Полная работа - сила
Cтраница 2
Изменение кинетической энергии точки за произвольный про межуток времени равно полной работе сил, приложенных к точке, за тот же промежуток времени. [16]
Результат интегрирования обозначается Л 2 и Л, 2 и называется полной работой силы FI и полной работой сил системы за время (, / а) соответственно. [17]
Результат интегрирования обозначается Л 2 и Л, 2 и называется полной работой силы FI и полной работой сил системы за время (, / а) соответственно. [18]
Так как произведение ( F-v) представляет собой работу, производимую силой над частицей в единицу времени, то из (1.113) вытекает, что полная работа сил, действующих на частицу в промежутке времени ( /, Г), равна изменению кинетической энергии частицы. [19]
Так как произведение ( F-v) представляет собой работу, производимую силой над частицей в единицу времени, то из (1.113) вытекает, что полная работа сил, действующих на частицу в промежутке времени ( /, t), равна изменению кинетической энергии частицы. Из (1.112) можно вывести закон сохранения энергии, если только поле сил, действующих на частицу, консервативно. [20]
Если замкнутую кривую можно непрерывной деформацией стянуть в точку, не пересекая при этом никакой точки, в которой функции X, Y, Z перестают быть непрерывными и дифференцируемыми, то полная работа силы F на этой замкнутой кривой равна нулю. [21]
Представим себе, что введено Зп - р - 1 подобных новых уравнений связи, тогда общее число уравнений связи составит Зп-1, и система точек имеет одну степень свободы; уравнение ( 314), таким образом, выполняется для полной работы сил связей, проистекающих от всех условий. Но так как силы всех вновь введенных связей равны нулю, то выражение для полной работы сведется к работе сил связей, реально существующих, и тем самым уравнение ( 314) доказано в совершенно общем виде. Можно его выразить такими словами: силы связей могут, конечно, производить работу в отдельности, но никогда в своей совокупности. Эта теорема связана теснейшим образом с принципом сохранения энергии, ибо поскольку постоянное поддерживание механически реализованные заданных связей не требует расхода или выигрыша работы, постольку не может также в результате их действия получаться какой-либо выигрыш или исчезновение работы ( ср. [22]
Получим формулы для вычисления элементарной и полной работы силы, приложенной в какой-либо точке твердого тела, которое совершает то или иное движение. Сначала рассмотрим поступательное и вращательное движения тела, а затем общий случай движения твердого тела. [23]
Таким образом выведенное уравнение выражает, что кинетическая энергия увеличивается на такую же величину, на какую увеличивается совершаемая силой работа. Проинтегрировав 8то уравнение, мы, как и в § 18, заключаем, что приращение кинетической энергии аа любой промежуток времени равно полной работе силы, приложенной к точке. [24]
С движется со скоростью v - VOTH в том же направлении, в котором действует сила трения. Сила трения ежесекундно совершает над телом С положительную работу i FI ( V - - отн) Однако если система замкнута, то полная работа сил трения, действующих на все тела системы, всегда отрицательна. Так, в приведенном примере сила трения, действующая на тело В, совершает отрицательную работу А2 - FTpv. [25]
 |
К расчету.| К упражнению. [26] |
Сначала он поворачивается вокруг центра тяжести ( в данном случае около средней точки) в положение AiBt. При этом верхняя часть столба опускается, а нижняя поднимается, и сила тяжести совершает над верхней частью столба положительную, а над нижней - равную ей отрицательную работу, и полная работа силы тяжести равна нулю. АгВг в положение Л2В2 сила тяжести совершает положительную работу. [27]
Представим себе, что столб переходит из положения А В в положение АгВ2 в два приема. При этом верхняя часть столба опускается, а нижняя поднимается, и сила земного притяжения совершает над верхней частью столба положительную, а над нижней - равную ей отрицательную работу, и полная работа силы тяжести равна нулю. Только при переходе из положения A Bi в положение А2В2 сила тяжести совершает положительную работу. [29]
Можно непосредственно показать, что работы, выполняемые этими силами, равны и противоположны по знаку. Работа силы FI ( умноженной на число зарядов, содержащихся в проводнике) равна работе тока, а работа силы F2 равна по величине и противоположна по знаку работе внешней силы FBneiim - Таким образом, равенство нулю полной работы силы Лоренца означает лишь, что работу тока выполняют внешние силы. [30]
Страницы: 1 2 3