Вейцзеккер

Cтраница 2

Выше было установлено, что квантовомеханическое рассмотрение приводит к квантовой поправке 2-го порядка, имеющей в 9 раз меньшую величину, чем у Вейцзеккера. [16]

Сравнить результаты экспериментов Брауна и Вильсона [23] по возбуждению ядер тормозным излучением и моноэнергетическими электронами и показать, что введенная там величина / exp ( Z E) приблизительно равна 8я / 3 при больших энергиях, если для описания обоих процессов используется спектральное распределение Вейцзеккера - Вильямса, а сечение реакции фоторасщепления имеет резонансную форму. [17]

Отклонение полной энергии S ( Е - Еэм / Еэм % от эмпирических ( и полуэмпирических) значений, заимствованных из [4], а также величины вариационных параметров сведены в таблицу, где, кроме того, приведены значения S для уравнений Томаса-Ферми, Томаса-Ферми - Дирака и Томаса-Ферми - Дирака с поправкой Вейцзеккера. [18]

Общие соображения Джинса, Вейцзеккера, Гамова, Оорта о турбулентном состоянии метагалактической среды, как и впечатляющие гидродинамические аналогии, о которых мы упоминали выше, не предполагают с необходимостью изначальное существование космических вихрей, и потому сделанное заключение о первичных вихрях не отменяет исходных предпосылок и мотивов турбулентной космогонии. [19]

К их числу относится квантовая поправка ( или, что то же, поправка на неоднородность), отражающая факт размазанности траектории частицы. Было установлено, что поправка Вейцзеккера имеет слишком большую величину, в связи с чем в ряде работ [3, 6] она корректировалась путем введения постоянного коэффициента, меньшего единицы. [20]

Рассмотрена операторная форма уравнений Хартри-Фока, из которых в нулевом приближении по Н получены уравнения Томаса-Ферми и Томаса-Ферми - Дирака. Поправка 2-го порядка сравнивается с поправкой Вейцзеккера и обнаруживается, что последняя имеет в 9 раз большую величину, чем это следует из квантовой теории. Полученные уравнения применяются к вычислению полной энергии атома. [21]

Соколова [3] показали, что хотя поправка Вейцзеккера и приводит к уменьшению ( по абсолютной величине) полной энергии атома, однако это уменьшение настолько велико, что расхождение с экспериментом получается таким же, как и в квазиклассике, но другого знака. Это, а также ряд других соображений [3-7] привели к убеждению, что поправка Вейцзеккера имеет слишком большую величину. Одной из причин этого является то обстоятельство, что выбранная Вейцзеккером пробная функция в вариационном методе чересчур груба и поэтому дает завышенное значение энергии. [22]

Несколько позднее А.Б. Мигдал занялся теорией фотопоглощения атомных ядер. Он предсказал существование гигантского дипольного резонанса, связанного с колебаниями нейтронов относительно протонов, и рассчитал положение резонанса через параметры массовой формулы Вейцзеккера. В наши дни физика гигантских резонансов превратилась в интенсивно развивающийся раздел ядерной физики, начало которому было положено работой Мигдала. [23]

А и / 3 - вариационные параметры, а С определяется из нормировки. При подстановке выражения ( 28) в б Е второй член в ( 21) можно опустить и в ( 27) будет фигурировать поправка Вейцзеккера, уменьшенная в 9 раз. [24]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели гипотезу о том, что сильная неравномерность Метагалактики, необходимая для формирования галактик, заключалась в наличии в ней больших неоднородностей плотности. Здесь мы рассмотрим другую гипотезу, первоначально предложенную К. Вейцзеккером, о том, что в догалактической стадии Метагалактика была охвачена турбулентностью, хаотическими движениями масс разных масштабов. Идея Вейцзеккера была развита Л. М. Озерным и А. Д. Черниным для горячей Вселенной, BjKOTopoft в начальную стадию преобладала радиация и турбулентность представляла собой вихревые движения фотонов, увлекавших за собой газ. Движения наибольшего масштаба охватывали такие количества вещества, масса покоя которых примерно равнялась массе больших скоплений галактик. [25]

Подобные взгляды были подвергнуты критике со стороны советских ( С. И. Вавилов, В. А. Фок, Д. И. Бло-хинцев и др.) и зарубежных ( Эйнштейн, Ланжевен и Др. В настоящее время эта школа не представляет единого целого. Если Иордан и Вейцзеккер остаются на старых позитивистских позициях, то Гейзенберг отходит в сторону объективного идеализма, Бор приближался к материалистическому пониманию ряда философских проблем квантовой механики. [26]

Подобные взгляды были подвергнуты критике со стороны советских ( С. И. Вавилов, В. А. Фок, Д. И. Бло-хинцев и др.) и зарубежных ( Эйнштейн, Ланжевен и др.) физиков. В настоящее время эта школа не представляет единого целого. Бели Иордан и Вейцзеккер остаются на старых позитивистских позициях, то Гейзенберг отходит в сторону объективного идеализма, Бор приближался к материалистическому пониманию ряда философских проблем квантовой механики. [27]

Эйнштейн, Ланжевен и др.) физиков. В настоящее время эта школа не представляет единого целого. Если Иордан и Вейцзеккер остаются на позитивистских позициях, то Гейзенберг подвергает позитивизм критике. [28]

Профили плотности р, давления р и скорости и при выходе ударной волны на поверхность звезды ( г. 0 - до выхода. t 0 - момент выхода. t. 0 - после выхода.| Профили плотности р. [30]

Страницы: 1 2 3