Cтраница 1
Крупномасштабные турбулентные пульсации являются вместе с тем самыми. [1]
Коэффициент 1 - ф в этом выражении характеризует вероятность появления крупномасштабных турбулентных пульсаций в горящем потоке. [2]
В области yyi роль молекулярного трения сводится к диссипации потока механической энергии от крупномасштабных турбулентных пульсаций на мелкомасштабных пульсациях, а турбулентное трение от молекулярной вязкости среды практически не зависит. [3]
Здесь G, G T - расход массы сплошного и дискретного компонентов потока в поперечном направлении, вызванный крупномасштабными турбулентными пульсациями; F - поверхность нагрева; tx, txt, vx, VXT - температуры и скорости компонентов потока в районе турбулентного ядра; s, S T - касательные напряжения, относящиеся к непрерывной и дискретной среде потока. [4]
Этим, возможно, объясняет тот факт, что максимальное значение коэффициентов турбулентности достигается в объеме пленки жидкости: крупномасштабные турбулентные пульсации, зародившиеся в объеме пленки жидкости, постепенно затухают, приближаясь к поверхности раздела и трансформируясь при этом в мелкомасштабные. [5]
Перенос горения крупномасштабными турбулентными пульсациями в принципе отличается от переноса горения при помощи турбулентного тепло - и массообмена. Перенос горения имеет не диффузионный, а эстафетный характер. Пламя, перемещаемое турбулентной пульсацией, оставляет в любом месте, где есть горючая смесь, новый фронт горения. Языки пламени, проникнув благодаря турбулентным пульсациям в не - - сгоревшую смесь, поджигают ее и оставляют в несгоревшей смеси, независимо от дальнейшей судьбы элемента газа, участвовавшего в турбулентной пульсации, очаги горения, образующие новый фронт горения. [6]
Зона осветления находит применение как в кристаллизаторах с циркулирующим раствором, так и с циркулирующей суспензией. В этой зоне происходит диссипация крупномасштабных турбулентных пульсаций сплошной фазы, которые зарождаются в псевдоожижен-ном слое или в зоне циркуляции и вызывают унос кристаллов из аппарата. Первоначально происходит отделение наиболее крупных кристаллов, что приводит к образованию довольно четкой границы раздела на поверхности слоя. [7]
Подчеркнем в заключение, что все свободные турбулентные течения имеют общую очень важную особенность: область пространства, занятая завихренным турбулентным течением, здесь в каждый момент времени имеет четкую, но очень неправильную по форме границу, промежуточно-асимптотически фрактальную ( строго говоря, представляющую собой не поверхность, а очень тонкую зону, так называемый суперслой Корсика), вне которой движение является потенциальным. Проникать же в область потенциального движения могут только крупномасштабные турбулентные пульсации скорости, затухающие на расстояниях порядка поперечных масштабов L ( x) области завихренного движения. Эти пульсации и создают нерегулярные искривления границы. [8]
Высокоскоростное движение среды, возникающее вблизи источника с большим энерговыделением, вызывает интенсивную турбулизацию потока вещества, что требует введения физических механизмов вязкой диссипации энергии. В рамках настоящей методики выбор сдвиговой вязкости осуществлен на основе следующих соображений. Согласно данным работ [19-21], диссипация энергии турбулентного движения определяется характерным размером крупномасштабных турбулентных пульсаций, а также амплитудой пульсаций скорости движения вещества. [9]
Как било показано выше, расчет массоотдачи в однокомпонент-ных подвижных средах заключается в совместном решении уравнений переноса массы и количества движения. По аналогии с этим современный метод описания процессов массообмена в двухфазных системах с подвижной границей раздела фаз заключается в решении уравнений переноса вещества совместно с рассмотренными в гл. В диффузионной модели перенос вещества рассматривается как результат массообмена, переноса за счет массового движения потока и обратного перемешивания ( диффузии), обусловленного крупномасштабными турбулентными пульсациями и неоднородностью потока. Уравнение материального баланса составляется для бесконечно малого объема аппарата. Это уравнение формулирует тот факт, что убыль количества произвольного компонента в одной фазе равна увеличению его количества в другой фазе. [10]
Отсюда следует, что величины чисел Рейнольдса определяются размерами глобул, разрушение которых необходимо осуществить. В расчетах надо также учитывать, что у стенки, ограничивающей турбулентный поток, всегда существует вязкий подслой, толщина которого зависит от числа Рейнольдса. Турбулентные пульсации развиваются в ядре турбулентного потока, расположенного в центральной части трубопровода, и там они имеют максимальную интенсивность; при прохождении вязкого слоя они теряют свою энергию. Это относится в первую очередь к крупномасштабным турбулентным пульсациям, способным переносить глобулы к стенкам, которые вырождаются в этой зоне в мелкомасштабные вихри, обтекающие глобулы, не обладающие энергией для их дальнейшего переноса. [11]
Однако при лазерном горении не наблюдается возрастания скорости энерговыделения, несмотря на увеличение поверхности фронта поглощения. Причины этого состоят в следующем. Хотя поток излучения перераспределяется по поверхности фронта, суммарная интенсивность импульса сохраняется. В режиме лазерного горения турбулентность способствует интенсификации переноса вещества, что приводит к увеличению скорости рас-пррстранения фронта горения. Крупномасштабные турбулентные пульсации способны перемешать ударносжатый воздух и плазму. [12]