Изоэнтропный процесс

Cтраница 3

Внутренний коэффициент полезного действия турбоагрегата с отборами принимается как отношение суммы внутренней работы турбины и теоретических работ, которые мог бы совершить отобранный пар, к сумме тех же работ для машины с изоэнтропным процессом расширения. [31]

С погрешностью, не превышающей 1 %, формула (8.41) работает при 5 8 5 кДж / ( кг - К) вплоть до разности температур Г2 - Г, АГ 100 К, что отвечает изменению давления в изоэнтропном процессе в 3 - 4 раза. [32]

С погрешностью, не превышающей 1 %, формула (8.16) работает при S 8 5 кДж / ( кг - К) вплоть до разности температур Г2 - Г, ДГ 100 К, что отвечает изменению давления в изоэнтропном процессе в 3 - 4 раза. [33]

Здесь роль потенциала играет энтальпия, убыль которой является индикатором самопроизвольности процесса. Изоэнтропные процессы по ( 94) - это обратимые адиабатические процессы, ным примером такого процесса является горение топлива в камере сгорания ракетного двигателя с его последующим истечением через сопло. [34]

Сравнив эти формулы с формулами ( 72) и ( 73), увидим, что они идентичны. В обоих случаях имеется изоэнтропный процесс расширения, но в одном случае поток энергоизолирован, а в другом от него отбирается механическая энергия. Параметры потока в силу изоэнтропности процесса расширения выражаются числом М одинаково, но значение числа М в обоих случаях различно. В этом можно убедиться, сравнив уравнения ( 71) и ( 143): в одном случае М однозначно зависит от величины площадей проточных частей, а в другом еще и от температуры потока. [35]

Простейшие процессы в Г, j - диаграмме.| Произвольный цикл теплового двигателя.| Цикл Карно в Т, - диаграмме. [36]

В Т, - диаграмме удобно изображать теплоту q, подведенную в процессе. Видно, что в изоэнтропном процессе тепло не подводится и не отводится, а при изотермическом процессе подвод тепла минимален. [37]

Компрессоры с неинтенсивным охлаждением ( центробежные и осевые) оцениваются при помощи изоэнтропного КПД Tja. Это объясняется тем, что для компрессоров этого типа изоэнтропный процесс является эталонным, наиболее совершенным. [38]

Часто возникает необходимость определения термодинамических параметров вещества в конце изоэнтропного процесса сжатия или расширения. При этом в искомой точке обычно известны давление и энтропия. [39]

До настоящего времени были рассмотрены только изоэнтроп-ные процессы рабочего агента. Принимая теорию идеального пара, которую желательно использовать в первую очередь как теорию паровых турбоагрегатов, следует изучить не только изоэнтропные процессы расширения, но и политропные, с внешним теплообменом 2гобр Мгобр. [40]

Это и есть дифференциальное уравнение изоэнтропного процесса. Оно показывает, как связано изменение калорических свойств системы ( i и и) с изменением ее термических свойств ( р и v) в изоэнтропном процессе. [41]

Анализируя результаты подобных расчетов ( и не только для метана), нашли, что приближенные формулы (8.9), (8.10) и (8.11) весьма и весьма неплохие, причем формула (8.9) в целом работает несколько лучше, чем формула (8.10), а формула (8.11) вообще может быть оценена как замечательная в смысле точности, однако она более громоздкая. Для метана в рамках принятой схемы осреднения показателей и при допустимой погрешности - 1 % формула (8.9) применима вплоть до разности температур ДГ Г2 - Т, - 60 - 70 К ( что соответствует изменению давления в изоэнтропном процессе в три и более раза. [42]

Q, г) - цилиндрическая система координат; cij, Cih - составляющие вектора скорости; Fh - составляющие вектора силы взаимодействия фаз; Q - интенсивность теплообмена между фазами; х - скорость конденсации; Cf, Ct - коэффициенты сопротивления и теплоотдачи соответственно; ак - коэффициент конденсации; а ( - коэффициент испарения; ет, е - как и ранее, внутренняя энергия, отнесенная к объему среды; р, р, Т - термодинамические параметры фаз ( давление принято одинаковым для паровой и жидкой фаз); k - показатель изоэнтропного процесса; Ср - удельная изобарная теплоемкость жидкости; dK - диаметр капли; индексом 1, как и ранее, обозначены параметры несущей, а индексом 2 - дискретной фазы. [43]

Из рассмотрения проведенных расчетов можно заключить, что в практически интересной области температур и давлений ( р 25 МПа, 240 К Т 350 К) показатели адиабаты е и 8 меняются вдоль изоэнтроп в пределах 5 % от средних значений, в том же диапазоне параметров р и Т показатель k изменяется существенно больше. Аналогичная качественная картина изменения канонических показателей адиабаты имеет место не только для многоатомных ( природных газов), но и для одноатомных ( инертных) и двухатомных ( азот, воздух) газов. В этой ситуации представляется весьма естественным разработать систему приближенных термогазодинамических соотношений для изоэнтропных процессов и течений неидеального газа, используя осредненные показатели е и 8 и при этом пытаясь добиться максимально возможной аналогии с известными соотношениями для идеального газа. [44]

Из рассмотрения проведенных расчетов можно заключить, что в практически интересной области температур и давлений ( р 25 МПа, 240 К Т 350 К) показатели адиабаты е и 5 меняются вдоль изоэнтроп в пределах 5 % от средних значений, в том же диапазоне параметров р к Т показатель k изменяется существенно больше. Аналогичная качественная картина изменения канонических показателей адиабаты имеет место не только для многоатомных ( природных газов), но и для одноатомных ( инертных) и двухатомных ( азот, воздух) газов. В этой ситуации представляется весьма естественным разработать систему приближенных термогазодинамических соотношений для изоэнтропных процессов и течений неидеального газа, используя осред-ненные показатели е и 5 и при этом пытаясь добиться максимально возможной аналогии с известными соотношениями для идеального газа. [45]

Страницы: 1 2 3 4