Изоэнтропный процесс
Cтраница 1
Изоэнтропный процесс - термодинамический процесс, происходящий при постоянной энтропии ( см. с. [1]
 |
К задаче. [2] |
Изоэнтропный процесс сжатия фреона в компрессоре изображается линией 1 - 2, причем энтальпия точки 2 по таблицам перегретого пара при давлении р20 743 МПа, соответствующая температуре насыщения фреона 330 С и энтропии szs i4 761 кДж / кг, равна: / г2587 5 кДж / кг. [3]
Для изоэнтропного процесса в идеальном газе из уравнения ( 7 - 50) можно получить соотношения, связывающие между собой значения Т7 и г, а также Т т р на изоэнтропе. [4]
Для изоэнтропного процесса для всех точек адиабаты Пуассона S2 - Si0; значит для адиабаты Гюгонио, как следует из полученного решения, изменение энтропии может быть как положительным, так и отрицательным. [5]
Работа изоэнтропного процесса в Г - диаграмме выражается площадью / - 2 - 3 - 4 - 5 - 1 под отрезком 2 - 3 изобары конечного давления. [6]
Теоретический анализ изоэнтропного процесса истечения жидкости показывает, что если полное давление перед соплом р0 превышает давление насыщения ps на некоторую величину, то возникает режим истечения, который может быть назван предельным. Такой режим характеризуется тем, что вскипание жидкости возникает только в критическом сечении, совпадающем с минимальным сечением сопла. До этого сечения парообразование оказывается невозможным. [7]
Проведем интегрирование для изоэнтропного процесса при LT Lr О, обозначая параметры начальной точки процесса подстрочным индексом 1 и оставляя параметры конечной точки ( текущие параметры) без индекса. [8]
Наступающий вслед за изоэнтропным процессом расширения изобарный процесс нагрева будет происходить, конечно, при переменном значении теплоемкости ср, поскольку последняя зависит от температуры, которая непрерывно растет в процессе нагрева. [9]
Изменение энтропии в изоэнтропном процессе также равно нулю. [10]
Работа расширения системы в изоэнтропном процессе определяется следующим образом. [11]
Это и есть дифференциальное уравнение изоэнтропного процесса. Оно показывает, как связано изменение калорических свойств системы ( i и и) с изменением ее термических свойств ( р и v) в изоэнтропном процессе. [12]
В рассматриваемом случае также желательно сохранить последовательность изоэнтропного процесса расширения и изобарного процесса нагрева. Однако изменяемость температур торможения в процессе расширения делает сам изоэнтропныи процесс иным, чем он был при отсутствии отбора механической энергии. [13]
В табл. 8.5 дана сводка основных соотношений термогазодинамики изоэнтропных процессов реального газа. Как было отмечено, вывод этих соотношений несложен: он основан на определениях соответствующих величин и приближенном интегрировании формул для мастных производных удельных энтальпии и внутренней энергии, выраженных через канонические показатели изоэнтропы. Следует подчеркнуть, что табл. 8.5 дает полную аналогию с соответствующими соотношениями термогазодинамики идеального газа. [14]
В цикле Г-2 - 3 - 4 - 1 отсутствуют адиабатные изоэнтропные процессы, переводящие рабочее тело от температурного уровня Гг к Тх и обратно. Изменение температур рабочего тела в цикле Г-2 - 3 - 4 - 1 реализуется путем внутреннего теплообмена - регенерацией тепла. Этот цикл обладает той же эффективностью, что и цикл Карно, в том случае, если процессы регенеративного охлаждения 2 - 3 и регенеративного подогрева 4 - Г в Т, s - диаграмме состояния будут изображаться эквидистантными линиями. Ниже будут подробно рассмотрены практические преимущества регенеративного цикла по сравнению с циклом Карно, реализуемым адиабатными процессами. [15]
Страницы: 1 2 3 4