Работа - диссипативная сила
Cтраница 1
Работа диссипативной силы по замкнутой траектории нулю не равна. Например, работа силы трения ( и любых других сил сопротивления) всегда отрицательна, ибо сила направлена против перемещения. [1]
Работа диссипативной силы всегда отрицательна. [2]
Работа диссипативной силы по замкнутой траектории нулю не равна. Например, работа силы трения ( и любых других сил сопротивления) всегда отрицательна, ибо сила направлена против перемещения. [3]
W О и работа диссипативных сил всегда отрицательна. [4]
В частности, работа диссипативных сил ( например, сил трения движения) всегда отрицательна. Поэтому действие в замкнутой системе одних только диссипативных сил приводит к постепенному уменьшению механической энергии этой системы. Такой процесс называется диссипацией энергии, а сама механическая система, в которой действуют диссипативные силы - дисснпативной системой. [5]
 |
Приведенная удельная работа трения и соотношение между обратимыми и необратимыми переходами давления ( 1г 1 4. [6] |
Уравнение ( 6) показывает, что перепад статического давления, затрачиваемый на работу против диссипативных сил, не дает полного представления о потребной для нагнетания мощности. [7]
 |
К термодинамическому анализу реального парогазового цикла. [8] |
Анализ значительно усложнится, если в рассматриваемых рабочих телах появится внутренняя необратимость, обусловленная работой диссипативных сил. Эту трудность можно обойти, заменив действительные процессы эквивалентными обратимыми процессами. [9]
Так как ( 0, / / О, то из формул (4.47) и (4.49) следует, что W 0 и работа диссипативных сил всегда отрицательна. [10]
В частности, механическая энергия может сохраняться у незамкнутых систем, но это происходит лишь в тех случаях, когда, согласно уравнению (4.49), уменьшение этой энергии за счет работы против внутренних диссипативных сил компенсируется поступлением энергии за счет работы внешних сил. [11]
Работа внутренних сил обусловлена только диссипацией. При qc О работа диссипативных сил идет на увеличение внутренней энергии, то есть на нагревание жидкости. [12]
Работа внутренних сил обусловлена только диссипацией. При qe О работа диссипативных сил идет на увеличение внутренней энергии, то есть на нагревание жидкости. [13]
Нетрудно понять, почему в формулу (26.2) вошли приведенная масса и относительная скорость сталкивающихся шаров. Согласно общей формуле (25.7) потеря кинетической энергии по абсолютной величине равна работе диссипативных сил, действующих в системе во время столкновения. При вычислении этой работы, как было показано в § 24, можно одно из сталкивающихся тел считать неподвижным, а второе - движущимся относительно него. Относительное движение двух материальных точек описывается уравнением [ jir F, аналогичным второму закону Ньютона. Ввиду этого работа диссипативной силы F за все время столкновения равна 1 / 2 Ц - V2) 2 - Эта величина и дает убыль кинетической энергии системы за то же время. [14]
Таким образом, в рассматриваемом случае механическая энергия Е системы не остается постоянной, а уменьшается, так как работа диссипативных сил А с отрицательна. [15]
Страницы: 1 2