Процесс - упругое рассеяние
Cтраница 3
Для системы беспорядочно ориентированных кристаллитов в поликристаллическом нейтронном фильтре условие Вуль-фа - Брегга удовлетворяется только для нейтронов с длиной волны X2dm, гда dm - максимальное меж-плоскостное расстояние кристаллической решетки. Ослабление нейтронов с К 2dm происходит за счет процессов некогерентного упругого рассеяния, теплового неупругого рассеяния и поглощения. [31]
Получить такую систему уравнений можно или исходя из физики процесса упругого рассеяния нейтронов на протонах или в результате преобразования непосредственно исходного уравнения Больцмапа, чтобы получить улучшенное по сравнению с диффузионно-возрастным приближение. Последнему способу в основном и посвящена настоящая глава. [32]
 |
Вероятность отражения иона от поверхности. [33] |
При выполнении условия попадания в пору ион продвигается к поверхности поры без потерь энергии. Для определения координаты столкновения иона с внутренней поверхностью поры используются угловые характеристики процесса упругого рассеяния в предыдущем узле траектории. Розыгрываемая величина отрезка траектории не должна превышать 20 - ьЗО % радиуса поры. [34]
Вышеизложенное справедливо и для сильноточного электронного пучка. Отличие состоит в том, что при последовательных переходах конденсированное вещество-газ-плазма учитывается изменение сечений процессов упругого рассеяния частиц пучка по причине того, что кроме нейтральных атомов появляются такие рассеивающие центры, как ионы и свободные электроны. Кроме этого, дифференциальное по энергии микросечение взаимодействия с потерей энергии е в случае электрон-электронного взаимодействия значительно отличается от электрон-атомных и электрон-ионных столкновений. Энергия, теряемая электроном пучка при столкновении со свободным электроном, может быть значительно выше, чем в случае электрон-атомного и электрон-ионного столкновения. [35]
С ( 1400) ( см. табл. 6.5), первый из которых имеет спин 1 и, следовательно, нечетную сигнатуру, а второй спин 2 и четную сигнатуру. Поэтому реджевские обмены для этих процессов могут быть записаны как К К соответственно. Аналогично процесс упругого рассеяния л-р - - т - л-р отличается от процесса п р - п р только поворотом верхней вершины, поэтому эти процессы обладают обменами Р / р соответственно, с одинаковыми вершинами. Равенство этих процессов при s - оо, когда доминирует Р - полюс, есть теорема Померанчука из разд. [36]
Наблюдения, о которых уже сообщалось, были сделаны для толщин кристаллов, гораздо больших, чем допускает упругое рассеяние. Процесс каналирования включает в себя существенно большое число процессов некогерентного неупругого рассеяния. Следовательно, трактовка каналирования с помощью дифракции волн обязательно должна использовать рассмотрение процессов упругого рассеяния, объясняемых с помощью приближения фазовой и амплитудной решеток, в совокупности с процессами многократного неупругого рассеяния. [37]
Аналогичным образом нейтроны, обладающие определенным запасом энергии, взаимодействуя с ядрами вещества, передают им часть своей энергии, а сами изменяют направление своего движения. Этот процесс называется упругим рассеянием. Чем меньше масса ядер вещества, через которое проходят нейтроны, тем большую долю энергии они теряют в процессе упругого рассеяния. [38]
Эффективное сечение упругого рассеяния равно. Рассмотрим, как следует интерпретировать понятие эффективное сечение. Это значит, что если на площадке в 1 см2 расположить 3 1023 ядер, то каждый нейтрон, проходящий через эту площадку, испытывает процесс упругого рассеяния. Или если на площадке в 1 см2 расположить одно ядро, то для того, чтобы произошел один акт упругого рассеяния, через эту площадку должны пройти 3 1023 нейтронов. [39]
Процессы упругого рассеяния не имеют подобных недостатков. Упругое соударение нейтрона с ядром независимо от энергии падающего нейтрона может привести к уменьшению энергии последнего. Однако величина потери энергии зависит от энергии падающего нейтрона и массы бомбардируемого ядра. Дальше будет показано, что легкие ядра представляют собой наиболее эффективные замедлители в отношении процессов упругого рассеяния. [40]
Для быстрых нейтронов доминирующим процессом является упругое рассеяние, которое характеризуется тем, что нейтроны, сталкиваясь с ядрами вещества, передают им часть своей энергии. Ядра атомов, получившие запас кинетической энергии, выскакивают из электронных оболочек. Ядра отдачи могут производить ионизацию, так как обладают электрическим зарядом. Чем меньше масса ядер вещества, через которое проходят нейтроны, тем большую долю энергии они теряют в процессе упругого рассеяния. [41]
Параграф 5 посвящен формализму изотопического спина. После этого идет параграф о G-четности и два параграфа о симметриях у позитрония и рр - и КК-систем, где студенту предлагается использовать знания, полученные им в предыдущих параграфах. В параграфах 9 и 10 речь идет о распаде / С-Зл; и спине / С-мезона и о теории нейтрального / 0-мезона соответственно. Недавно появились сведения о нарушении СР-инвариантности. Параграфы И и 12 посвящены вычислениям фазовых объемов. Задачи параграфа 13 состоят в вычислении отношения вероятностей распадов с использованием зарядовой независимости. Далее следуют задачи по вычислению отношения вероятностей распадов я - и я-е. Параграф 16 служит примером приближенного расчета для различных каналов распада jt - мезона. В параграфе 17 вводится принцип детального равновесия, который используется для определения спина заряженного я-мезона. Здесь предлагаются также простые расчеты спина ф-мезона. Далее следуют два параграфа: о бета-распаде и двухком-понентной теорий нейтрино. Задачи параграфа 20 касаются фазового анализа для процессов упругого рассеяния. Книгу заканчивает приложение о суммировании по спинам, необходимое для решения задач. [42]
Страницы: 1 2 3