Прохождение - заряженная частица
Cтраница 2
Часто необходимо не только зарегистрировать прохождение заряженной частицы, но и знать величину ее энергетических потерь. [16]
Из-за преобладающей роли электромагнитных процессов прохождение заряженных частиц и у-квантов через вещество является разделом скорее атомной, чем ядерной физики. Но падающие частицы обладают энергиями, характерными для ядерной физики. Поэтому с процессами прохождения исследователи сталкиваются при изучении или использовании ядерных излучений. [17]
 |
Схема полупроводникового. [18] |
Таким образом, немедленно после прохождения заряженной частицы или взаимодействия кванта высокой энергии с кристаллом полупроводника в последнем возникает более или менее плотное облачко ионизации, внутри которого состояние горячих носителей ( см. гл. Процесс генерации занимает время, не превышающее несколько периодов тепловых колебаний кристаллической решетки - всего около 10 - 1а с. [19]
Поскольку в большинстве случаев эффект наклонного прохождения заряженных частиц через участки сферической защиты невелик, эта модель позволяет трехмерную геометрию защиты свести к одномерной и использовать данные, полученные для плоскобарьерной геометрии. [20]
Кулоновское возбуждение ядра происходит при прохождении заряженной частицы в непосредственной близости от ядра. Вероятность такого процесса очень мала, и поэтому он не представляет какого-либо существенного значения для аналитических применений. [21]
 |
Сечения возбуждения молекулы бензола.| Экспериментальные данные по тормозной споообяости для протонов. [22] |
Представляют несомненный интерес экспериментальные данные по прохождению заряженных частиц через органические соединения. Если бы в согласии с гипотезой авторов работ [4-6] я-электроны обладали аномально большими сечениями поглощения, это проявилось бы при измерениях тормозной способности соединений, содержащих я-электро-ны. К сожалению, нам не удалось найти данные по измерению тормозной способности зт-электронных систем по отношению к электронам. Расчет молекулярной тормозной способности в виде суммы атомных тормозных способностей дает согласующиеся с экспериментом результаты при энергиях протонов Ер 150 кэв. При энергиях ниже 150 кэв появляются расхождения, превышающие ошибку эксперимента, что указывает на невыполнение в этой области правила Брэгга. В области энергий выше 150 кэв обе кривые практически совпадают, при энергиях ниже 150 кэз кривые расходятся. [23]
Переходное излучение образуется не только при прохождении заряженной частицы через неоднородности среды. Оно должно образоваться также при движении любого источника электромагнитного поля. Таким источником может быть произвольный электрический или магнитный мультиполь, в частности, гипотетический магнитный монополь. [24]
Трудно переоценить значение теории явлений, связанных с прохождением заряженных частиц через вещество для современной физики. Большая часть методов исследования атомных ядер и интерпретация большинства измерений с ядерными частицами в космических лучах тем или иным путем основывается на выводах этой теории. В то же время в современной физической литературе отсутствует такое изложение этого круга явлений, в котором бы было ясно очерчены различные методы исследования и пределы их применимости; в частности отсутствует ясное изложение условий применимости классической механики к рассмотрению столкновений атомных частиц. Естественно поэтому, что предлагаемая монография, написанная Нильсом Бором, сформулировавшим исходные понятия теории столкновений заряженных частиц с атомами, может представлять интерес для советских физиков. [25]
Другим полезным параметром является величина ионизационных потерь при прохождении заряженной частицы через среду. При этом атомы среды возбуждаются или ионизируются, что приводит к испусканию излучения. Существуют различные методы измерения такой ионизации, например определение числа квантов, образуемых в флуоресцирующих веществах, или числа зерен, видимых в ядерной фотоэмульсии после проявления. Считается, что ионизационные потери при прохождении через среду связаны с неупругим кулоновским рассеянием частиц на электронах. [26]
Ионизационное торможение является главным механизмом потерь энергии при прохождении заряженной частицы через вещество. В этом механизме кинетическая энергия заряженной частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую она проходит. Спрашивается, от чего зависит величина ионизационных потерь и каков ионизационный пробег частицы, на котором она теряет всю свою энергию. Для ответа на эти вопросы рассмотрим сначала элементарную схему взаимодействия заряженной частицы с одним электроном, а затем просуммируем эффект для всех электронов, мимо которых про летает частица. [27]
СЦИНТИЛЛЯЦИЯ - кратковременная световая вспышка, возникающая при прохождении заряженной частицы через нек-рые люмиНесцируюгцие вещества, паз. Сцинтилляторами могут служить многие кри-сталлофосфоры ( напр. [28]
 |
К механизму работы газоразрядного счетчика частиц. [29] |
Счетчик заряжен до рабочей разности потенциалов, при которой прохождение заряженной частицы через счетчик вызывает в нем вспышку газового разряда. Изображены силовые линии электрического поля в счетчике. [30]
Страницы: 1 2 3 4