Cтраница 2
Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка х2) связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную 5С2) для таких процессов; наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 - 5 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [16]
Учитывая это, имеет смысл рассмотреть вырожденные параметрические процессы в связи с созданием таких состояний поля излучения. [17]
Необходимо коснуться отношения излагаемой здесь концепции кодовых и параметрических процессов к теории информации. [18]
В этом параграфе мы трактовали процесс усиления как параметрический процесс на том основании, что во всяком усилителе имеется переменный параметр, управляющий потоком мощности, поступающей в нагрузку. Но необходимо подчеркнуть, что в современной радиотехнике термин параметрический усилитель относится к определенному классу устройств, основанных на одном специальном принципе. [19]
Наиболее типичным является так называемое трехчастотное взаимодействие, когда параметрические процессы эффективны только для какой-либо пары собственных колебаний сферического резонатора. Именно такой режим мы и будем сейчас анализировать. [20]
Установлено, что ответственным за формирование континуума является совместное действие параметрического процесса и вынужденного комбинационного рассеяния. [21]
В первых параграфах ( § 5.1 - § 5.3) анализируются параметрические процессы в одномерном резонаторе с периодически колеблющейся стенкой. Показано, что при оптимальном выборе частоты и амплитуды колебаний границы в резонаторе генерируются импульсы типа - функций, характеризующиеся распространением волны возбуждения по спектру в область все более высоких частот. Если условия параметрической генерации не выполнены, то возможен режим адиабатического управления полями в резонаторе. [22]
Чтобы подойти вплотную к аналитическому описанию как ГВГ, так и параметрических процессов, необходимо показать, каким образом можно ввести в волновое уравнение нелинейный член поляризации [ например, в виде (8.41) ], вызывающий генерацию волн. [23]
Энергия активации представляет собой ту энергию, которую приходится затратить для осуществления параметрического процесса выделения и поглощения энергии. Код при этом играет подчиненную роль по крайней мере в простых реакциях; при любых взаимных расположениях молекул реакция часто все-таки идет, а тот факт, что далеко не все расположения молекул благоприятствуют реакции, учитывается стерическим фактором. Но, чем сильнее выражены чисто кодовые факторы, тем меньше и энергия активации. [24]
Один из интересных физических вопросов, возникающих здесь, связан с возможностями использования параметрических процессов для преобразования энергии широкополосного шума в достаточно узкополосные квазимонохроматические колебания. Особый интерес эта задача представляет для оптики. В определенном смысле параметрическая система может оказаться аналогом лазера с некогерентной оптической накачкой; наибольший интерес с этой точки зрения представляет такой параметрический процесс, как вынужденное рассеяние ( см. гл. [25]
Поэтому не простая кинетика, а скорее теория регулирования, учитывающая степень подчинения всех параметрических процессов системы кодовым сигналам, должна быть положена в основу изучения поведения системы во времени. [26]
Итак, хотя модулируемый усилитель работает в нелинейном режиме, подобная модуляция может рассматриваться как линейный параметрический процесс, поскольку эффект модуляции является результатом изменения средней крутизны при неизменной амплитуде входного высокочастотного напряжения. [27]
При сильном оптическом возбуждении стоксова компонента рассеяного света и акустическая волна могут экспоненциально усиливаться посредством параметрического процесса. [28]
Однако, как было показано в [2, 3], такое положение корректно лишь для обратимых двух параметрических процессов. [29]
В различных формах высшей нервной деятельности кодирование кодов приобретает характер символизации и становится основой управления множеством параметрических процессов. [30]