Cтраница 2
Если cin О ПРИ Q n i О, то, как и в С1, правая граница попадает в пучок волн разрежения, совпадая с вертикальной характеристикой. Левая граница n - й ячейки рассматривается аналогичным образом. [16]
В классической схеме принимается, что излом, как и при оптимальном профилировании классического сопла Л аваля, обтекается с возникновением пучка волн разрежения. [17]
Наиболее интересно течение для Ow 12.5, в котором угол между тангенциальным разрывом и фронтом отраженного скачка превышает 90, а за отраженным скачком расположен пучок волн разрежения с вершиной в тройной точке. На рис. 2 звуковая линия изображена штрихами. Согласно свойствам косых скачков в совершенном газе в таком случае угол поворота потока за отраженным скачком на некотором его участке с удалением от точки Т растет. Следовательно, за участком фронта ST дозвуковой поток сходящийся, что делает возможным его разгон до скорости звука. Как и предполагалось в [12], возникающая сверхзвуковая зона является локальной. [18]
Если пучок ультразвуковых волн встречает на своем пути какое-либо препятствие [32], расположенное перпендикулярно направлению пучка ( трещину, раковину и другие нарушения сплошности), то пучок волн задерживается и отражается от дефекта. [19]
Некоторые вещества способны поляризовать излучение или вращать плоскость плоскополяризованного излучения. Неполяризованный поток излучения можно представить в виде пучка волн, колебания в которых происходят в плоскостях вдоль линий распространения волны. На рис. 2 - 3, а изображено поперечное сечение луча, который направлен перпендикулярно плоскости бумаги. [20]
Здесь верхний ( нижний) знак отвечает С ( С -) - характеристикам, а XQ - абсцисса выхода характеристики с прямой у гуо, причем О о 1 - В начальном характеристическом треугольнике формулы (1.9) и (1.10) дают параметрическое представление характеристик в меридиональной плоскости. Выходящая из а С - характеристика ограничивает снизу и слева пучок волн разрежения с фокусом в этой точке. [21]
Отмеченное дополнительное расширение в пределах косого среза при давлении pl ( за сопловой решеткой), меньшем критического р %, ограничено. При уменьшении давления pl ( при Pi Р) угол пучка волн разрежения, в котором и происходит дополнительное расширение, увеличивается и со временем превосходит угол между ортогональным сечением выхода и выходным сечением, так что дальнейшее расширение происходит за пределами косого среза. [22]
Отсюда следует, что механизм работы диафрагменной линии отнюдь не заключается в последовательной фокусировке пучка волн диафрагмой, а должен описываться в терминах собственных колебаний. Однако, насколько нам известно, построить сколько-нибудь удовлетворительную аналитическую теорию регулярной диафрагменной линии до сих пор не удавалось. В ряде работ [160, 161] представлены результаты численного решения интегрального уравнения Мандельштама диафрагменной линии. [23]
Отсюда следует, что механизм работы диафрагменной линии отнюдь не заключается в последовательной ( Ьокусировке пучка волн диафрагмами, составляющими линию, а должен описываться в терминах собственных колебаний. [24]
Одновременно синхронизатор 3 запускает генератор развертки 4, который прочерчиваег горизонтальную линию на экране дефектоскопа. В то же время пьезоэлемент возбуждается и генерирует УЗ колебания, которые распространяются в виде пучка УЗ волн. [25]
Неоптимальность построенных образующих в первую очередь обусловлена тем, что в схеме рис. 1, г пучок волн разрежения в пределах iwf не отражается от скачка. [26]
В угла возникает плоская поверхность разрыва - скачок разрежения. Как известно, при точном решении задачи об обтекании выпуклого тупого угла из точки В угла исходит пучок элементарных волн разрежения. [27]
Индекс 0 относится к параметрам невозмущенного набегающего потока. В заключение отметим еще раз, что если конус имеет конечные размеры, то полученное нами решение будет иметь место до первой встречи пучка волн разрежения, исходящих из точек окружности, являющейся контуром донного среза конуса. [28]
Согласно результатам [10, 11] и анализу в рамках варьирования в характеристических е-полосках с учетом малости коэффициента отражения А, оптимальные головные части, обтекаемые с присоединенной ударной волной, близки к клиньям. Если при этом V и г принадлежат области - D, в которой коэффициент отражения А в точке w отрицателен, то главное отличие оптимального контура от отрезка прямой состоит в изломе, обтекаемом с образованием пучка волн разрежения. Отмеченные обстоятельства позволяют в классе контуров из двух пересекающих в d прямоугольных отрезков получить явные формулы, определяющие характеристики и %, выполнить сравнение с результатами [10, 11] и оценить влияние неучтенных при таком подходе эффектов на форму построенных конфигураций. [29]
Помимо прочего, интерес к таким соплам обусловлен их авторегулируемостью. Последняя обеспечивается автоматическим уменьшением интенсивности пучка волн разрежения, возникающего при обтекании обечайки на перепадах, меньших расчетного. Данное свойство важно для сопел двигателей, работающих в широком диапазоне перепадов давления. [30]