Введение - потенциал
Cтраница 2
Вычисление [49] тензоров T 0k и 77, проведенное с учетом термодинамического взаимодействия макромолекул путем введения потенциала макромолекулярных сил Флори и Кригбаума [88, 89], показывает, что в неидеальном растворе третий член (5.84) положителен, тогда как в 6-растворителе он обращается в нуль. [16]
Вычисление [49] тензоров Тоь и 7 %, проведенное с учетом термодинамического взаимодействия макромолекул путем введения потенциала макромолекулярных сил Флори и Кригбаума [88, 89], показывает, что в неидеальном растворе третий член (5.84) положителен, тогда как в в-растворителе он обращается в нуль. [17]
Выше было показано, что при безвихревой движения жидкости значительное упрощение решений гидродинамических задач достигается введением потенциала скорости. Но эта функция существует только при отсутствии вихрей и потому при изучении течений вязкой жидкости важно выяснить, может ли существовать ее безвихревое движение8 а следовательно, и потенциал скорости. Но помимо уравнений движения должны удовлетворяться еще и граничные условия. [18]
Наконец, отметим, что, так как поля V и W соленоидальны, они допускают введение потенциала. [19]
Решение уравнений ( 1 - 6) для условий падения на частицу плоской линейно поляризованной электромагнитной волны производится в сферической системе координат по методу Фурье путем введения потенциалов электрических и магнитных колебаний. Общее решение задачи дается в виде бесконечных рядов по амплитудам парциальных волн электрических GJ и магнитных bj колебаний. [20]
Зная ее, мы можем найти силу, действующую на интересующий нас заряд в любой точке поля, вычислить работу сил поля при каком угодно перемещении заряда и др. А что дает введение потенциала. Рассмотрим этот вопрос более подробно. [21]
Расчет кулоновской и обменной энергии проведем в приближении Хартри - Фока, в результате чего вместо истинных волновых функций получим функции плоских волн, что приведет к повышенным значениям энергии, так как при таком методе расчета, несмотря на введение дельтообразного потенциала, существенная часть эффекта корреляции выпадает. [22]
Де К - большая по величине константа ( подобным образом в работах [ 113, 169; 170, с. Введение стягивающего потенциала в таком виде приводит к появлению дополнительной переменной в потенциальной функции: вместо 2N - 6 переменных ( N - число узлов цикла) их становится 2N - 5; кроме того, эта дополнительная переменная при минимизации забивает другие переменные потенциальной функции, и требуется принимать специальные меры для подбора значений К в процессе минимизации. [23]
 |
Движение частицы флюида через пористую среду. [24] |
Из уравнения (2.16) видно, что дебит является функцией К - константы, зависящей только от свойств породы, размеров пористого пространства и градиента потенциала, в то вре мя как в уравнении (2.17) дебит - функция некоторого давления р, вязкости, коэффициента сжимаемости, а также градиента давлений. Введение потенциала скорости реального газа позволяет получить более реалистичное представление о процессе и упростить уравнения. [25]
Возможность введения потенциала электростатического поля была связана с тем, что работа поля при перемещении заряда не зависела от формы пути, а для любого замкнутого контура была равна нулю. Поскольку циркуляция вектора В может быть отличной от нуля ( именно так и будет, если замкнутый контур охватывает какой-либо проводник с током), то для магнитного поля ввести потенциал, который характеризовал бы каждую его точку, невозможно. [26]
 |
Фрагмент спектра четверти биллиарда Синая ( 6 200 мм, г 70 мм как функция длины одной из сторон а. [27] |
Конечно, можно было бы ввести потенциал стенок, который равен нулю внутри биллиарда и бесконечности - снаружи, непосредственно в гамильтониан. Тогда ценой введения разрывного потенциала мы, как и в модели Пехукаса-Юкавы, получили бы гамильтониан, зависящий от параметра. Однако этого можно избежать, если воспользоваться техникой конформных отображений, развитой для двумерного случая. В теории функций комплексного переменного хорошо известно, что любую односвязную область комплексной плоскости можно отобразить в другую произвольную односвязную область, например в круг единичного радиуса. [28]
Пептидная связь обладает некоторой гибкостью. Дальнейшее уточнение модели требует введения потенциалов изменения валентных углов, длин связей и торсионного вращения вокруг пептидной связи. Это, естественно, делает конформационное пространство одного остатка многомерным, а любое непосредственное использование или исчерпывающее описание - затруднительным. [29]
В результате названная выше проблема во многих случаях решается за счет введения набора эффективных парных псевдопотенциалов, как внешних, действующих между свободными частицами, так и внутренних, используемых при расчете связанных состояний комплексных частиц в условиях плотного плазменного окружения. При этом за счет введения эффективно исправленных потенциалов снимаются ограничения на доступные координаты и импульсы как свободных, так и связанных частиц. [30]
Страницы: 1 2 3 4