Cтраница 1
Пучок заряженных частиц пропускается параллельно главной оси оптич. [2]
Если пучок заряженных частиц входит в поле через отверстие в одной из пластин под углом 45, то фокусировка происходит при возвращении пучка к этой пластине. Хучинсон ( 1963) использовал такие поля как энергетические фильтры электронов в источнике ионов. [3]
Получение пучка заряженных частиц высокой интенсивности эквивалентно созданию потока пространственного заряда катодом ( или ионным - источником) ограниченных размеров в a priori заданном пространстве. Имеется плоский катод конечных размеров и необходимо получить поток пространственного заряда между этим катодом и анодом, помещенным на расстоянии d от катода и имеющим потенциал V. Проблема аналогична проблеме потока пространственного заряда между двумя бесконечными поверхностями с тем основным отличием, что необходимо ограничить поперечные размеры потока до размеров, определяемых ограничениями, наложенными на пучок. Другими словами, необходимо убрать большую часть потока и оставить только малую его часть, которую мы и назовем пучком. [4]
Представим себе пучок заряженных частиц, попадающих в ту часть пространства, где действует однородное магнитное поле с индукцией В, направленной перпендикулярно к движению пучка. Частицы будут отклоняться, и радиусы кривизны их траекторий можно определить из соотношения Bp ( c / q) Mvt, где vt - составляющая их скорости в плоскости, перпендикулярной к В. [5]
При полном поглощении пучка заряженных частиц практически вся его энергия переходит в тепло, количество которого может быть значительным. Так, мощность пучка протонов при токе 100 мка и энергии 20 Мэв составляет 2 кет. Нагревание пробы при облучении может привести к ее разрушению или частичной потере вещества. Поэтому успешно облучать интенсивными потоками заряженных частиц можно только тугоплавкие материалы. Охлаждение пробы водой или применение специальных вращающихся систем представляет частичное решение проблемы. Тем не менее облучения при предельных токах ( 100 - 1000 мка) используются довольно редко. Наиболее практичный интервал токов ионных пучков лежит между 0 1 и 10 мка. Необходимость ограничения тока пучка связана еще и с радиационными разрушениями материала пробы, которые также могут привести к нежелательным последствиям. [6]
Прожектор современного кинескопа. [7] |
Поскольку угол отклонения пучка заряженных частиц магнитным полем обратно пропорционален ] / пГ [ см. 5.2) ], при развертке электронного луча по всему экрану пучок ионов будет отклоняться лишь на небольшой угол. [8]
Преломление частиц на двойном электростатическом слое. [9] |
Это означает, что пучок заряженных частиц, движущийся в электромагнитном поле, ведет себя точно так же, как световой луч в преломляющей среде, если электронно-оптический показатель преломления, определенный уравнением (2.92), равен оптическому показателю преломления в каждой точке пространства. Это чрезвычайно важное замечание, влекущее за собой множество следствий. [10]
Предназначены для отбора энергии пучка заряженных частиц. Одновременно выполняют функции подавления гармонических колебаний в спектре выходного сигнала. Такие колебательные системы ( резонаторы) названы дуальными. [11]
Определить, при какой скорости пучок заряженных частиц, проходя перпендикулярно область, в которой созданы однородные поперечные электрическое и магнитное поля с Е 10 кВ / м и 60 2 Тл, не отклоняется. [12]
Определить, при какой скорости пучок заряженных частиц, двигаясь перпендикулярно скрещенным под прямым углом однородным электрическому ( Е - 100кВ / м) и магнитному ( В50мТл) полям, не отклоняется. [13]
Определить, при какой скорости пучок заряженных частиц, проходя перпендикулярно область, в которой созданы однородные поперечные электрическое и магнитное поля с Е - 10 кВ / м и и 0 2 Тл, не отклоняется. [14]
Вследствие действия сил пространственного заряда пучок заряженных частиц высокой интенсивности неизбежно будет расширяться, если не предприняты специальные меры для сохранения его поперечного сечения. Поддержание пучков высокой интенсивности основано на компенсации сил пространственного заряда некоторыми другими силами, действующими в основном извне. Для этого существует множество практических методов. Они делятся на две совершенно различные группы. Одна основана на фокусировке однородных или квазиоднородных полей; другая - на принципе периодической фокусировки. [15]