Процесс - неупругое рассеяние
Cтраница 1
 |
Зависимость сечений. [1] |
Процесс неупругого рассеяния состоит в том, что нейтрон в общем случае теряет значит, часть своей энергии, к-рая идет на возбуждение ядра, а затем излучается в виде у-квантов. Часть энергии, как и в случае упругого рассеяния, передается ядру отдачи. В табл. 6 приводятся значения первого уровня для нек-рых ядер. [2]
Процесс неупругого рассеяния пучка падающих частиц ( обычно нейтронов) на жидкости служит микроскопическим негодом изучения динамики многочастичных систем. [3]
В процессе неупругого рассеяния реально могут возбуждаться только состояния, отвечающие открытым каналам. Сужение и расширение волновода создает эффективные потенциальный барьер или ямку для продольного движения. [4]
Поэтому нейтрон в процессе неупругого рассеяния теряет больше энергии, чем при упругом рассеянии. [5]
Комбинационное рассеяние представляет собой процесс неупругого рассеяния. [7]
Как уже указывалось, процесс неупругого рассеяния нейтронов породой протекает лишь в начальный момент облучения ее потоком быстрых нейтронов. Следовательно, время облучения породы потоком быстрых нейтронов Ат и время задержки т3 должны быть минимальными, иначе на спектр гамма-излучения неупругого рассеяния будет накладываться спектр гамма-лучей радиационного захвата нейтронов. Поэтому длительность нейтронного импульса не превышает величины времени замедления нейтронов в исследуемой среде, и возникающее гамма-излучение неупругого рассеяния обычно регистрируют в период испускания нейтронов генератором. [8]
Фактически этот процесс обратен процессу неупругого рассеяния свободного электрона на ядре в основном состоянии. Внешнее сходство процессов (14.38) и (14.39) также служит указанием на возможность внутреннего сходства слабых и электромагнитных взаимодействий. [9]
 |
Диаграмма процесса рождения. [10] |
Эксперименты с рождением всегда включают процесс неупругого рассеяния. [11]
По той же причине амплитуды процессов неупругого рассеяния, происходящих через стадию образования составного ядра, имеют чисто резонансный характер. При этом резонансные знаменатели всех амплитуд, связанные с обращением в нуль коэффициента при сходящейся волне при Е - Е0 - tT / 2, сохраняют свой прежний вид ( Е - Е0 tT / 2), где Г по-прежнему определяет полную вероятность распада ( любого) данного квазистационарного состояния составного ядра. [12]
Этого разложения вполне достаточно для описания однофононных процессов неупругого рассеяния. [13]
Можно показать, однако, что вероятность процессов глубоко неупругого рассеяния непосредственно связана с поведением функций Грина в глубоко евклидовой области. [14]
Взаимодействие быстрых нейтронов с ядром не ограничивается процессом неупругого рассеяния. Волновая природа частиц позволяет предполагать также существование упругого потенциального рассеяния, которое должно носить дифракционный характер. X должна претерпевать дифракционное рассеяние. [15]
Страницы: 1 2 3 4