Cтраница 2
Ввиду линейной независимости векторов gi и gz, полученный вектор / 2 - ненулевой. [16]
Делим приведенную нагрузку на масштаб сил и откладываем полученный вектор вертикально вниз от точки пересечения линий действия грузовых полиспастов на левой проекции. [17]
Легко проверить с помощью непосредственной подстановки, что полученный вектор х удовлетворяет уравнению ( 80) ( проделайте это. [18]
Умножим вектор b на некоторое число t и полученный вектор. Вектор Ы параллелен прямой, конец вектора а лежит на ней, и поэтому четвертая вершина параллелограмма - конец суммарного вектора х - при любом / окажется на прямой. [19]
Делим приведенную нагрузку на принятый масштаб сил и откладываем полученный вектор вертикально вниз от точки пересечения линий действия полиспастов. [20]
Подстановкой в уравнения нашей системы можем убедиться, что полученный вектор им удовлетворяет. [21]
Прибавим к вектору ОСА вектор - UAB и возьмем третью часть полученного вектора, в результате имеем искомое фазное первичное напряжение UA. Аналогично строятся векторы Ug и Uc - Соединив концы векторов, Получим топографическую диаграмму - треугольник линейных напряжений. Легко убедиться, что фазные напряжения определяются центром тяжести треугольника. [22]
Так как векторы g, gz, 8h линейно независимы, то и полученный вектор fh тоже будет ненулевым. [23]
Если провести нормали из точки внутри кристалла в каждой грани, то направления полученных векторов будут характерными для данного кристалла и будут одними и теми же для всех образцов этого кристалла. Форма кристалла, определяемая длиной этих векторов, называется габитусом. Габитус, следовательно, зависит как от свойств кристаллов, так и от внешних условий. [24]
Это показывает, что е и, следовательно, v однозначно определяются по полученному вектору, что и доказывает утверждение теоремы. [25]
Для того чтобы обеспечить условие 5), достаточно после проведения ортогонализации каждый из полученных векторов разделить на его норму. [26]
Так как планы сил на чертеже построены относительно неподвижной системы координат, связанной со стойкой, то полученные векторы давлений совпадают с нормалями к поверхностям элемента пары, принадлежащего стойке, и не совпадают с ними, если элемент пары принадлежит подвижному звену, так как он непрерывно меняет свое положение относительно стойки. Так, в частности, строят годограф давлений Ri Q на коренной подшипник О. На чертеже ( см. приложение II, лист 4) из произвольной точки О отложены векторы R / j - 1 0 в масштабе рр 500 н / мм и концы их последовательно соединены плавной кривой. [27]
Положение любой точки вполне определяется, если мы соединим начало координат с этой точкой и найдем величины проекций полученного вектора на оси. Построенный таким способом вектор имеет направление от начала координат к точке и носит название радиус-вектора данной точки, величина его проекции на ось абсцисс называется абсциссой точки, величина его проекции на ось ординат называется ординатой точки. [28]
Положение любой точки вполне определяется, если мы соединим начало координат с этой точкой и найдем величины проекций полученного вектора на оси. Построенный таким способом вектор имеет направление от начала координат к точке и пост название радиус-вектора данной точки, величина его проекции на ось абсцисс называется абсциссой точки, величина его проекции на ось ординат иазынаетсн ординатой точки. [29]
АОР и отложив на нем длину, пропорциональную площади треугольника АОР так, чтобь наблюдатель, смотрящий с конца полученного вектора на его основание, видел пару вращающейся по солнцу. Таким же образом получим векторы, изображающие моменты / 2 и / 8 пар, которые получатся от перенесения сил Q a S в точку О. Слагая эти векторы, получим вектор, дающий момент L равнодействующей пары. Проведя плоек ость, перпендикулярную к этому вектору L, получим возможность построить в этой плоскости самую равнодействующую пару. Таким образом теорема доказана. [30]