Вариационная процедура

Cтраница 1

Термическое уравнение состояния плазмы аргона. р 1 - 20 кбар, Т 5000 - 23 000 К. 1 - результаты эксперимента. 2 - расчет в кольцевом ( дебаевском приближении в большом каноническом ансамбле для заряженных частиц для каждой экспериментальной точки рехр, Т р ] 5, , 5 - расчетные изотермы 16000 К и 20000 К в приближениях. 3 - расчет с использованием псевдопотенциальной модели ( глубина псевдопотенциала и граница внутриатомных состояний приняты равными & вТ. 4 - приближение 2 с дополнительным учетом второго и третьего вириального коэффициентов аргона. 5 - расчет по модели ограниченного атома. [1]

Вариационная процедура, использованная в работе [54] термодинамически более последовательна. Дополненная стандартной техникой расчета термодинамического равновесия [26] эта процедура была использована в [57] для вычисления ударных адиабат аргона. Оно показывает, что полученный сдвиг адиабат Гюгонио в целом правильно отражает проявляющуюся в экспериментах на Аг и Хе тенденцию, однако несколько завышает реальную величину эффекта, зафиксированного в [54], особенно при плотностях, близких к критическим. Это, по-видимому, объясняется тем, что принятое в описанной выше модели твердосферное отталкивание переоценивает реальное отталкивание между атомами на близких расстояниях, для количественного описания которого более адекватной, по-видимому, является модель мягких сфер. [2]

Калорическое уравнение состояние плазмы аргона. 1 - результаты эксперимента. 2 3 4 - расчет для каждой экспериментальной точки V ( pexp, Нехр. 2 - по псевдопотенциальной модели ( глубина псевдопотенциала и граница внутриатомных состояний приняты равными & вТ, 3 - кольцевое ( де-баевское приближение в большом каноническом ансамбле для заряженных частиц. 4 - модель ограниченного атома, 5 - расчетная изотерма Т 20 000 К по модели. [3]

Описанная выше полная вариационная процедура, явно учитывающая особенность химической модели вещества в приложении к области высоких плотностей - ограничение фазового объема, отведенного по определению для реализации связанных состояний составных частиц, достаточно сложна и громоздка в формальном отношении. [4]

Использование вариационной процедуры является лишь способом упростить вычисления. [5]

Применяя вариационную процедуру, рассмотренную в разд. [6]

В работе [54] самосогласованная вариационная процедура для Аг была реализована не полностью. В нее были вовлечены лишь атомные составляющие полной зависимости свободной энергии от положения граничного радиуса гс, разделяющего по координатному признаку свободные и связанные состояния. [7]

Затем при помощи аналога вариационной процедуры Эйлера-Лаг - ранжа найдены необходимые условия оптимальности в виде дифференциальных уравнений для локальных участков оптимального движения цилиндра. [8]

Для расчета этих восприимчивостей используется вариационная процедура, позволяющая избежать суммирования по возбужденным состояниям. Для углеводородов орбитали ф & - либо атомные орбитали внутренних электронов, либо ЛКАО-орбитали я - и а-связей. [9]

Утрата сохранения импульса и общая точность вариационной процедуры обсуждаются в остальных параграфах. Хотя алгоритмы с сохранением энергии не проявили практического превосходства над другими методами, они обладают интересными свойствами. [10]

Выбранные ограничения позволяют применить к задаче 2.2 вариационную процедуру Эйлера Лагранжа. [11]

Молекулярные орбитали и их энергии находят минимизацией Е с использованием вариационной процедуры. Тогда матричные элементы / г /, / / &, Kik имеют смысл операторов, зависящих от вида МО остальных электронов. [12]

При сравнении с (2.91) видно, что мы получили вековое уравнение вариационной процедуры [ см. (2.130) ], где в качестве пробной собственной функции использована линейная комбинация n - кратно вырожденных функций ipi, 2, , фп - Соответствующие коэффициенты в этих функциях определяются из набора совместных уравнений [ ср. [13]

Когда ограничиваются столь малой частью электронов молекулы, естественно, возникают серьезные сомнения в возможности использования обычной вариационной процедуры. [14]

Ограничения L1 - L3 и R1 из подразделов 3.1, 3.4, 5.2 главы I позволяют применить к редуцированной задаче вариационную процедуру Эйлера - Л агранжа и получить необходимые условия оптимальности обтекания. Ограничение R2 о том, что на оптимальных перемещениях манипулятора коэффициенты лобового сопротивления и подъемной силы его звеньев являются однородными функциями чисел Рейнольд-са, позволяет извлечь из необходимых условий оптимальности следующий закон оптимального движения манипулятора: на оптимальных перемещениях мощность сил сопротивления постоянна. [15]

Страницы: 1 2 3