Вектор - бургерс
Cтраница 2
Они могут понижать свою энергию путем диссоциации на более слабые дислокации с векторами Бургерса, которые в сумме дают ту же результирующую. [16]
Важнейшей определяющей природу характеристикой дислокации является вектор сдвига или, как его обычно называют, вектор Бургерса. Вектор Бургерса характеризует величину искажения кристаллической решетки, а следовательно, и энергию ее искажения. [17]
Винтовая дислокация образуется также путем сдвига, но ее направление параллельно вектору сдвига, или вектору Бургерса ( фиг. Пусть кристалл, который условно на фиг. В результате неполного сдвига образовалась дисло-кация вокруг оси AD, которая в данном случае является винтовой, что становится очевидным при рассмотрении расположения атомов вокруг ее оси AD ( фиг. [18]
В сечении у 0 разность перемещений и в соответствии с рис. 81, а равна вектору Бургерса. Нетрудно показать, что уравнение ( 26) при этом выполняется. [19]
В движении скольжением дислокация ограничена той поверхностью, в которой содержится как сама дислокация, так и ее вектор Бургерса. Это - единственная поверхность, если не иметь в виду винтовой дислокации, которая способна скользить в любом направлении. Движение из данной поверхности скольжения, которое называют переползанием, является более трудным. Достаточно рассмотреть краевую дислокацию. Для переползания атомы должны либо быть сняты с края внедренной полуплоскости, либо дополнительные атомы должны быть добавлены к этому краю. Эти процессы включают диффузию вакансий или дислоцированных атомов в кристалле. Поэтому такие движения осуществляются медленно и только при сравнительно высоких температурах. [20]
Сила, стремящаяся вызвать скольжение дислокации, пропорциональна составляющей приложенного напряжения сдвига на ее плоскость скольжения, взятой в направлении ее вектора Бургерса. Сила на единицу длины равна этой составляющей напряжения, умноженной надлину вектора Бургерса. Она действует в плоскости скольжения в направлении, перпендикулярном линии дислокации. Таким образом, в случае замкнутой петли дислокации, лежащей в ее плоскости скольжения, приложенное напряжение сдвига обладает эффектом двухмерного давления, стремящегося растянуть или сжать равномерно петлю. Эта сила одинакова независимо от того, является ли дислокация краевого, винтового или промежуточного типа. Сила, стремящаяся вызвать переползание, зависит только от краевой компоненты дислокации и, взятая на единицу длины, равна этой компоненте, умноженной на осевое давление, параллельное ей. [21]
Так как знак вектора Бургерса зависит от направления, в котором ] проложем контур Бургерса, более целесообразно выразить это следующим образом: векторная сумма векторов Бургерса любого числа дислокационных линий, встречающихся в точке, должна быть равна нулю, если контуры Бургерса прокладываются в направлении по часовой стрелке вокруг каждой из линий, когда ее рассматривают из точки, в которой они соединяются. Дислокационные линии, соединяющиеся в узлы такого рода, могут образовать двухмерную и трехмерную сетки в кристалле. [22]
 |
Винтовая дислокация ВЕ в плоскости скольжения A CDF. [23] |
Характер деформации у винтовой дислокации совершенно отличен от такового для краевой дислокации, и ее можно представить в виде спиральной поверхности, имеющей шаг, равный вектору Бургерса Ь, направленному вдоль ее оси. Энергию винтовой дислокации считают [15] примерно равной двум третям энергии краевой дислокации. [24]
Важнейшей определяющей природу характеристикой дислокации является вектор сдвига или, как его обычно называют, вектор Бургерса. Вектор Бургерса характеризует величину искажения кристаллической решетки, а следовательно, и энергию ее искажения. [25]
 |
Схема распада дислокации с большим вектором Бургерса на несколько единичных дислокаций. [26] |
Отсюда следует, что суммарная энергия двух единичных дислокаций меньше энергии дислокации с удвоенным вектором. В каждой точке дислокации вектор Бургерса наклонен под некоторым углом к линии, схематически представляющей мгновенное положение дислокации. Если вектор Бургерса перпендикулярен дислокационной линии, то в данном случае имеет место краевая дислокация. При векторе Бургерса, параллельном дислокационной линии, очевидно, имеет место винтовая дислокация. В каждой точке дислокационной линии можно рассматривать дислокацию как сочетание краевой и винтовой дислокаций. [27]
Дислокации ( краевые и винтовые) характеризуются энергией искажения кристаллической решетки. Критерием этого искажения служит вектор Бургерса [2], или в е к-т о р сдвига. [29]
Мощность дислокации измеряется длиной ее вектора Бургерса. Геометрия дислокации полностью характеризуется ее вектором Бургерса и ее положением. Винтовая дислокация лежит параллельно ее вектору Бургерса. Краевая дислокация лежит под прямым углом к ее вектору Бургерса. Криволинейная дислокация может варьировать по характеру между краевой и винтовой дислокациями вдоль своей длины, но ее вектор Бургерса остается неизменным. Соответственно дислокационная линия никогда не может закончиться в кристалле. Она может закончиться на свободной поверхности, замкнуться на себя или соединиться с другими дислокациями. [30]
Страницы: 1 2 3 4