Cтраница 2
Развитие идеи о том, что пройденный при движении путь изображается площадью на графике скорость - время, излагается в Учебнике в два приема. Сначала дается качественное представление о том. Затем процесс предельного перехода, который находит широкое применение в разделе 5.3, раскрывается более формально и более строго. [16]
Так называется [452] упорядоченное множество соотношений, получаемое предельным переходом от гпптно ений, составляющих вычислительный алгоритм. Прикладное значение замыканий вычислительных алгоритмов состоит в том, что свойства ( характеристики) вычислительных алгоритмов могут оказаться близкими к более просто определяемым свойствам их замыканий. Замыкание вычислительного алгоритма называется регулярным, если наследственная погрешность алгоритма равномерно ограничена в процессе предельного перехода. [17]
А не совпадает с Q -), а в противном случае ( при а0 0) - к нулю как в. То же самое относится и к Рд, УА и 8А, из чего сразу следуют сделанные выше высказывания. Очевидно, что в обоих случаях, для того чтобы предел был конечным, масштаб компонент спинора Вейля должен в процессе предельного перехода непрерывно уменьшаться или ( в зависимости от случая) увеличиваться. [18]
СНП ( в терминах физической модели плазмы), возможно достаточно точное описание уравнений состояния и термодинамических функций плазмы. I и II настоящего тома), существует четвертый предел, с приближением к которому наше знание термодинамических свойств НТП также становится все более и более точным. Следует подчеркнуть, что основная ценность обсуждаемого здесь предельного характера термодинамических зависимостей, прежде всего, методическая, так как реально при относительно низких температурах, для достижения многократной ионизации в процессе предельного перехода р - - О ( Т const), требуются столь малые плотности НТП, что само существование термодинамического равновесия в такой НТП становится практически невозможным. [19]
В качестве простого примера, иллюстрирующего это положение, рассмотрим дифракцию на телах с цилиндрической симметрией при симметричном возбуждении. Этот результат легко показать, записав (1.7) в цилиндрической системе координат. Уравнения для второй тройки компонент окажутся независимыми от уравнений для первой тройки и не будут содержать правых частей. При доказательстве соображения о непрерывности и конечности в и р, не использовались; в процессе соответствующих предельных переходов новые компоненты полей не возникают, поэтому наше утверждение справедливо и для диэлектрических, и для металлических поверхностей, лишь бы все поверхности диэлектриков и металла были телами вращения. Достоинство такого метода доказательства состоит в том, что он не требует проверки также и граничных условий. [20]