Cтраница 3
По координатам точек прохождения частиц через ПЗС определяют траектории частиц. [31]
Чтобы определить вероятность прохождения частицы через потенциальный барьер, примем, что Hwdxdv 1, т.е. частица наверняка находится в потенциальной яме. [32]
Математические основы теории прохождения частиц через вещество и теории переноса лучистой энергии весьма близки между собой. По теории прохождения частиц E.G. Кузнецов является руководителем и соавтором 9 отчетов, на содержании которых я здесь не буду останавливаться. [33]
Основная задача теории прохождения частиц через вещество ( теории переноса) заключается в вычислении показаний детектора, помещенного в поле излучения, которое создается заданным источником. В соответствии с (1.29) и (1.35) для решения этой задачи необходимо знать дифференциальную плотность потока или сопряженную функцию. В этом параграфе приведен вывод кинетического уравнения, связывающего дифференциальную плотность потока с распределением источников и макроскопическими сечениями взаимодействия частиц с веществом. [34]
С классической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при Е U невозможно, так как частица, находясь в области барьера, должна была бы обладать отрицательной кинетической энергией. Туннельный эффект является специфическим квантовым эффектом. Прохождение частицы сквозь область, в которую, согласно законам классической механики, она не может проникнуть, можно пояснить соотношением неопределенностей. Связанная с этим разбросом в значениях импульса кинетическая энергия ( Др) 2 / ( 2 / м) может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия частицы оказалась больше потенциальной. [35]
С классической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при E U невозможно, так как частица, находясь в области барьера, должна была бы обладать отрицательной кинетической энергией. Туннельный эф - фект является специфическим квантовым эффектом. Прохождение частицы сквозь область, в которую, согласно законам классической механики, она не может проникнуть, можно пояснить соотношением неопределенностей. Связанная с этим разбросом в значениях импульса кинетическая энергия ( Лр) 2 / ( 2т) может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия частицы оказалась больше потенциальной. [36]
В заключение физического анализа прохождения частиц сквозь потенциальный барьер следует остановиться еще на так называемом парадоксе туннельного эффекта. [37]
Формула (40.14) определяет вероятность прохождения частицы через потенциальный барьер. Напомним, что эта формула справедлива только при выполнении условий квазиклассичности. На практике часто приходится иметь дело с барьерами, у которых U ( х) с одной из сторон идет настолько круто, что квазиклассическое приближение оказывается неприменимым. Соответствующие вычисления дают в этом случае для D выражение, в котором, кроме точно такого экспоненциального множителя, как в (40.14), имеется еще предэкспоненциальный множитель. [38]
Аналогично получается асимметрия при прохождении простой бесструктурной частицы через барьер, способный возбуждаться. Такие явления должны сказываться при прохождении нуклонов, а, и других частиц сквозь кулоновский барьер внутрь ядра и из него. [39]
Основные применения: регистрация факта прохождения частицы ( регистрация осколков деления, намерение потоков нейтронов, дозиметрия, радиография и др.); использование высокого пространств, разрешения при исследовании деления, ядер iia 3 и более осколков и измерении времен жизни составных ядер методом теней; определение Z и А релятивистских ядер по изменению скорости травления вдоль следа. [40]
В чем состоит особенность явления прохождения частицы сквозь потенциальный барьер в квантовой механике. [41]
Однако в общем случае при прохождении частиц через вещество, кроме индивидуальных эффектов сильных столкновений, необходимо принимать во внимание совокупный результат очень большого числа столкновений, которые каждый в отдельности производят очень малый эффект, но все вместе ответственны, например, за непрерывное искривление пути ( называемое многократным рассеянием) и постепенное замедление частицы. [42]
Во-вторых, в линейных ускорителях отсутствует периодическое прохождение частиц через одни и те же элементы ускоряющей и фокусирующей систем, как в кольцевых ускорителях. Поэтому малые случайные погрешности в линейном ускорителе вызывают постепенное отклонение и расширение пучка, оцениваемое статистически, а не резонансы различного типа, как в кольцевых ускорителях. По той же причине закон изменения периода фокусирующей системы с ростом энергии частиц для линейных ускорителей заранее не задан и может выбираться произвольно. Нередко этот закон определяется, например, типом ускоряющей системы. [43]
Эти формулы показывают, что вероятность прохождения частиц через барьер весьма сильно зависит как от его ширины г, так и от энергии частицы. [44]
Для поля, остающегося в веществе после прохождения частицы, мы имеем, конечно, D 0, так как с макроскопической точки зрения истинных зарядов в нем не существует. Диэлектрическая постоянная вещества должна исчезать для рассматриваемых частот колеОаний, что, согласно ( 36), будет выполнено для ш ал где ША определено формулой ( 15) и представляет собой, как то явствует из раздела 4, собственную частоту вещества. Следует добавить, что, поскольку приходится иметь дело с возбуждением осцилляторов, собственная частота которых соответствует з О, можно заключить, что поглощаемая ими энергия не зависит от эффектов запаздывания. Действительно, как хорошо известно, эта энергия зависит от резонансной компоненты возбуждающего поля, для которой фазовая скорость света с / / s бесконечна. [45]