Вектор-момент
Cтраница 3
Проходящая через точку А прямая LL, по которой направлены сила RA, равная главному вектору R, и главный вектор-момент М динамы, называется центральной винтовой осью данной системы сил, или осью динамы. [31]
При тех же условиях и начальной фазировке, показанной на рис. 2, з, будет получено сочетание направленных синусоидальных вектор-момента и силы, причем сила действует под углом 0 25 л к горизонтали в первом и третьем квадратах. Если два одинаковых дебаланса вращаются в одном направлении при начальной фазировке, показанной на рис. 2, з, то будет получено сочетание колеблющегося вектор-момента и круговой силы. [32]
 |
Схемы центробежного возбуждения одночастотных в ы-нуждающих воздействий. [33] |
Если два одинаковых дебаланса вращаются в одном направлении антифазно вокруг параллельных осей ( рис 2, ж), то они возбуждают синусоидально колеблющийся вектор-момент, направленный перпендикулярно плоскости рисунка. [34]
 |
Условия равновесия элемента пластинки. [35] |
M, и Л1ф - изгибающие моменты, действующие по окружным и диаметральным сечениям пластинки соответственно и отнесенные к единице длины; на рисунке нанесены вектор-моменты. [36]
Так как, не изменяя действие пары на твердое тело, ее можно переносить как в плоскости действия пары, так и в любую плоскость, ей параллельную, то вектор-момент пары можно переносить в пространстве параллельно самому себе. Следовательно, вектор-момент пары является свободным вектором. [37]
Для упрощения записи в (2.10) введены обозначения х х и х5 - х2, F F и F5 FZ - Теперь уже ясно, что эти условия выражают равенство нулю главного вектора и вектор-момента усилий, приложенных к телу, что необходимо по постановке задачи ( см. § 1 гл. Поэтому всегда надлежит требовать выполнения этих условий. При этом само решение оказывается уже неоднозначным. К любому частному решению необходимо добавить все его собственные функции. Но, как выше было установлено, потенциалы V ( p, фн) соответствуют перемещению тела как жесткого целого, и поэтому они не влияют на напряженное состояние, в силу чего в построении собственных функций и нет необходимости. [38]
Таким образом, для произвольной пространственной системы сил мы имеем два инварианта: первым ( векторным) инвариантом данной системы сил является главный вектор этой системы, вторым ( скаляр-инвариантом этой системы является скалярное произведение вектора на главный вектор-момент, или проекция главного вектора-момента на направление главного вектора. [39]
Момент пары, или вектор-момент пары, будем обозначать буквой т - Так как пару можно перемещать как угодно в ее плоскости действия и переносить из этой плоскости в любую другую плоскость, ей парал -, то точка приложения вектора-момента т пары безразлична, вектор-момент m пары представляет собой свободный вектор. [40]
При переносе сил на новые линии действия мы должны на основании доказанной теоремы добавить пары сил, компенсирующие этот перенос. Вектор-момент каждой пары будет равен моменту переносимой силы относительно точки О. [41]
Этот результат подтверждается также простым рассуждением. Вектор-момент MQ равнодействующей пары, как вектор свободный, может быть построен в любой точке. [42]
Так как для всех центров приведения, лежащих на центральной винтовой оси, главный вектор-момент направлен по главному вектору, то, очевидно, модуль главного вектора-момента является наименьшим по сравнению с модулем главного вектора-момента системы относительно всякого другого центра приведения О, не щего на центральной оси. Поэтому главный вектор-момент М мы называют наименьшим главным вектором-моментом. [43]
Так как, не изменяя действие пары на твердое тело, ее можно переносить как в плоскости действия пары, так и в любую плоскость, ей параллельную, то вектор-момент пары можно переносить в пространстве параллельно самому себе. Следовательно, вектор-момент пары является свободным вектором. [44]
Что называется вектор-моментом количества движения материальной точки относительно данной точки. Как направлен этот вектор-момент. [45]
Страницы: 1 2 3 4