Процесс - упругое рассеяние
Cтраница 2
Не существует неупругих процессов, которые не сопровождались бы одновременно процессом упругого рассеяния. [16]
Предположение об изотропности рассеяния в системе центра масс позволяет достаточно точно описать процесс упругого рассеяния, особенно в интервале энергий нейтронов от тепловых до порядка килоэлектронвольт; однако условие изотропности рассеяния нарушается в области тепловых энергий, где становятся заметными энергии химических связей. Такое предположение несправедливо также и для области высоких энергий нейтронов ( 1 кэв), Угловое распределение рассеянных нейтронов высоких энергий для неподвижных ядер не изотропно в системе центра масс, причем распределение имеет пики в прямом и в обратном направлениях. [17]
Итак, в том случае если померонная компонента исключается при рассмотрении этого процесса упругого рассеяния, то мы ожидаем, что приближенно вырожденные р - и / - траектории дадут лидирующие вклады в обоих каналах, однако может еще существовать бесконечный набор резонансов с теми же самыми квантовыми числами. [18]
Некоторое замедление всегда происходит при облучении нейтронами любых систем в результате осуществления процесса упругого рассеяния. При этом для процесса рассеяния нейтронов на ядрах справедливы известные законы упругого удара. [19]
 |
Изотопы для исследования обратного бета-распада с помощью реакторных. [20] |
Прогресс экспериментальной техники дает серьезные основания ожидать скорого появления технических возможностей для исследования процессов упругого рассеяния реакторных антинейтрино на ядрах - v TV-рассеяния. [21]
При релеевском рассеянии процессы поглощения и излучения когерентно связаны между собой и оно является процессом упругого рассеяния фотонов в кристалле. Следующее из теории возмущений участие в рассеянии промежуточных ( виртуальных) возбужденных состояний кристалла не отражает реальный процесс перехода в возбужденное состояние. Действительно, согласно теории возмущений волновая функция кристалла, взаимодействующего с фотоном, представляется в виде суперпозиции волновых функций возбужденных состояний невозмущенного гамильтониана. [22]
В качестве волновых функций этих состояний используются приближенные функции (45.16), в которых учитываются только процессы упругого рассеяния. [23]
Эти интегральные уравнения имеют особенно простой вид, когда в силу закона сохранения энергии возможен только процесс упругого рассеяния. Нетрудно показать, что при помощи найденной системы интегральных уравнений можно определить фазы амплитуд рассеяния, если известны их модули. Таким образом, измеряя эффективные сечения, мы находим квадраты модулей амплитуд рассеяния и затем при помощи интегральных уравнений - их фазы. [24]
Казалось бы, самый простой путь осуществления цепной реакции по этой схеме заключается в использовании замедляющих свойств самого урана, т.е. IB замедлении вторичных нейтронов за счет процессов неупругого и упругого рассеяния на ядрах урана. [25]
Уравнение ( 3.13 а) означает сохранение компоненты импульса, параллельной поверхности; в его справедливости можно убедиться из рис. 3.8. Уравнение ( 3.13 Ь) соответствует сохранению энергии, поскольку здесь рассматриваются процессы упругого рассеяния. [26]
Выше уже отмечалась роль упругого рассеяния при замедлении быстрых нейтронов, которое является одним из важнейших процессов, протекающих в ядерных реакторах. Своеобразным процессом упругого рассеяния является диффузия тепловых нейтронов. [27]
Коэффициенты / аа0 называются парциальными амплитудами, а выражения SaaQ SaaQ 2ifaaQ - парциальными S-матрицами. Они описывают процессы упругого рассеяния и внутренней перестройки. [28]
Энергия первичного потока дробится до тех пор, пока энергия ядерноактивных частиц не станет близкой к 109 эв. При этих энергиях начинают уже преобладать процессы упругого рассеяния нуклонов и распада я - мезонов, и поэтому лавина частиц перестает расти, л - мезон, распадаясь, дает начало jjt - мезошюй компоненте космических лучей. При распаде я - мезона возникают два у-кванта высокой энергии. Эти у - кванты образуют электронно-позитронные пары и комптон-электроны, вызывая тем самым электронно-фотонный ливень, сопровождающий ядерный каскад. [29]
Для системы беспорядочно ориентированных кристаллитов в по-ликристаллическом нейтронном фильтре условие Вуль-фа - Брегга удовлетворяется только для нейтронов с длиной волны ЧАт, гда dm - максимальное меж-плоскостпое расстояние кристаллической решетки. Ослабление нейтронов с А 2dm происходит за счет процессов некогереитного упругого рассеяния, теплового неупругого рассеяния и поглощения. [30]
Страницы: 1 2 3