Параметрический процесс

Cтраница 1

Параметрические процессы эффективно происходят, только когда выполнено условие фазового синхронизма. Эти условия относительно легко выполнить для нелинейного процесса четырехволнового смешения. И ему посвящена основная часть главы. Теория параметрического усиления следует из рассмотрения нелинейного взаимодействия четырех волн. Подробно обсуждаются экспериментальные результаты и способы получения фазового синхррнизма. Вслед за этим рассматриваются параметрическое усиление и его применения. [1]

Параметрические процессы обусловлены нелинейным откликом электронов среды в электромагнитном поле. Возможны параметрические процессы различных порядков, причем порядок процесса совпадает с порядком восприимчивости, ответственной за него. По этой причине параметрические процессы второго порядка, такие, как генерация второй гармоники или генерация суммарных частот, в световодах из плавленого кварца не должны иметь место. [2]

Параметрические процессы эффективно происходят, только когда выполнено условие фазового синхронизма. Эти условия относительно легко выполнить для нелинейного процесса четырехволнового смешения. И ему посвящена основная часть главы. Теория параметрического усиления следует из рассмотрения нелинейного взаимодействия четырех волн. Подробно обсуждаются экспериментальные результаты и способы получения фазового синхронизма. Вслед за этим рассматриваются параметрическое усиление и его применения. [3]

Более подробно параметрические процессы второго порядка будут рассмотрены в разд. Четырехволновое смешение достаточно интенсивно исследовалось [6-29], поскольку это довольно эффективный способ генерации новых частот. [5]

Исследование параметрических процессов представляет интерес в связи с проблемой создания генераторов света - плавной перестройкой частоты. [6]

Наличие параметрических процессов не нарушает отрого-нальности парциальных волн ТЕ - и ТМ-типа с разной угловой зависимостью. Любой набор решений уравнений (5.82), удовлетворяющий начальным условиям (5.81), определяет решение основной электродинамической задачи. [7]

Схема волнового синхронизма анизотропного попутного четырехпучкового взаимодействия для положительных кристаллов ( пе па. [8]

При параметрическом процессе энергия всегда перекачивается из единственного пучка накачки в сигнальную и сопряженную волны, независимо от знаков Г и О. Поэтому кратности усиления волн cl и с2 при равных по модулю, но разных по знаку Г могут существенно отличаться. [9]

Схема эксперимента по проверке неравенства Белла. ( Из работы Ou and Mandel. [10]

Если для вырожденного параметрического процесса ( vc - х) выполняется условие фазового синхронизма, сигнальные и холостые фотоны выходят под малыми углами к пучку накачки. Эти фотоны являются линейно поляризованными, и их векторы напряженности электрического поля направлены перпендикулярно рисунку. Холостые фотоны проходят через 90 -вращатель поляризации, тогда как сигнальные фотоны проходят через компенсирующую стеклянную пластинку С для создания одинаковой задержки во времени. Затем два пучка с противоположных сторон падают на светоделитель ( BS), что приводит к образованию двух пучков, состоящих из смешанных сигнальных и холостых фотонов. [11]

Спектр шумов при генерации сжатых состояний. Горизонтальная линия соответствует уровню квантовых шумов. Наличие областей минимума шумов вблизи 45 и 55 МГц указывает на генерацию сжатых состояний при четырехфотонном смешении. [12]

Четырехволновое смешение, доминирующий параметрический процесс в волоконных световодах, генерирует спектральные боковые полосы, отстоящие от частоты накачки вплоть до 100 ТГц. [13]

Наиболее характерным примером управления параметрическим процессом может служить энергетическое сопряжение реакций в биологических системах. Поток энергии приводит к образованию АТФ в строго определенных условиях; в структурах митохондрий, в которых происходит аккумулирование энергии, пространственные ( расположение ферментов) и временные ( последовательность их действия) коды управляют параметрическим процессом. [14]

Это согласуется с фотонной моделью параметрического процесса, обсуждавшейся в разд. Следует заметить, что из соотношений (8.74) вытекает, например, следующее равенство: dPi / dz - ( ( Oi / ( o3) ( dP3 / dz), где PI и Р3 - мощности соответствующих волн. [15]

Страницы: 1 2 3 4