Cтраница 3
О том, какое современное оборудование можно применить для того, чтобы метод скачка поглощения мог привлечь внимание, ясно показывает спектрофотометр, ( разработанный Фревелом и Норсом [141-144] при фирме Dow Chemical Company. В этом спектрофотометре конусообразный пучок полихроматических рентгеновских лучей проходит через образец и попадает на многокристальную линзу, состоящую из четырех кристаллов хлористого натрия. Отраженные от них монохроматические пучки фокусируются на счетчике Гейгера так, что их суммарная интенсивность может быть автоматически зарегистрирована в виде выходного тока. Изменение длины волны осуществляется перемещением линзы и детектора ( его скорость вдвое больше скорости линзы) вдоль оптической оси с помощью ходового винта. Вероятная ошибка одного измерения интенсивности в среднем равна 0 5 % для всех измерений, сделанных в течение приблизительно 5 минут при скоростях счета 10000 импульсов в минуту и выше. [31]
Переход по шкале длин волн в двойных монохроматорах нулевой дисперсии может проводиться двояким способом. Наиболее просто это осуществляется путем перемещения средней щели по спектру. В этом случае при неподвижной выходной щели из монохроматора выходят монохроматические пучки последовательно всех длин волн. Классическим примером такого устройства является двойной монохроматор ван Ситтера. Он построен по схеме рис. 104, где для устранения виньетирования около средней щели симметрично установлены дополнительно две коллимационные линзы. [32]
Наличие спина у фотона лежит в основе установления правил отбора для электрических дипольных переходов. Поскольку спин фотона равен единице, он относится к бозонам. Согласно принципу Паули, каждое состояние может заполняться бесконечным числом фотонов, и это позволяет получать интенсивные монохроматические пучки света ( см. разд. [33]
На рис. 117, в приведена схема прибора, у которого нет ни специального коллиматорного, ни камерного объектива. Решетка не только разлагает излучение в спектр, но заменяет также и объектив, действуя как вогнутое зеркало, и собирает на фокальной поверхности 3 монохроматические пучки лучей. На рис. 117, в представлена схема спектрального прибора установки ДФС-10, но для простоты указаны всего две из двенадцати его выходных щелей. Входная щель, решетка и пластинка или выходные щели такого прибора располагают по окружности. [34]
Очевидно, что период полураспада изотопа не должен быть слишком мал, чтобы успеть внести его в исследуемую систему и проследить его перемещение или успеть выделить его в качестве продукта какой-либо реакции до того, когда большая часть ядер радиоактивного изотопа распадется. Однако период полураспада не должен быть и слишком велик, поскольку тогда в соответствии с (1.6.1) понижается чувствительность метода. Оптимальное значение T f2 при этом лежит в диапазоне от нескольких часов до нескольких месяцев. Желательно также использовать изотопы, дающие монохроматические пучки частиц или гамма-квантов, поскольку в этом случае их легче выделить на фоне шумового излучения. [35]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R га) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [36]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R г0) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [37]
Наличие сингулярности в (7.1) обусловлено чрезмерной идеализацией модели плазмы, использовавшейся при получении данного уравнения. А именно, следствием того, что в приближении холодной плазмы время резонансного взаимодействия для частиц, находящихся в точке циклотронного резонанса, оказывается бесконечным. На самом деле, в случае бесстолк-новительной плазмы в неоднородном магнитном поле время резонансного взаимодействия ограничивается продольным движением частиц, которые пребывают в зоне резонансного взаимодействия конечное время. Последовательный учет движения частиц требует использования кинетического формализма. В этом формализме плазму можно считать составленной из набора монохроматических пучков заряженных частиц, движущихся вдоль магнитного поля. В каждом из пучков при прохождении через зону циклотронного резонанса возбуждается псевдоволна. Скорости псевдоволн, связанных с монохроматическими пучками, различны, поэтому при непрерывном распределении заряженных частиц по скоростям в каждой точке одновременно присутствует набор псевдоволн, прошедших через резонансную точку в различные моменты времени, и поэтому различающихся по фазе. [38]