Отдельный пузырек
Cтраница 2
Переходя от энергетической терминологии к силовой, можно говорить, та-нии обр & зоы, об оназываемои оглаженной поверхностью дисперсной системы давления на дисперсную фазу ( дополнительном по отношению к учтенному ранее [48] капиллярному давлению отдельного пузырька lajR): а ( МК 1 / г) где fy и Й2 - главные радиусы кривизны поверхности. Только это дополнительное давление и ноже т вызвать движение одних ячеек по отношению к другим, таг что именно его следует называть капиллярный давлением дисперсной системы как сплошной среды. [16]
Как уже отмечалось выше, вполне адекватное описание сине-резиса на языке механики сплошных сред ( сплошная среда - сана пена) возиожно лишь тогда, когда течение рассматривается через площадку, размеры которой велики по сравнению с размером отдельного пузырька, но это требование не единственное. Оно, по сущесгву, имеет тот хе характер, что и условие применимости гидродинамического подхода для описания поверхностного слоя жидкости, в которой плотность, как известно, может меняться очень быстро ( роль R в последнем случае играет радиуо ячейки, приходящейся на долю отдельной молекулы в жидкости Сформулируем указанное требование более детально. [17]
Мы изучали стабилизирующую способность различных поверх-ностноактивных веществ, используя метод П. А. Ребинера и Е. К. Венстрем [1], который заключается в измерении времени существования пузырьков воздуха т на границе раздела водный раствор стабилизатора - воздух. Время, в течение которого отдельный пузырек существует в соприкосновении с поверхностью раздела фаз, является мерой стабилизирующей способности ПАВ. [18]
Мерой устойчивости пены ( времени жизни) является время от момента ее образования до самопроизвольного разрушения. Одним из методов определения устойчивости пены является измерение времени жизни отдельного пузырька пены, образованного пропусканием воздуха через капилляр, погруженный в жидкость. Другой способ заключается в измерении времени, необходимого для полного разрушения определенного столба пены. [19]
Один из таких масштабов - TI-характеризует время релаксации пульсационной составляющей скорости отдельного пузырька. [20]
При совместном образовании большого числа пузырьков ( например, с помощью пористой перегородки) их поведение во время подъема еще более усложняется взаимодействием с соседними пузырьками. Кроме тенденции маленьких пузырьков к коалесценции, а больших - к распаду на скорость подъема любого отдельного пузырька влияют еще два противоположных эффекта. Во-первых, при массовом всплытии пузырей может развиться эффект тяги, проявляющийся в возникновении мощного вертикального течения по оси потока. [21]
Работа воздушного компрессора контролируется по указателю положения входного давления 8, а также по положению штока регулятора давления 6; шток должен быть поднят на 3 - 5 мм. При этом пузырьки воздуха в барбо-тажной банке аэростатической колонки должны проходить таким образом, чтобы был виден каждый отдельный пузырек. При этом указатель плотности и самописец примерно 20 - 30 мин должны показывать 50 % шкалы. Последующее корректирование осуществляется при помощи передвижного грузика 5, который при навинчивании дает уменьшение, а при вывинчивании увеличение показаний. После того как убедились, что плотномер по воздуху настроен правильно, можно переходить к измерению плотности газа. [22]
Структура пены зависит от пенообразователя и его концентрации. Насколько нам известно, этот вопрос до сих пор систематически не исследовался, и поэтому трудно сказать, что является лучшей характеристикой устойчивости пен - время жизни отдельного пузырька или же время жизни микроскопической или макроскопической свободной пенной пленки. [24]
Минимум на кривых зависимости между диаметрами пузырька и выходного отверстия получали и другие исследователи, как показывают кривые 3, 4, 5 и 6, взятые из работы Реми и Зеемана [7], которые, при изучении барботажа в системе воздух - вода выпускали газ в жидкость тоже через трубку, обращенную отверстием книзу. Отличие состояло лишь в том, что они сошлифовывали нижний конец выпускной трубки под углом 45, а также в том, что в опытах они поддерживали постоянную скорость газа вдоль каждой кривой, вследствие чего частота образования пузырьков менялась соответственно изменению объема отдельного пузырька. С увеличением скорости воздуха кривые Реми и Зеемана поднимаются на более высокие уровни, что указывает на увеличение диаметра пузырьков. Только при очень малой скорости газа, которую авторы 17 ] называют нулевой, минимума на кривой 2 не получилось, подобно кривым, полученным другими исследователями при очень малых скоростях газа. Нужно иметь в виду, что газовыходные отверстия в барботере Реми и Зеемана были эллиптическими; но экспериментальные точки этих авторов на рисунке нанесены для внутренних диаметров газовыпускных трубок. [25]
Из собственных опытных наблюдений автор нашел, что суммарная площадь поверхности пузырьков А обратно пропорциональна их диаметру и прямо пропорциональна их числу. Если диаметр пузырьков постоянен, то А прямо пропорциональна объему воздуха V, пропускаемого в единицу времени. Время соприкосновения отдельного пузырька воздуха, поднимающегося в воде, зависит от пути, который он проходит в воде, и от скорости подъема. Скорость подъема пузырьков для изученных автором аэраторов оказалась постоянной. [26]
 |
Схема режимов кипения воды. [27] |
При дальнейшем увеличении теплового потока увеличивается паросодер-жание в кормовой части цилиндра, так что образуется полость пара. Вначале эта полость не распространяется по длине цилиндра, а прерывается жидкостью, текущей по цилиндру, на определенных участках длины, как показано на рис. 26, бив. Переход от образования отдельного пузырька к образованию паровой полости происходит постепенно. Если в кормовой части цилиндра уже образовалась полость пара, то жидкость все равно продолжает подтекать в эту зону. Жидкость обычно течет через разрывы в полостях пара и между пузырьками при их движении по цилиндру. [28]
ПЕНЫ, пластинчато-ячеистые дисперсные системы, состоящие из пузырьков газа ( воздуха), пронизывающих данную жидкость и отделенных друг от друга тонкими жидкими пленками. Пеной система становится лишь после того, как пузырьки газа, поднимаясь на поверхность жидкости, образуют над нею сотопо-добную структуру. Соответственно этому время существования отдельного пузырька на поверхности любой чистой жидкости равно нулю. В растворах же поверхностноактивных веществ ( спирты, органич. [29]
Известно, что понижение поверхностного натяжения приводит к уменьшению работы образования кавитационных пузырьков в единице объема. Поэтому в единице объема за единицу времени при одной и той же интенсивности ультразвукового поля и прочих равных условиях может образовываться большее количество пузырьков. Несмотря на то, что интенсивность захлопывания каждого отдельного пузырька может уменьшаться вследствие понижения внешнего давления в фазе захлопывания за счет уменьшения / 7нат, суммарное действие большого количества одновременно захлопывающихся пузырьков, по-видимому, вызывает более значительное разрушение поверхностного слоя, нежели действие меньшего количества более интенсивно захлопывающихся пузырьков. [30]
Страницы: 1 2 3