Прохождение - частица
Cтраница 2
 |
Кривые отклики системы. [16] |
Историю прохождения частиц через реактор определяют функции распределения по возрасту и по ожидаемому времени жизни, числовые характеристики которых определяются также на основе экспериментальных данных при введении индикатора в систему. Числовые характеристики кривой отклика позволяют принять ту или иную модель гидродинамической структуры потока. На графиках рис. 2.13 приведены характерные кривые отклика ( / - кривая) и ( С-кривая) для различных реакторов. [17]
 |
Кулоновское рассеяние коллимиро-валного пучка в поглотителе. [18] |
При прохождении частиц через телескоп или какой-либо иной детектор частицы испытывают кулоновское рассеяние. [19]
При прохождении частицы через вещество возникает поляризация, вызывающая дополнительное торможение частицы. Если среда гомогенная и изотропная, то нигде не возникает свободных зарядов ( drvP 0), кроме как около самой частицы. Поэтому внутри среды каждый элемент объема останется нейтральным и не действует на проходящую частицу; только вдоль пути частицы появляется заряд противоположного знака. Конечно, такие рассуждения, связанные с использованием средних величин, не применимы в непосредственной близости к частице. Однако если мы рассматриваем взаимодействие между частицей и средой на расстояниях, больших по сравнению с атомными размерами, то мы можем себе представить цилиндрическую трубу радиуса q а, внутри которой лежит путь частицы. Сила Sq, с которой более далекая область среды действует на частицу, может быть вычислена как величина притяжения свободным зарядом, индуцированным на внутренней поверхности этой цилиндрической трубы. [20]
При прохождении частиц материала у кромки элементов, ограничивающих проходное сечение ( рис. 3 и 4 а), имеет место периодическое сокращение эффективного сечения проходного отверстия. Строгое математическое описание этого процесса в конечной форме не представляется возможным. Однако исходя из допущения о шаровой форме частиц материала, можно вывести некоторые зависимости, позволяющие оценить явление. [21]
При прохождении частицы высокой энергии через вещество в результате ряда последовательных столкновений с молекулами среды происходит ступенчатая диссипация ее энергии. Скорость потери энергии частицы на единицу длины ее пробега, dE / dx, называют линейной передачей энергии ( ЛПЭ) или линейной тормозной способностью вещества. [22]
 |
Модель ячеек идеального перемешивания. [23] |
Полное время прохождения частицы через п ячеек складывается из п независимых случайных величин с одинаковым распределением. [24]
По мере прохождения частицы сквозь барьер функция экспоненциально затухает. Если барьер имеет конечную высоту и ширину, то существует определенная вероятность прохождения частицы сквозь барьер. [25]
В момент прохождения частиц галоида через приемник метки возникает импульсный сигнал, который усиливается и регистрируется измерительным блоком. По времени прохождения меткой заданного мерного участка газопровода определяют скорость потока. [26]
Общая картина прохождения частиц высокой энергии через вещество крайне сложна. Частицы сталкиваются с электронами, находящимися на различных оболочках, рассеиваются кулонов-скими полями ядер, а при достаточно больших энергиях вызывают и различные ядерные реакции. Кроме того, при достаточно высоких энергиях частиц неизбежно возникают разнообразные вторичные эффекты. Например, как мы увидим ниже, пучок высокоэнергичных электронов порождает в веществе мощный поток вторичных у-квантов, который необходимо учитывать при расчете, скажем, радиационной защиты. Это, однако, вовсе не значит, что процессы прохождения через вещество совершенно не поддаются расчету. Целый ряд важнейших величин, характеризующих эти процессы, удается довольно точно рассчитать или хотя бы оценить. Этому способствуют следующие причины. [27]
Общая картина прохождения частиц высокой энергии через вещество крайне сложна. Частицы сталкиваются с электронами, находящимися на различных оболочках, рассеиваются кулонов-скими полями ядер, а при достаточно больших энергиях вызывают и различные ядерные реакции. Кроме того, при достаточно высоких энергиях частиц неизбежно возникают разнообразные вторичные эффекты. Например, как мы увидим ниже, пучок высокоэнергичных электронов порождает в веществе мощный поток вторичных у-квантов, который необходимо учитывать при расчете, скажем, радиационной защиты. Это, однако, вовсе не значит, что процессы прохождения через вещество совершенно не поддаются расчету. Целый ряд важнейших величин, характеризующих эти процессы, удается довольно точно рассчитать или хотя бы оценить. Этому способствуют следующие причины. [28]
Задача о прохождении частицы сквозь барьер решается так же, как и задача о потенциальной яме, но удовлетворять граничным условиям теперь нужно на его обеих границах. Будем здесь полагать, что начало координат связано с началом барьера и частицы ( электроны) движутся из области отрицательных значений р к положительным. [29]
В последующем рассмотрении прохождения частицы через вещество особенно важно то, что в случае невыполнения условия (1.27) невозможно посредством классической картины вывести какое-нибудь заключение о поправках к закону рассеяния Резерфорда, обусловленных отклонением действительного поля от чисто кулонового вследствие экранирования. [30]
Страницы: 1 2 3 4