Cтраница 1
Полные дивергенции в (7.13) являются суперпотенциалами, их можно опустить. [1]
Объемный же интеграл от полной дивергенции сводится к поверхностному интегралу. [2]
Третий член в этом выражении представляет собой полную дивергенцию. [3]
В плоском пространстве разность ТаЬ - Т аЬ есть полная дивергенция Vc ( l / 3) & ga [ ftVc, которая не дает вклада в полный тензор энергии-импульса. Для безмассовых полей с большими спинами не существует ( локальных) тензоров энергии-импульса. [4]
Из теоремы 4.7 вытекает, что H-R не является полной дивергенцией, что противоречит нашему предположению. [5]
Тогда разность между этим выражением и второй строкой соотношения (4.41) представляет собой полную дивергенцию и, следовательно, динамически несущественна. [6]
D-замкнута, но она D-точна, co Dr ], если и только если L - полная дивергенция, Z, DivP, а, как мы знаем, не каждая дифференциальная функция является полной дивергенцией. [7]
Так как данная теория получается из вариационного принципа, то тензор энергии - импульса является в ней хорошо определенной величиной, полная дивергенция которого равна нулю для каждого из решений полевых уравнений. [8]
D-замкнута, но она D-точна, co Dr ], если и только если L - полная дивергенция, Z, DivP, а, как мы знаем, не каждая дифференциальная функция является полной дивергенцией. [9]
Но интеграл от полной дивергенции равен нулю, так что только первый член выражения (4.70) дает ненулевой вклад. [10]
Поскольку ( р - рь) nv-v / a по порядку величины равны а2, последним членом в (90.5) можно пренебречь. Оставшийся член, содержащий полную дивергенцию, обращается в нуль, когда уравнение усредняется по пространству. [11]
Члены с - потенциальной энергией и многие другие члены взаимно уничтожатся. А то, что останется, оказывается, действительно можно записать в виде полной дивергенции. [12]
Наконец, чтобы уравнения были линейными, остается единственный выбор в виде квадратичного инварианта F2 F VF V. Заметим, что псевдоскалярный инвариант FIJiVFiJ v при учете соотношения (5.16) может быть представлен в виде полной дивергенции F VF V 9м ( е / Ат-А - Рхг), которая не изменяет уравнений Эйлера - Лагранжа. [13]
Правая часть (8.15) обращается в нуль, если поле достаточно быстро спадает на пространственной бесконечности. Заметим, что построение ТЭИ содержит неоднозначность, в частности, если плотность лагранжиана изменить на полную дивергенцию, то уравнения движения останутся прежними, а тензор энергии-импульса изменится. [14]
РЪ ( Р Р Р) ( для электромагнитного поля - SpvXpF Fxp), квадратичная по Fpy. Показать, что добавление в лагранжиан полной дивергенции от любого вектора, зависящего от полей, не изменяет уравнения поля. В квантовой теории добавление в лагранжиан слагаемого const - врихр ( FfatFxp) приводит к нетривиальным следствиям. [15]