Волновой профиль

Cтраница 2

Поэтому измерение волнового профиля на контактной границе с достаточно высоким временным разрешением возможно путем регистрации изменения амплитуды ударной волны при ее распространении в преграде с использованием менее быстродействующих методик. [16]

Непосредственно из сопоставления волновых профилей видны явные различия между поведением поликристаллических образцов и монокристаллов различных ориентации. [17]

Измерения и анализ волновых профилей ударного сжатия различных керамических материалов предпринимались в серии работ выполненных в конце 80 - х и начале 90 - х годов. В частности, измеренные [54-56] профили массовой скорости и рассчитанные на их основе диаграммы деформирования в цикле ударного сжатия и разгрузки высококачественных керамик карбида кремния, диборида титана, карбида бора и двуокиси циркония демонстрируют весь спектр возможной реакции хрупких материалов. Диаграмма деформирования карбида кремния, например, имеет вид, типичный для упруго-пластических материалов. С другой стороны, ударное сжатие керамического карбида бора явно сопряжено с растрескиванием и, как следствие, с уменьшением сопротивления сдвигу и дилатансией, которая отчетливо проявляется в тенденции к появлению избыточного объема вещества с приближением к окончанию его разгрузки после ударного сжатия. Поведение диборида титана имеет некоторый промежуточный характер. По-видимому, зарождение трещин в этом материале происходит при напряжениях ниже предела упругости, однако в целом диаграмма деформирования вполне соответствует модели упруго-пластического тела. [18]

Измерения и анализ волновых профилей ударного сжатия различных керамических материалов предпринимались в серии работ выполненных в конце 80 - х и начале 90 - х годов. В частности, измеренные [54 - 56] профили массовой скорости и рассчитанные на их основе диаграммы деформирования в цикле ударного сжатия и разгрузки высококачественных керамик карбида кремния, диборида титана, карбида бора и двуокиси циркония демонстрируют весь спектр возможной реакции хрупких материалов. Диаграмма деформирования карбида кремния, например, имеет вид, типичный для упруго-пластических материалов. С другой стороны, ударное сжатие керамического карбида бора явно сопряжено с растрескиванием и, как следствие, с уменьшением сопротивления сдвигу и дилатансией, которая отчетливо проявляется в тенденции к появлению избыточного объема вещества с приближением к окончанию его разгрузки после ударного сжатия. Поведение диборида титана имеет некоторый промежуточный характер. По-видимому, зарождение трещин в этом материале происходит при напряжениях ниже предела упругости, однако в целом диаграмма деформирования вполне соответствует модели упруго-пластического тела. [19]

Остаточные объемные деформации вблизи подземной полости. [20]

Радиальные напряжения характеризуются гладкими волновыми профилями. Остаточные объемные деформации имеют экстремум вблизи полости, что соответствует возникновению зоны повышенной пористости. [21]

Появление методов непрерывной регистрации волновых профилей во внутренних сечениях образцов резко упростило фиксацию фазовых переходов не только в ударных волнах, но и в волнах разрежения. [22]

Пространственное разрешение методов регистрации волновых профилей манганиновыми, емкостными и магнитоэлектрическими датчиками ограничено размерами чувствительных элементов. В лучшем случае это несколько миллиметров в плоскости фронта ударной волны. Так как фиксация волновых профилей проводится прямым осциллографированием, точность определения текущих параметров состояния вещества ограничена погрешностью амплитудных измерений регистрирующей аппаратуры. Существенно более высокими пространственно-временным разрешением и точностью измерений обладают методы регистрации движения свободных и контактных поверхностей с применением лазерной техники. [23]

Влияние эволюции области кавитации на волновой профиль на контактной поверхности может быть весьма существенным. [26]

Структура волнового потока и очертания волнового профиля на неограниченной глубине моря существенно отличаются от таковых в прибойной зоне. В прибойной зоне форма волн не имеет плавного очертания, гребни волн становятся более крутыми и приобретают сходство с гребнями так называемой одиночной ( уединенной) волны. Структура такой волны подробно описана в работах Буссинеска и Маккоуэна. Это решение было в дальнейшем уточнено А. М. Ибрагимовым и Л. С. Алимамедовым и доведено до удобных для решения практических задач. [27]

Одновременно с этим отмечается несимметричность волнового профиля, причем в момент перехода через статистический уровень он не приобретает вида горизонтальной линии [49], а высота колебаний в пучностях так же, как и местоположение узла, подвергается периодическим изменениям. [28]

На рис. 5.26, 5.27 показаны типичные волновые профили скорости свободной поверхности поликристаллических и монокристаллических образцов молибдена [28], а на рис. 5.28 - результаты измерений откольной прочности. Как и в случае меди, динамическая прочность монокристаллов молибдена значительно превышает прочность поликристаллических образцов. [29]

В мелководной зоне наблюдается значительная трансформация волнового профиля, гребни волн становятся острее, впадины - более плоскими, в этом случае наблюдаются отклонения от распределения Гаусса. [30]

Страницы: 1 2 3