Cтраница 3
Совокупность величин а ( м1, 2, 3) называют аффинным ортогональным вектором. [31]
Совокупность величин ап ( п1, 2, 3) называют аффинным ортогональным вектором. [32]
Учитывая независимость оценок качества отдельных элементов, их можно представить в виде ортогональных векторов, каждый из которых удовлетворяет аксиомам тождества, рангового порядка и аддитивности. [33]
За локальные системы координат он принима разные системы, в частности систему ортогональных векторов, ода из которых а есть расстояние от точки Р0 до точки пересечения траектории Т0 с плоскостью Е ( Р), проходящей через возмущенную то. Устойчивость относительно изменения координаты а Н. Д. Мо: се ев называет продольной, а устойчивость по отношению к изменен. Приведя систему уравнений к нов системе координат, Н. Д. Моисеев дает ряд критериев устойчиво. [34]
Таким образом, видим, что характеры матриц неприводимых представлений образуют системы ортогональных векторов. Так как характер не изменяется преобразованием подобия, то убеждаемся, что два неэквивалентных представления имеют различные системы характеров и что два неприводимых представления с одной и той же системой характеров эквивалентны. [35]
В n - мерном евклидовом пространстве Rn существует базис из п ненулевых взаимно ортогональных векторов. [36]
Поскольку вектор Джонса представляет собой столбец из двух элементов, любую пару ортогональных векторов Джонса можно выбрать в качестве базиса в пространстве всех векторов Джонса. Любая поляризация при этом может быть представлена как суперпозиция двух взаимно ортогональных поляризаций х и у, или И и L. [37]
Проделав указанные операции с каждым корнем, мы получим систему из п взаимно ортогональных векторов. Пронормируем ее, разделив каждый вектор на его длину. [38]
В п - мерном евклидовом пространстве Rn существует базис из п ненулевых взаимно ортогональных векторов. [39]
НП, то совокупность их для всех операций R подобна компонентам полного набора ортогональных векторов в пространстве h измерений. Однако в дальнейшем этот более общий результат не используется. [40]
Результат этой леммы мы будем тогда использовать в такой форме: если сумма взаимно ортогональных векторов равна нулю, то каждое из слагаемых равно нулю. [41]
Проделав указанные операции с каждым корнем, мы, получим систему из п взаимно ортогональных векторов. Пронормируем ее, разделив каждый вектор на его длину. [42]
Математическое описание поляризованного света основано на представлении вектора Е в виде суммы двух ортогональных векторов Ех и Еу, направленных вдоль осей х и у некоторой системы координат, ось z которой совпадает с направлением распространения света. [43]
Однако в m - мерном пространстве не может быть более чем т ненулевых взаимно ортогональных векторов. [44]
Отсюда видно, что электромагнитное поле Е, Н удобно выразить через тройку взаимно ортогональных векторов егУтп, Ve TKmn, [ Ve vYmn, er ] rot ( rymn), причем первый из них ортогонален к сфере радиуса г, а два других - касательны к этой сфере. [45]