Вектор - магнитный момент
Cтраница 1
Вектор магнитного момента является суммой двух слагаемых, одно из которых определяется орбитальным движением нуклона, а другое - его собственным магнитным моментом. [1]
 |
Схема опыта Раби будет действовать направленная вверх сила. [2] |
Вектор магнитного момента атома прецессирует с частотой Лармора вокруг направления магнитного поля с постоянным углом наклона, подобно волчку в поле силы тяжести. Если подобрать начальные условия так, чтобы траектория частиц проходила через центральную диафрагму, то в силу симметрии системы все частицы попадут в детектор и он зарегистрирует ту же интенсивность пучка, что и в отсутствие полей. [3]
 |
Условие резонанса в случае ЯМР [ уравнение ]. [4] |
Вектор магнитного момента вращающегося ядра со спином / 2 может ориентироваться во внешнем магнитном поле двумя способами: параллельно или антипараллельно по отношению к вектору индукции магнитного поля. Первая ориентация отвечает состоянию с более низкой энергией, а вторая - состоянию с более высокой энергией. [5]
Вектор магнитного момента единицы массы материала называется удельной намагниченностью. Намагниченность материала является источником магнитостати-ческого поля Ям в пространстве вокруг него. [6]
Вначале вектор магнитного момента электрона прецессирует вокруг Н по конической поверхности с малым углом. Если магнитное поле скачком изменяется до Я2 в тот момент, когда конец вектора находится в точке х, то новая прецессия будет происходить по малому кругу. Если же конец вектора находится в точке у, то вектор будет прецессировать по большому кругу. В этом примере чрезвычайно критичен момент скачка магнитного поля, поскольку в первом случае электрон отдает энергию магнитному полю, тогда как во втором случае электрон отбирает энергию от поля. [7]
Направление вектора магнитного момента определяется правилом буравчика: если рукоятку буравчика вращать по направлению тока, то он будет ввинчиваться по направлению вектора магнитного момента. [8]
Ориентация векторов магнитных моментов атомов и молекул во внешнем магнитном поле имеет существенное значение для магнитных свойств вещества. В классической физике считалось, что вектор рт ( или L [) может быть ориентирован во внешнем магнитном поле совершенно произвольно. [9]
Согласно (1.4.4) вектор магнитного момента направлен по продольной оси спутника. [10]
У нейтрона вектор магнитного момента рт и вектор спина J антипараллельны, и в этом смысле говорят, что магнитный момент нейтрона отрицателен. [11]
Вынужденные колебания вектора магнитного момента феррита имеют характер прецессии с частотой /, совпадающей с частотой переменного поля. Это явление носит название ферромагнитного резонанса. Зависимость а от / имеет вид резонансной кривой с центральной частотой /, называемой частотой ферромагнитного резонанса. [12]
При увеличении поля векторы магнитных моментов всех доменов в конечном счете поворачиваются в самое энергетически выгодное направление. Поскольку в этом процессе участвует значительно большее количество доменов, чем на начальном участке, процесс намагничивания идет более интенсивно и кривая намагничивания идет круче. При дальнейшем увеличении поля начинается постепенный поворот вектора магнитного момента от направления легкого намагничивания к трудному, совпадающему в конечном итоге с направлением внешнего поля ( процесс вращения), и магнитное состояние материала достигает технического насыщения. Если продолжать увеличивать поле, то наблюдается парапроцссс, заключающийся в слабом росте намагниченности, в пределе, достигающем значения истинного намагничивания. [13]
Таким образом, вектор магнитного момента направлен антипараллельно вектору спина электрона, как показано на рис. 10.14. Однако отношение магнитного момента к моменту количества движения оказывается в два раза больше, чем в случае движения электрона по орбите. [15]
Страницы: 1 2 3 4