Вектор - магнитный момент
Cтраница 3
 |
Резонансная кривая. [31] |
Знак минус указывает на то, что вектор магнитного момента нейтрона направлен антипараллельно вектору момента импульса. [32]
Если заряд частицы положительный, то направление вектора магнитного момента совпадает с направлением вектора механического момента ( спина); при отрицательном заряде эти направления противоположны. [33]
При дальнейшем усилении поля начинается постепенный поворот вектора магнитного момента от направления легкого намагничивания к трудному, совпадающему в конечном итоге с направлением внешнего поля ( процесс вращения), и магнитное состояние материала достигает технического насыщения. Если продолжать усиливать поле, то наблюдается парапроцесс, заключающийся в слабом росте намагниченности, в пределе, достигающем значения истинного намагничивания. [34]
Направим полярную ось сферической системы координат вдоль вектора магнитного момента JLI. Интегрируя это уравнение, находим г а sin2 6 sin - 2 60, где а - радиус Земли, 6о - значение угла, при котором силовая линия пересекает поверхность Земли. [35]
При помещении ферромагнитной среды во внешнее магнитное поле векторы магнитного момента элементарных контуров с током поворачиваются в его направлении и поле в ферромагнитной среде усиливается. [36]
Результирующий магнитный момент атома образуется в результате сложения векторов магнитных моментов всех элементарных частиц, содержащихся в атоме. Например, электронные оболочки инертных газов магнитно нейтральны, так как их результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. У электронных оболочек переходных элементов таблицы Менделеева наблюдаются большие результирующие орбитальные и спиновые ( собственные) магнитные моменты. [37]
Пока образец находится вне магнитного поля, направления векторов магнитных моментов отдельных ядер хаотично распределены вследствие теплового движения атомов и молекул. При внесении образца в магнитное поле напряженностью Н0 часть векторов ориентируется в направлении поля, а часть ( меньшая) - в противоположном направлении за счет избыточной тепловой энергии. Такой переход требует некоторого времени. Процессы, в которых установление равновесного распределения происходит во времени, называются релаксационными и включают взаимодействия релаксирующих ядер между собой, с окружающей средой и решеткой. В теории ЯМР рассматривают два механизма релаксации: спин-спиновый и спин-решеточный. [38]
Пока образец находится вне магнитного поля, ориентации векторов магнитных моментов отдельных ядер хаотично распределены по всем направлениям вследствие теплового движения атомов и молекул. При внесении образца в магнитное поле Я0 часть векторов ориентируется по полю, а часть ( меньшая) - против поля за счет избыточной тепловой энергии. Такой переход к распределению в поле Н0 требует некоторого времени. Процессы, требующие времени для установления равновесного распределения, называются релаксационными; они проходят через взаимодействие релаксирующих ядер между собой и окружающей средой, решеткой. В теории ЯМР рассматриваются два механизма релаксации: спин-спиновый и спин-решеточный. [39]
Это ограничение вытекает из принципа неопределенности Гейзенберга: положение вектора магнитного момента ядра в пространстве можно задать его проекцией только на одну из координатных осей, тогда как две другие проекции остаются неопределенными. [40]
Одновременно с этим молекулы вещества сердечника, у которых ранее векторы магнитных моментов вследствие теплового движения были расположены хаотически, начнут ориентироваться по полю, вызывая намагничивание сердечника в таком направлении, которое соответствует внешнему магнитному полю. Это явление именуется парамагнитным эффектом. [41]
Чтобы избежать этого, можно при записи воспользоваться методом поворота векторов магнитных моментов в направлении магнитного поля остаточного магнетизма сердечника; если при этом производить считывание в про-тивофазе к записанной информации, то она не стирается. Такой метод дает хорошие результаты в цепях с применением параметронов, которые подробно рассматриваются в следующем разделе. [42]
Шарик приобретает ось симметрии, проходящую через центр шарика параллельно вектору магнитного момента. [43]
Задача 15.2. Рассмотрим N частиц, каждая из которых обладает вектором магнитного момента у. Энергия взаимодействия каждой частицы с магнитным полем Н равна - fi / fcos 9, где 9 - угол между i и Н, который, согласно классической теории, может иметь любое значение между 0 и те. [44]
Совершение работы потребуется во всех случаях, кроме одного, когда вектор магнитного момента рамки перпендикулярен к линиям магнитной индукции. [45]
Страницы: 1 2 3 4