Cтраница 2
Плоский профиль скоростей был получен только при способе заполнения II, и это легко понять, так как только в этом случае в пределах нескольких миллиметров от стенки имеют место более высокие значения скоростей. Поскольку при способе заполнения II наблюдается низкая эффективность, то покрытие стенок практическц не имеет никаких преимуществ. [16]
Кроме того, надо иметь в виду, что параболический профиль скоростей ламинарного движения получается лишь при постоянстве вязкости жидкости по всему сечению. Поэтому получается более плоский профиль скоростей ( увеличенные скорости вблизи стенок) и более высокий коэффициент теплоотдачи. При охлаждении вязких жидкостей, наоборот, скорости у стенки ниже, чем следует по закону параболы, и коэффициент теплоотдачи меньше. [17]
В длинных трубчатых реакторах локальное перемешивание жидкости имеет большее значение для распределения концентраций и температур в направлении, перпендикулярном оси, чем в осевом направлении, ввиду того, что поперечный размер аппарата, как правило, в несколько раз ( или даже в несколько десятков раз) меньше длины. В результате появляется довольно значительная однородность состава и температуры смеси реагентов в поперечном сечении аппарата при относительно малом влиянии перемешивания на осевое распределение этих величин. Такое течение характеризуется плоским профилем скорости, отсутствием перемешивания, массо - и теплообмена в направлении оси реактора, а также полным перемешиванием в направлении, перпендикулярном оси. [18]
Из этого рпсукка видно, насколько мал вклад в общий расход, обусловленный вязким течением [ второе слагаемое уравнения (2.82) ], по сравнению с вкладом, вносимым скоростью пристенного скольжения. Оцененные таким образом среднерасходовые скорости VB обусловленные вязким течением, в диапазоне величины Q / ( nR3) от 2 - Ю1 до 104 с - в 10 - 100 раз меньше скоростей пристенного скольжения. Это свидетельствует о практически пробковом режиме течения с плоским профилем скорости в реальных каналах промышленного оборудования. [19]
Перед входом в трубу был установлен сужающийся конусный участок, предназначенный для выработки в потоке плоского профиля скорости; Непосредственно во входном сечении устанавливался крест из проволоки диаметром 0 5 мм, который обеспечивал переход от ламинарного режима течения к турбулентному при нижнем критическом числе Рейнольдса. Экспериментальный участок устанавливался вдоль оси соленоида, создающего однородное магнитное поле на длине более двух метров. [20]
Схема экспериментальной установки представлена на фиг. Стабилизатор пламени располагается посредине между двумя стенками в 50 мм от входа. Одна из стенок камеры изготовлена из викора. Предварительно перемешанная смесь пропана с воздухом подается в камеру сгорания через буферный резервуар и сопло с коэффициентом сужения 30: 1, что обеспечивает однородный поток с низкой турбулентностью и плоский профиль скоростей. Продукты сгорания выбрасываются из камеры при атмосферном давлении. [21]
Уолкер и Вестенберг [66] описывают методику измерения коэффициентов диффузии в бинарных газовых смесях при высоких температурах. Примененный ими прибор представляет собой вертикальный канал, через который газ В очень медленно движется вверх. Чтобы обеспечить пробковое, или поршневое, течение, устанавливают экраны. Газ А вводят через маленькую направленную вверх иглу шприца, укрепленную на оси канала для прохода газа. Стационарный поток газа А движется с такой скоростью, которая не нарушает плоского профиля скорости течения газа В. Концентрации измеряют от точки ввода газа А вниз по потоку, используя тонкий пробоотборник и ячейку для определения проводимости. Показания ячейки в милливольтах пропорциональны концентрации А. Методика обеспечивает очень точные измерения. [22]