Полная работа - сила
Cтраница 3
При развитии пограничного слоя в условиях неблагоприятного градиента давления эффект восстановления давления в потоке проявляется в меньшей степени. Максимальное касательное напряжение, которое теперь наблюдается в пограничном слое на некотором расстоянии от стенки, увеличивается; растут также и генерация турбулентности и диссипация энергии. Поэтому полная работа сил сопротивления в потоке увеличивается. Хотя при этом и происходит уменьшение касательных напряжений на стенке ( как свидетельствует об этом снижение с /), суммарное лобовое сопротивление тела, слагающееся как из сопротивлений трения, так и из сопротивления давления, возрастает. [31]
Эффект действия силы на материальное тело зависит не только от времени действия силы, но и от направления силы по отношению к перемещению точки ее приложения, а также от пути, на протяжении которого сила действует на тело. Для описания результата действия силы на материальное тело в зависимости от взаимного расположения векторов силы и перемещения и от пути, на котором действует сила, вводится понятие работы силы. Различают элементарную и полную работу силы. [32]
Такая работа является полным дифференциалом некоторой функции, из которой может быть получена и сама сила. Желая проверить, является ли данная сила моногенной, мы прилагали ее к какой-нибудь частице, перемещающейся по произвольной замкнутой траектории. Равенство нулю полной работы силы вдоль любой замкнутой траектории означало моногенность силы, противное свидетельствовало о ее полигенности. [33]
О соответствует моменту нахождения точки М в положении А, а момент t - моменту нахождения точки М в положении В. Последняя запись особенно удобна в том случае, когда сила известна как функция времени. Еще раз необходимо подчеркнуть, что полная работа силы в общем случае зависит от траектории точки ее приложения и лишь в частных случаях, которые мы рассмотрим позднее, зависит только от начального и конечного положений точки приложения. [34]
Сила трения Ртр, действующая на тело С, направлена против вектора готн. Если v vmu, то в неподвижной системе отсчета тело С движется со скоростью v - г отн в том же направлении, куда действует сила трения. Сила трения ежесекундно совершает над телом С положительную работу Лг F p ( v - UOTH) - Однако, если система замкнута, то полная работа сил трения, действующих на все тела системы, всегда отрицательна. Так, в приведенном примере сила трения, действующая на тело В, совершает отрицательную работу А2 - - / три. Полная работа сил трения равна А Лх Ла - / чр уотн. [35]
XIII - теоремой Б и сравнивая их доказательства, мы видим, что в обоих случаях мы применили метод доказательства от противного; однако в теореме Б мы доказали только наличие равновесия сил в каждой точке системы, а в теореме А - равновесие самой системы. Причина этого весьма проста: при доказательстве теоремы Б мы пользовались только элементарными работами сил на бесконечно малом перемещении из рассматриваемого положения; в теореме А мы пользовались полными работами сил на конечном перемещении системы, ибо величина е, характеризующая е-окрестность положения S, является фиксированной малой, но не бесконечно малой величиной. В условии теоремы А мы наложили, таким образом, более жесткие ограничения, чем в условии теоремы Б, поэтому и получили более частный, но весьма для нас важный результат. [36]
Если тело имеет значительные размеры, то высоту положения тела над поверхностью земли ( или вообще над нулевым уровнем) нужно брать до центра тяжести тела. Представим себе, что столб переходит из положения АВ в положение Л2В2 в два приема. При этом верхняя часть столба опускается, а нижняя поднимается, и сила земного притяжения совершает над верхней частью столба положительную, а над нижней - равную ей отрицательную работу, и полная работа силы тяжести равна нулю. [38]
Таким образом, А1 есть не что иное, как работа, совершаемая электродвижущей силой индукции при прохождении по проводнику тока j [ ср. В макроскопической теории электродвижущие силы, возбуждающие токи в проводниках, не причисляются к силам пондеромоторным, и пондеромоторная сила определяется как результирующая всех сил поля, действующих на физически бесконечно малый объем тела. Итак, с точки зрения макроскопической теории можно следующим образом резюмировать полученные нами результаты: при движении проводника в магнитном поле работа (76.8) пондеромотор-иых сил этого поля равна по величине и противоположна по знаку работе (76.11) электродвижущих сил, индуцированных в проводнике его движением в поле. Поэтому полная работа сил магнитного поля равна нулю. [39]
Таким образом, А есть не что иное, как работа, совершаемая электродвижущей силой индукции при прохождении по проводнику тока j [ ср. В макроскопической теории электродвижущие силы, возбуждающие токи в проводниках, не причисляются к силам пондеромоторным, и пондеромоторная сила определяется как результирующая всех сил поля, действующих на физически бесконечно малый объем тела. Таким образом, с точки зрения макроскопической теории можно следующим образом резюмировать полученные нами результаты: при движении проводника в магнитном поле работа (76.8) пондеромоторных сил этого поля равна по величине и противоположна по знаку работе (76.11) электродвижущих сил, индуцированных в проводнике его движением в поле. Поэтому полная работа сил магнитного поля равна нулю. [40]
Таким образом А есть не что иное, как работа, совершаемая электродвижущей силой индукции при прохождении по проводнику тока j [ ср. В макроскопической теории электродвижущие силы, возбуждающие токи в проводниках, не причисляются к силам пондеромоторным, и пондеромоторная сила определяется как результирующая всех сил поля, действующих на физически бесконечно малый объем тела. Таким образом, с точки зрения макроскопической теории можно следующим образом резюмировать полученные нами результаты: при движении проводника в магнитном поле работа (76.8) пондеромоторных сил этого поля равна по величине и противоположна по знаку работе (76.11) электродвижущих сил, индуцированных в проводнике его движением в поле. Поэтому полная работа сил магнитного поля равна нулю. [41]
Таким образом, А есть не что иное, как работа, совершаемая электродвижущей силой индукции при прохождении по проводнику тока j [ ср. В макроскопической теории электродвижущие силы, возбуждающие токи в проводниках, не причисляются к силам пондеромоторным, и пондеромоторная сила определяется как результирующая всех сил поля, действующих на физически бесконечно малый объем тела. Таким образом, с точки зрения макроскопической теории можно следующим образом резюмировать полученные нами результаты: при движении проводника в магнитном поле работа (76.8) пондеромоторных сил этого поля равна по величине и противоположна по знаку работе ( 76.1 1) электродвижущих сил, индуцированных в проводнике его движением в поле. Поэтому полная работа сил магнитного поля равна нулю. [42]
Сила трения Ртр, действующая на тело С, направлена против вектора готн. Если v vmu, то в неподвижной системе отсчета тело С движется со скоростью v - г отн в том же направлении, куда действует сила трения. Сила трения ежесекундно совершает над телом С положительную работу Лг F p ( v - UOTH) - Однако, если система замкнута, то полная работа сил трения, действующих на все тела системы, всегда отрицательна. Так, в приведенном примере сила трения, действующая на тело В, совершает отрицательную работу А2 - - / три. Полная работа сил трения равна А Лх Ла - / чр уотн. [43]
Страницы: 1 2 3