Процесс - перераспределение - энергия
Cтраница 1
Процесс перераспределения энергии происходит и при распространении ударных волн в среде с убывающей плотностью. При этом в отличие от сходящихся ударных волн в данном случае вследствие уменьшения плотности давление стремится к нулю, а температура ( и внутренняя энергия) бесконечно возрастает. Энергия, сообщаемая бесконечно малой массе, приводит к бесконечно большому росту скорости. [1]
Процесс перераспределения энергии пульсаций по различным направлениям аналогичен эффекту упругого столкновения молекул идеального газа, учитывающемуся в кинетическом уравнении Больцмана. [2]
Этот процесс перераспределения зеемановской энергии вдоль неоднородноуширенной линии осуществляется за счет того, что выделенные спины находятся в резонансном поле в течение времени, малого по сравнению со временем спин-решеточной релаксации. Этот механизм распределения энергии обусловлен спин-решеточными переходами соседей и не зависит от ширины неоднородноуширенной линии. [3]
Примером этой разновидности внутримолекулярного переноса энергии служат процессы перераспределения энергии в карбонильной группе. На рис. 36 была показана диаграмма уровней энергии бензофенона; она имеет качественно такой же вид для ацетона и других соединений, у которых возбуждение локализуется в карбонильной группе. При поглощении фотона молекула переходит в состояние 1 ( л, л), а затем, прежде чем вернуться в основное состояние S0, испытывает быстрый внутримолекулярный перенос энергии. [4]
На низких частотах параметры волны изменяются достаточно медленно, так что процесс перераспределения энергии почти не нарушается, и энергия других видов передается обратно в волну лишь с незначительным отклонением по фазе, при этом поглощение мало. [6]
При моделировании некоторых элементарных процессов ( мономолекулярный распад многоатомных молекул, процессы перераспределения энергии) возникает необходимость расчета длинных ( более 100 низкочастотных колебаний молекулы) траекторий. В этом случае оказывается, что применение разностных методов может привести к существенному накоплению ошибки численного интегрирования. [7]
Поверхностная миграция и столкновения адсорбированных частиц наряду с обменом энергией с газовой фазой и кристаллической решеткой катализатора играют важную роль в процессе перераспределения энергии в адсорбированном слое. [8]
Вихревые термотрансформаторы Ранка, или вихревые трубы получили, пожалуй, самое большое распространение несмотря на достаточно низкую по сравнению с изоэнтропным детандером термодинамическую эффективность процесса перераспределения энергии между свободным и вынужденным вихрями. Прикладные вопросы расчета, проектирования и технического приложения вихревых холодильно-нагревательных аппаратов разработаны достаточно широко, хотя и не в полном объеме. Многочисленные работы, опубликованные в основном в периодических изданиях, несколько монографий по вихревому эффекту, патентная информация открывают большие возможности для совершенствования традиционных и освоения новых областей применения вихревого эффекта в целом и вихревых труб в частности. Успехи практического применения вихревого эффекта снизили интерес исследователей к более глубокому изучению этого чрезвычайно сложного явления газодинамики, физическая природа которого, а, следовательно, и исчерпывающий комплекс характерных особенностей, остаются пока до конца неизученными. Особенно мало публикаций по вихревому эффекту, связанных с изучением микро - и макроструктуры потока с использованием современных средств диагностики закрученных потоков. [9]
Использование вейвлет-анализа показало, что в случае временного ряда, характеризуемого сплошным спектром типа 1 / f, на вейвлетной картине невозможно указать ггрогую иерархию масштабов, на которых происходит ветвление скелетона - выделенный временной масштаб в процессе перераспределения энергии отсутствует. [10]
Таким образом, из краткого анализа физических процессов, сопровождающих мощный взрыв у входа в канал, следует, что изучение процессов затекания и распространения тепловой и сильной ударной волн в протяженном канале может быть разделено на ряд самостоятельных подзадач, основными из которых являются: исследование процессов передачи энергии взрыва излучением стенкам канала и окружающим конструкциям на начальном этапе развития взрыва; исследование процессов перераспределения энергии между зарядным устройством, верхним воздушным полупространством, грунтом и пространством канала; исследование процессов формирования и распространения тепловой и сильной ударной волн в канале в ближней зоне канала; исследование процессов распространения высокоэнергетического плазменного потока в глубине канала с учетом процессов взаимодействия потока со стенками; исследование процессов снижения параметров высокотемпературной среды в канале на заключительной стадии взрыва. [11]
Поскольку упругость газа определяется энергией, приходящейся на поступательные степени свободы, то описанный процесс ведет к росту упругости, а значит и к росту скорости звука при увеличении частоты. При этом вследствие необратимости процессов перераспределения энергии дисперсия сопровождается повышенным поглощением звука. [12]
Высокая эффективность молекулы Н2О в процессах перераспределения энергии при столкновениях, вероятно, является обычной, в то время как ее малая эффективность, наблюдавшаяся при рекомбинации атомов азота ( разд. [13]
При заглублении заряда в грунт на 2 - 3 радиуса ( примерно 1 - 1 5м) первоначально все 100 % выделившейся при взрыве энергии приходятся на грунтовый массив. Затем, со временем, в процессе перераспределения энергии взрыва между воздушной и грунтовой средами большая часть энергии снова окажется в верхнем ( воздушном) полупространстве. Но в процессе перераспределения энергии ( время основного перераспределения энергии также резко увеличивается с глубиной подрыва зарядного устройства) над грунтом совершается значительная работа расширяющимися продуктами взрыва, что и приводит к усилению механического действия взрыва на грунтовый массив. [14]
Степень эргодичности многоатомной молекулы характеризуется спектрами автокорреляционных функций обобщенных импульсов нормальных колебаний, получаемых при расчете классических траекторий. Площадь спектра определяет энергию данной нормальной моды, поэтому по виду спектра во времени можно охарактеризовать процессы перераспределения энергии внутри молекулы. При малых энергиях молекула ведет себя как набор слабосвязанных гармонических осцилляторов и спектры состоят из дискретных линий, а при больших энергиях появляются дополнительные линии в спектре и непрерывный фон. [15]
Страницы: 1 2 3