Cтраница 1
Вектор-потенциал, создаваемый в точке Р магнитной оболочкой, ограниченной замкнутой кривой, можно найти путем следующих геометрических построений. [1]
Вектор-потенциал, как и полный поток, не зависит от проницаемости среды. Следует отметить, что классический магнитный момент т, используемый в этом параграфе, отличается по размерности от магнитного момента рамки, определенного в § 1 гл. Выведенные в этом параграфе формулы точны только для случая бесконечно тонких магнитов. [2]
Вектор-потенциал определяется с точностью до постоянной. [3]
Вектор-потенциал представляет собой функцию, ротор которой равен В. [4]
Вектор-потенциал определяется с точностью до постоянной. Из граничных условий составим уравнения для определения оставшихся четырех постоянных. [5]
Вектор-потенциал ( 102 3) описывает состояние фотона с заданным импульсом. [6]
Вектор-потенциал можно получить аналогично, если подставить в ( 126) вместо скоростей соответствующие квантовомеханические величины. [7]
Вектор-потенциал определяется с точностью до постоянной. Из граничных условий составим уравнения для определения оставшихся четырех постоянных. [8]
Вектор-потенциал А частично нарушает инвариантность (5.1.9) функции Гамильтона Н относительно группы Пуанкаре. В частности, ра - более не постоянные движения, хотя уравнения движения (5.1.3) трансля-ционно инвариантны. [9]
Вектор-потенциал A ( r, t) представляет собой суперпозицию плоских поперечных линейно поляризованных волн. [10]
Вектор-потенциал AI Ai ( cosu t, sincjt, 0) описывает однородное, циркулярно поляризованное электромагнитное поле, вращающееся в электронную сторону. [11]
Вектор-потенциал двухмерного магпитостатического поля имеет только z - co - ставляющую. [12]
Найдем вектор-потенциал и магнитное поле, обусловленное этими токами. [13]
В вектор-потенциал А определяется неоднозначно. [14]
Здесь вектор-потенциал Av входит в действие явно, так что глобальная [ / ( - инвариантность нарушается до 0 ( N), которая, однако, становится локальной. [15]