Cтраница 4
![]() |
Катодная линза. [46] |
Тогда мы имеем четко определенный пучок заряженных частиц с высокой плотностью тока, распространяющийся в малом телесном угле. [47]
Действие импульса отдачи на поверхность приводит к формированию и распространению вглубь мишени волны сжатия и следующей за ней волны разрежения. В зависимости от плотности мощности пучка заряженных частиц, его длительности и размеров области термали-эации в веществе указанная волна может быть изначально ударной, либо акустической. [48]
![]() |
Схема фильтра скоростей заряженных частиц.| Схема масс-спектрометра Демпстера. [49] |
Для получения пучка ионов с одинаковыми по модулю скоростями используют фильтры скоростей. Схема самого простого фильтра скоростей показана на рис. 29: пучок заряженных частиц с различающимися скоростями пропускается через скрещенные электрическое и магнитное поля. [50]
Устройство, в котором под действием электрических и магнитных полей создается пучок заряженных частиц высокой энергии, называется ускорителем. В настоящее время ускорители различных типов являются практически единственными источниками заряженных частиц, используемых для осуществления ядерных реакций и реакций с элементарными частицами. В ускорителях получают пучки частиц с энергиями от нескольких МэВ до сотен ГэВ, причем верхний предел обусловлен не принципиальными трудностями, а существующим состоянием ускорительной техники. [51]
Устройство, в котором под действием электрических и магнитных полей создается пучок заряженных частиц высокой энергии, называется ускорителем. В настоящее время ускорители различных типов являются практически единственными источниками заряженных частиц, используемых для осуществления ядерных реакций и реакций с элементарными частицами. В ускорителях получают пучки частиц с энергиями от нескольких МэВ до сотен ГэВ, причем верхний предел обусловлен не принципиальными трудностями, а существующим состоянием ускорительной техники. По грубой оценке технический прогресс приводит к повышению максимальной энергии ускорителя на порядок за десятилетие. [52]
Этот известный в физике электромагнитной плазмы эффект, возникающий при прохождении пучка заряженных частиц через плазму, был предсказан А. И. Ахиезе-ром в соавторстве с Я. Б. Файнбергом в 1948 году. Применительно к кварковой плазме идея заключалась в том, что в направлениях развития пучково-плазменной нестабильности при прохождении через кварк-глюонную плазму высокоэнергетич-ных тяжелых ионов следует ожидать выхода адронных струй. Иными словами, физическая идея Ахиезера состояла в том, что хромодинамическая пучково-плазменная нестабильность может служить механизмом, позволяющим судить о возникновении состояния кварк-глюонной плазмы. Работая над реализацией этой идеи, мы построили теорию пучково-плазменной нестабильности в хромодинамической среде и показали, в каких направлениях относительно падающего ионного пучка следует ожидать интенсивного выхода адронных струй. [53]
Выводится кинетическое уравнение для газа из заряженных частиц в магнитном поле. С помощью этого уравнения определяется время релаксации для установления максвелловского распределения в таком газе и его теплопроводность. Рассматривается пучок заряженных частиц - плоский и цилиндрический. С помощью того же уравнения определяется зависимость ширины пучка от времени. [54]
В предлагаемой работе исследуются некоторые статистические свойства газа, состоящего из заряженных частиц, находящихся в магнитном, поле. Для этой цели выводится кинетическое уравнение, определяющее функцию распределения частиц в таком газе. Рассматривается пучок заряженных частиц, направленный вдоль магнитного поля. [55]
Для того чтобы компенсировать потери вещества из тонкого источника за счет эффекта ядер отдачи, используют так называемый метод многослойных фолы. После облучения крайние фольги отбрасывают, а средние анализируют [ 19, с. Из-за возможной нестабильности пучка заряженных частиц стандартные образцы рекомендуется активировать одновременно с пробами. [56]
Макроскопические образования, какими являются псевдоволны, разумеется, не эквивалентны индивидуальным степеням свободы. Более того при определенных обстоятельствах стирается различие между ними и самосогласованными колебаниями. Так например, рассмотрим пучок заряженных частиц со скоростью VQ, степень модуляции которого достаточно мала. [57]
Уравнение (2.1) описывает эволюцию функции распределения ансамбля идентичных частиц в фазовом пространстве. Когда ансамбль образуют несколько сортов частиц, необходимо рассмотрение системы соответствующего числа уравнений. При описании процесса прохождения пучка заряженных частиц через вещество пренебрегают [2] столкновительным взаимодействием частиц пучка друг с другом, тепловым движением рассеивающих частиц, рассеянием частицы пучка на частицах отдачи. Считается, что рассеяние происходит на неподвижных частицах вещества. В этих приближениях система нелинейных интегро - дифференциальных уравнений сводится к одному линейному уравнению для функции распределения рассеиваемых частиц, которое называется уравнением переноса. [58]