Процесс - неупругое рассеяние
Cтраница 2
Потери энергии быстрыми нейтронами возможны также в процессе неупругого рассеяния, при котором атомное ядро переходит в возбужденное состояние с последующим испусканием - j - квантов. Однако относительная величина потерь энергии при неупругом рассеянии нейтронов ( 0 5 - 20 Мэв) для легких ядер настолько мала, что практически никакого значения не имеет. [16]
В области энергий Е Е главную роль играют - процессы неупругого рассеяния нейтронов. [17]
Очевидно, что необходимо предложить лучший способ проведения анализа процессов неупругого рассеяния. Таким способом является подход Мюллера - Редже в инклюзивных реакциях, рассмотрению которого будет посвящена следующая глава. [18]
Это, в принципе, можно исследовать экспериментально в процессах неупругого рассеяния с передачей квантовых чисел пиона ( см. гл. [19]
Частицы ( быстрые электроны) теряют свою энергию в процессе неупругого рассеяния на орбитальных электронах и при столкновениях с ядрами атомов. [20]
Бета-частицы ( быстрые электроны) теряют свою энергию в процессе неупругого рассеяния на орбитальных электронах и при столкновении с ядрами атомов, в результате происходит возбуждение или ионизация атомов вещества. [21]
Бета-частицы ( быстрые электроны) теряют свою энергию в процессе неупругого рассеяния на орбитальных электронах и при столкновении с ядрами атомов. Рассеяние р-частиц приводит к возбуждению или ионизации атомов вещества. [22]
Мы ограничились здесь лишь двумя примерами, которые, очевидно, не исчерпывают всего разнообразия процессов неупругого рассеяния тяжелых частиц, но из них видно, что при медленных столкновениях возможны реакции, для которых следует ожидать существенно отличающихся по величине сечений, как малых, так и больших, по сравнению с характерными размерами системы. Для вторых дефект энергии равен нулю ( А. [23]
 |
Коэффициент отклонения от экспериментального. [24] |
Таким образом, защита должна иметь в своем составе водород или другое легкое вещество для замедления быстрых и промежуточных нейтронов при упругом рассеянии, тяжелые элементы с большой атомной массой для замедления быстрых нейтронов в процессе неупругого рассеяния и ослабления от захватного у-излучения, элементы с высоким эффективным сечением 2а поглощения тепловых нейтронов. [25]
Они далее показали, что то же - самое соотношение применимо и для интенсивностей ( но не для амплитуд) в случае, когда имеет место неупругое рассеяние, при условии что энергетическими потерями в процессах неупругого рассеяния можно пренебречь. [26]
Описанный характер таких столкновений позволяет утверждать, что возможность неупругих процессов в них не сказывается на потенциальной части амплитуды упругого рассеяния, не связанной со свойствами составного ядра ( см. § 134); они меняют лишь величину резонансной части амплитуды упругого рассеяния. По той же причине амплитуды процессов неупругого рассеяния, происходящих через стадию образования составного ядра, имеют чисто резонансный характер. При этом резонансные знаменатели всех амплитуд, связанные с обращением в нуль коэффициента при сходящейся волне при Е Е - гГ / 2, сохраняют свой прежний вид ( Е - Е гГ / 1 где Г по-прежнему определяет полную вероятность распада ( любого) данного квазистационарного состояния составного ядра. [27]
Описанный характер таких столкновений позволяет утверждать, что возможность неупругих процессов в них не сказывается на потенциальной части амплитуды упругого рассеяния, не связанной со свойствами составного ядра ( см. § 134); они меняют лишь величину резонансной части амплитуды упругого рассеяния. По той же причине амплитуды процессов неупругого рассеяния, происходящих через стадию образования составного ядра, имеют чисто резонансный характер. При этом резонансные знаменатели всех амплитуд, связанные с обращением в нуль коэффициента при сходящейся волне при Е EQ - гГ / 2, сохраняют свой прежний вид ( Е - Е о гГ / 2), где Г по-прежнему определяет полную вероятность распада ( любого) данного квазистационарного состояния составного ядра. [28]
Для отдельных изолированных атомов единственный заметный вклад в поглощение возникает как следствие возбуждения электронов атомов. Электроны падающего пучка, подвергшиеся процессу неупругого рассеяния, включающему в себя такое возбуждение, будут терять энергию порядка 10 эВ; эти электроны можно отделить от упруго рассеянных электронов с помощью энергетического анализатора. Следовательно, процесс неупругого рассеяния может привести к необходимости введения в рассмотрение функции поглощения для упругого рассеяния. [29]
Завершая анализ электромагнитных и слабых переходов между ядерными состояниями, обратим внимание на следующее. Помимо распадов в их число входят и процессы неупругого рассеяния (14.37) - (14.39) или обратные им. Но, очевидно, кроме них существуют и сходные упругие процессы. [30]
Страницы: 1 2 3 4