Cтраница 3
В случае рис. 1, а - это область, покрытая С - характеристиками пучка волн разрежения с фокусом в а. В случае рис. 1, в начальная область тоже покрыта С - характеристиками, но здесь они идут от звуковой линии тока ас. Эти С - характеристики, будучи отражением ( 7 -характеристик пучка волн разрежения с фокусом в а, формируют волну сжатия. В общем случае это ведет к появлению висячего скачка того же семейства, что и С - характеристики волны сжатия. Тогда на оптимальной ( 7 -характеристике hb и в b должны выполняться те же условия оптимальности (1.2) и (1.3), что и для классической схемы. При ф ф ф8 условие изэнтропичности заменяется условием сохранения энтропии ( или энтропийной функции р / p) на линии тока s ( p, р) 3 ( ф с функцией 3 ( ф), которая определяется при построении скачка. [31]
Главные особенности оптимального профилирования сверхзвуковых частей тарельчатых и ультракоротких сопел обусловлены двумя обстоятельствами: во-первых, необходимостью поворота сверхзвукового потока на углы порядка 90 и, во-вторых, тем, что тяга этих сопел почти целиком создается их сверхзвуковыми частями. В силу отмеченных обстоятельств при реальных габаритах принципы профилирования их сверхзвуковых частей отличаются от принципов профилирования классических сопел, поток на входе в которые близок к осевому. При отсутствии ограничений на кривизну профилируемой образующей классического сопла заданный контур его дозвуковой части и искомый - сверхзвуковой стыкуются с изломом, при обтекании которого возникает пучок волн разрежения. В случае тарельчатых и ультракоротких сопел обтекаемый с образованием пучка волн разрежения излом в начальной точке искомого контура одновременно разворачивает сверхзвуковой поток от направления, близкого к осевому, и понижает давление. Воздействие обоих эффектов прямо противоположно назначению профилируемого контура - реализации максимальной тяги. [32]
При нагревании полосы металла с одного конца на ней образуется клинообразный слой окислов ( фиг. Это будет вызывать интерференцию лучей света, отраженных от металла и от окисла, если длина пути этих лучей отличается на пЯ / 2, где п - нечетное целое число, а К - длина световой волны. Обычно поверх ность металла шероховата и толщина окисла непостоянна. Следовательно, происходит интерференция пучка волн разной длины. [33]
Главные особенности оптимального профилирования сверхзвуковых частей тарельчатых и ультракоротких сопел обусловлены двумя обстоятельствами: во-первых, необходимостью поворота сверхзвукового потока на углы порядка 90 и, во-вторых, тем, что тяга этих сопел почти целиком создается их сверхзвуковыми частями. В силу отмеченных обстоятельств при реальных габаритах принципы профилирования их сверхзвуковых частей отличаются от принципов профилирования классических сопел, поток на входе в которые близок к осевому. При отсутствии ограничений на кривизну профилируемой образующей классического сопла заданный контур его дозвуковой части и искомый - сверхзвуковой стыкуются с изломом, при обтекании которого возникает пучок волн разрежения. В случае тарельчатых и ультракоротких сопел обтекаемый с образованием пучка волн разрежения излом в начальной точке искомого контура одновременно разворачивает сверхзвуковой поток от направления, близкого к осевому, и понижает давление. Воздействие обоих эффектов прямо противоположно назначению профилируемого контура - реализации максимальной тяги. [34]