Cтраница 1
Главный вектор усилий, приложенных к любому из концов, будет равен нулю. [1]
Главный вектор усилий, приложенных к верхним краям щелей, определяется по заданным значениям Yy, X % на L ] кроме того, мы считаем заданным главный вектор усилий, приложенных к нижним краям. [2]
Поскольку главный вектор усилий, приложенных к верхней или нижней полуплоскости, равен нулю, на основании соотношения (1.163) приходим к заключению, что уравнение ( VII. [3]
Вычислим главный вектор безмоментных усилий, действующих на краю купола. [4]
Предположим, что главный вектор усилий, действующих на контур L слева, равен нулю. [5]
Докажем теперь, что главный вектор усилий; в каждо. Это является доказательством того, что Из представлений ( 3 2) следует решение поставленной задачи кручемия в йостановке Сен-Венана. [6]
Мы предполагали до сих пор, что главный вектор усилий ( давлений), действующих на пластинку со стороны шайбы, равен нулю. [7]
Последнее же требование является вполне-естественным с механической точки зрения: оно означает, что главный вектор усилий, приложенных к дуге конечной длины, остается ограниченным, как бы эта дуга ни была близка к границе области. [8]
А в произвольную точку В контура равны проекциям на оси соответственно Cbq и Qxj главного вектора усилий, приложенных к указанному участку контура. В том случае, когда главный вектор усилий, приложенных к каждому контуру ( для многосвязной области), равен нулю, эти величины будут однозначными функциями. Это условие всегда выполняется для одно-связного тела, при этом постоянные cj, ci могут быть приняты равными нулю. [9]
Многозначные члены в функциях ф, t) отпадают в нашем случае, так как главные векторы усилий, приложенных к границам участков Sj, все равны нулю. [10]
Интеграл этот, взятый по любому замкнутому контуру, равен нулю вследствие того, что главный вектор внепших усилий, приложенных к контуру тела, находящегося в равновесии, равен нулю. [11]
Но можно обойтись и без каких-либо предположений, кроме сделанных выше, если заменить вычисление главного вектора усилий, приложенных к отрезку АВ, вычислением главного вектора усилий, приложенных к любой простой дуге А В, расположенной в S, концы А, В которой бесконечно близки к точкам А, В ( ср. Например, в качестве дуги А В можно взять дугу, получаемую из полуокружности АСВ ( рис. 45) удалением бесконечно малых ее частей, примыкающих к точкам А, В. [12]
Для многосвязных изотропных тел функция напряжения не будет зависеть от упругих постоянных в том случае, когда главный вектор усилий, приложенных к каждому контуру, равен нулю. [13]
МХ, My, Mz) - главный момент усилий, F ( QX, Qy, Nz) - главный вектор усилий, т ( тх, ту, тг) - главный момент внешней нагрузки на единицу длины, J ( fx, fy, / z) - главный вектор внешней распределенной нагрузки на единицу длины. [14]
Вырежем в окрестности угла пластины элемент, как, например, показано пунктиром на рис. 2.10. Если вычислить горизонтальную составляющую главного вектора усилий Т и S, действующих на помеченные пунктиром грани, то увидим, что эта. Указанное обстоятельство свидетельствует о том, что характер особенностей (2.66) есть следствие условия равновесия элемента пластины, прилегающего к нагруженному силой углу. Этот характер не может измениться, если расчет вести согласно точным уравнениям плоской теории упругости. [15]