклым. [26]
Профили окружной скорости, так же как и распределения давления в приведенных примерах, совпадают с таковыми для вихрей Рэнкина ( модель I), Scully [1975] ( модель II) и Ламба ( см. [ Hopfmger, van Heijst, 1993 ], модель III) соответственно. В то же время вектор завихренности имеет ненулевую окружную компоненту, в результате чего получаем неоднородный по радиусу профиль осевой скорости. Заметим, что разность uz - щ обратно пропорциональна шагу винтовой симметрии. [27]
При совх 2 неучет продольных производных приводит к рассогласованию данных расчета по уравнениям (5.21) и эксперимента. Результаты численного расчета полей скорости в канале с плавным расширением и сужением показывают, что на упервом участке профиль осевой скорости является вогнутым, а на участке сужения - выпуклым. [28]
РШ Д / ДРПОТ - изменение давления в идеальном процессе энергоразделения, соответствующее температурному эффекту Д; Д - изменение давления в реальном процессе; & Рпат - потеря давления в потоке, вызванная турбулентными напряжениями трения. Они могут быть вычислены по известному напряжению трения и известному закону распределения окружной составляющей скорости в предположении, что работа, совершаемая против турбулентного трения при осевом перемещении в трубе, пренебрежимо мала по сравнению с работой преодоления турбулентного трения при движении газа в окружном направлении. Если профиль осевой скорости равномерен, то работа, совершаемая против турбулентного трения в осевом перемещении, равна нулю. [29]
В средней части течения образуется система практически цилиндрических вихревых трубок, замкнутых на вращающихся дисках. Поле скоростей в этом случае индуцируется уже тремя вихревыми структурами. Если влияние двух тороидальных вихрей, по-видимому, аналогично описанному выше примеру дает осевую компоненту скорости, направленную к вращающимся торцам, то влияние центральной вихревой структуры на поведение скорости на оси может быть неоднозначным. Для наглядности на рис. 7.71 приведена структура вихревых линий, расположенных на центральной вихревой трубке, для двух значений числа Рейнольдса: Re 150, когда пузырь не образуется, и Re 1300, когда он существует. Представленные данные явно демонстрируют смену кручения вихревых линий для режимов с разной топологией течения. Более полная иллюстрация этой связи для случая одинакового вращения дисков и при Н / R 1 представлена в табл. 7.4, где в качестве меры интенсивности кручения винтообразных вихревых линий использована величина, обратная локальному шагу - 1 / / ( пп. Ее изменение представлено во втором столбце тем же типом линий, которым выделена соответствующая вихревая трубка. При увеличении скорости вращения дисков ( Re 400) винтовая симметрия вихрей спонтанно изменяется: сверху - левый, снизу - правый. В суперпозиции с течением, индуцированным тороидачьными вихрями, получаем профиль осевой скорости с провалом на оси. Оно происходит для внутренних вихревых трубок рассматриваемой структуры. [30]
Страницы: 1 2