Прохождение - заряженная частица
Cтраница 3
Прохождение электронов и позитронов через вещество качественно отличается от прохождения остальных заряженных частиц. Главной причиной этого является малость масс электрона и позитрона. Напомним, что среди остальных заряженных частиц легчайшей является мюон, масса которого в 200 раз больше электронной. Из-за малости массы для налетающего электрона ( позитрона) относительно велико изменение импульса при каждом столкновении в веществе. [31]
В § 17 и 18 было показано, что при прохождении заряженных частиц через вещество одним из основных механизмов их взаимодействия с электронами и ядрами вещества является электромагнитное взаимодействие. Именно с наличием электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с ядрами и электронами атомов среды и связаны особенности ядерных взаимодействий заряженных частиц. [32]
В этих счетчиках производится подсчет световых вспышек, возникающих при прохождении заряженных частиц через определенные тщательно подбираемые люминофорные вещества. [33]
Из детекторов других типов можно отметить искровые камеры, в которых прохождение заряженной частицы через зазор между пластинами вызывает возникновение электрического пробоя. Для увеличения чувствительности к пластинам прикладывается высокое напряжение, недостаточное, однако, для возникновения электрического разряда, а зазор заполняется газом. [34]
 |
Полученная с помощью искровой камеры авторадиограмма 14С - радиохроматопраммы. экспозиция [ Q мин. [35] |
Принцип работы этого детектора радиации заключается в том, что в момент прохождения заряженной частицы через счетчик в нем возникает видимая искра. Детектор в основном состоит из двух помещенных в подходящую газовую атмосферу параллельных электродов, между которыми создают электрическое поле. [36]
 |
Принцип устройства пропорционального счетчика, используемого в рентгеновской астрономии. [37] |
Имеется заметная рекомбинация, так что не все свободные электроны, появившиеся в результате прохождения заряженной частицы, достигают анода. [38]
Принцип работы искровых камер, используемых в качестве детекторов в ТСХ, основан на том, что при прохождении заряженной частицы через счетчик в нем возникает видимая искра. При фотографировании этих искр, возникающих над зонами радиоактивных веществ на тонком слое сорбента, получается картина, сходная с ауторадио-граммоп. [39]
 |
К механизму работы газоразрядного счетчика частиц. [40] |
И - нить ( диаметр преувеличен), а) Счетчик заряжен до рабочей разности потенциалов, при которой прохождение заряженной частицы через счетчик вызывает в нем вспышку газового разряда. Изображены силовые линии электрического поля в счетчике. [41]
Если замкнутость электронных оболочек определяет одноатомность инертных газов, то эти особенности, взятые вместе, служат причиной их малого сопротивления прохождению заряженных частиц. Иными словами, у них более высокая электропроводность в сравнении с другими газами, они ярко светятся при прохождении через них тока. Далее мы увидим, что эти свойства широко используются в электронике и светотехнике. [42]
Движение ионов ускоряется по направлению к электродам, что при соответствующих условиях приводит к пробою, причем искра возникает именно в момент прохождения заряженной частицы через пространство между электродами. Если искровую камеру изготовить таким образом, что один из ее электродов не будет существенно ослаблять р-части-цу, и напротив этого электрода поместить хромато-грамму, на которой имеются зоны радиоактивных веществ, испускающих р-лучи, то над зонами будут образовываться искры. При фотографировании этих искр с продолжительной экспозицией получается картина, сходная с авторадиограммой, ( рис. 1), но только с той разницей, что при фотографировании искры требуется экспозиция, в 1000 или более раз меньшая, чем экспозиция, необходимая в широкоизвестном процессе авторадиографии с использованием фотопленки. [43]
Ядерные фотоэмульсии ( 1927; советский физик Л. В. Мысовский ( 1888 - 1939)) - это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнаруживаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Так как эмульсия - среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Так, трек длиной 0 05 см в эмульсии эквивалентен треку в 1 м в камере Вильсона. Поэтому фотоэмульсии применяются для изучения реакций, вызываемых частицами в ускорителях сверхвысоких энергий и в космических лучах. В практике исследований высокоэнергетических частиц используются также так называемые стопы - большое число маркированных фотоэмульсионных пластинок, помещаемых на пути частиц и после проявления промеряемых под микроскопом. [44]
Ядерные фотоэмульсии ( 1927; российский физик Л. В. Мысовский ( 1888 - 1939)) - это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнаруживаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Так как эмульсия - среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Так, трек длиной 0 05 см в эмульсии эквивалентен треку в 1 м в камере Вильсона. Поэтому фотоэмульсии применяются для изучения реакций, вызываемых частицами в ускорителях сверхвысоких энергий и в космических лучах. В практике исследований высокоэнергетических частиц используются также так называемые стопы - большое число маркированных фотоэмульсионных пластинок, помещаемых на пути частиц и после проявления промеряемых под микроскопом. [45]
Страницы: 1 2 3 4