Cтраница 1
Векторы поворота и перемещения и, определяемые интегралами (2.1.6) и (2.2.2), представляют в односвязной области однозначные функции координат Oft точки М - верхнего предела интеграла. [1]
Выберем вектор поворота р0 системы координат таким, чтобы в результате вращения ось г исходной системы координат ( проекция момента на которую имеет определенное значение т) во отношению к осям повернутой системы координат имела бы такую же ориентацию, как и ось г по отношению к исходной системе. [2]
Разложив векторы поворота внешних и внутренних узлов на составляющие векторы, вращающие узлы относительно осей общей системы координат, получим шесть независимых угловых деформаций. [3]
Разрывы вектора поворота е и вектора перемещения и на барьере определяются по формулам Вейнгартена через векторы дисторсии сии; компоненты их Вольтерра назвал постоянными барьера. Для двусвязного тела формулировка теоремы Кирх-гоффа должна быть дополнена требованием задания шести постоянных барьера: если упругая среда заполняет двусвязный объем и ее деформация правильная, напряженное состояние в ней определяется заданием не только внешних сил, но и шести постоянных барьера. [4]
Рассмотрим определение вектора поворота и вектора Бюргерса в теории дисклинации. [5]
Заключается в проведении вектора поворота с последующим указанием положения двух диагонально противоположных вершин многоугольника. [6]
Вектор со называется вектором поворота; он равен по величине среднему значению угла поворота объемного элемента и направлен в сторону поступательного движения винта с правой нарезкой в правой системе координат. [7]
Например, вектор и и вектор поворота со объединяются в мотор W, который назовем мотором перемещения. [8]
Последнее соотношение можно разрешить относительно производной вектора поворота. [9]
Позиционирование с поворотом позволяет размещать объекты с ориентацией вдоль проведенного вектора поворота. [10]
Компоненты операторов магнитного и квадрупольного моментов преобразуются по типу симметрии векторов поворотов вокруг соответствующих осей. Следовательно, другие комбинации исходного и конечного состояний должны давать полносимметричное подынтегральное выражение, и переходы, запрещенные как диполь-ные, могут оказаться симметрично разрешенными квадрупольными переходами. Поэтому запрет по симметрии называют иногда альтернативным запретом. [11]
Иначе говоря, разыскиваются вектор и ] перемещения полюса О и вектор поворота 6, когда тело переходит в новое равновесное положение из старого. [12]
Позиционирование с поворотом позволяет размещать библиотечные элементы источников света с ориентацией вдоль проведенного вектора поворота. [13]
Пользуясь этой теоремой, можно в примерах 7.9 А и 7.9 В выразить вектор поворота Т, переводящий триэдр ОАВС из начального положения в конечное, через углы Эйлера и через углы ф1, ф2, Фз - Соответствующие формулы поворота дают еще один способ выражения метрицы I через углы Эйлера или через углы фь ф2, Фз5 но практически этот путь оказывается менее удобным, чем рассмотренный ранее. [14]
Примем какое-нибудь положение тела за отсчетное и определим любое положение тела точкой конца вектора поворота, совмещающее это положение теласотсчетным. [15]